Презентация "Основы термодинамики" по физике – проект, доклад

55 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Сравнительный анализ ТД - процессов

(2)

56 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

1-ый закон ТД для изобарического процесса

57 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Исследование изобарных процессов

(4) (5) (6)

Уравнение Менделеева – Клапейрона

(7)

58 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Для изобарного процесса

(8)

Подставляя (4)-(6) и (8) в (1), получим

(9) (10) (11)

Сравниваем (9) – (11) с (2) устанавливаем

(12) (13)

59 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Формула Майера (1) (3)

Показатели адиабаты

60 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

и

изобарических процессов расширения газов

Коэффициент тепловых потерь

61 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Сравнительный анализ изобарных процессов таблица

62 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

Из анализа проведенных исследований можно сделать следующие выводы:

1. Для получения наибольшей работы в тепловых машинах реализация в них изобарных процессов является предпочтительной в сравнении с изотермическими и адиабатическими.

63 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

2. Реализация изохорных процессов целесообразна только в циклических тепловых машинах для обеспечения быстрого изменения давления в рабочей камере (повышения давления при сжигании топлива и понижения давления при выхлопе продуктов сгорания). При изохорных процессах работа не совершается.

64 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

3. Удельные теплоемкости газов (одноатомных, двухатомных и многоатомных) при постоянном давлении (Cp) и постоянном объеме (CV) обратно пропорциональны молярным массам газов.

65 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

66 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

5. Для любых двухатомных, трехатомных и многоатомных газов при протекании а них изобарических процессов в условиях одинаковых изменений температур изменения внутренних энергий (i = 2,3) и количеств теплоты Qpi (i = 2,3), соответственно, для двухатомных газов на 67% и 40% превышают изменения внутренней энергии ΔU1 и количества теплоты Qpi, наблюдаемые для одноатомных газов при тех же условиях; а также для трехатомных и многоатомных газов превышают, соответственно, в 2 раза и на 60% изменение внутренней энергии ΔU1 и количества теплоты Qp1, наблюдаемые при тех же изменениях температур (ΔT) для одноатомных газов.

67 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

6. Коэффициенты полезного действия тепловых машин, в которых реализуется изобарические процессы расширения газов, не зависят от конкретного химического состава рабочего тела и составляют η1 = 40% при изменении в качестве рабочего тела одноатомных идеальных газов, η2 = 28,6% при применении двухатомных идеальных газов, и η3=25% при применении трехатомных и многоатомных идеальных газов.

68 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

7. Коэффициенты тепловых потерь тепловых машин, в которых реализованы изобарические процессы расширения газов составляют, соответственно, для одноатомных ξ1 = 60%, двухатомных ξ2 = 71,4%, а также трехатомных и многоатомных газов ξ3 = 75%, причем они не зависят от конкретного химического состава рабочего тела (газа).

69 III ТЕРМОДИНАМИКА ТЕМА 5 Основы термодинамики

8.Применение в качестве рабочего тела тепловых машин (ТМ), в которых реализуются изобарические ТД - процессы, одноатомных газов (n = 1) является предпочтительным нежели применение n – атомных газов (n ≥ 2) при тех же условиях, т.к. при одинаковых условиях коэффициенты полезного действия этих тепловых машин в первом случае получаются максимальными, а коэффициенты тепловых потерь – минимальными.