» » » Затухающие колебания

Презентация на тему Затухающие колебания


Здесь Вы можете скачать готовую презентацию на тему Затухающие колебания. Предмет презентации: Физика. Красочные слайды и илюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого презентации воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать презентацию - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 16 слайдов.

Слайды презентации

Слайд 1
Лекция 26 Тема: Тема: Затухающие колебания Затухающие колебания 26.1. Свободные затухающие механические колебания ; 26.2. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания ; 26 .26. Свободные затухающие колебания в электрическом колебательном контуре; 26.27. Автоколебания; Сегодня: среда, 29 апреля 2015 г.
Слайд 5
Рис. 26.1.
Слайд 6
Выясним физический смысл  и  Обозначим через  -время, в течение которого амплитуда А уменьшается в e раз. A 0 / A Ί = e   = e 1 , откуда β  = 1 , β = 1 /  Следовательно, коэффициент затухания β - есть физическая величина, обратная времени, в течении которого амплитуда уменьшается в е раз.  - время ре л аксации . Пусть N е число колебаний, после которых амплитуда уменьшается в e раз ,  - время этих колебаний, т огда  = ΝΤ , Τ =  / Ν и  = βΤ =  /  N = 1 /N ,  = 1/ N Следовательно, логарифмический декремент затухания  есть физич е ская величина, обратная числу колебаний, по истечению которых амплитуда А уменьшается в e раз. Если  = 0,01 , то N = 100 .
Слайд 8
Где  = arctg(/) . График этой функции изображен на рис. 26.2. Рис. 26.2.
Слайд 10
перестает быть периодическим. При  >  0 корни характеристичес- кого уравнения становятся вещественными и решение дифферен- циального уравнения (26.1) оказывается равным сумме двух экспонент: х = С 1 е -  1 t + С 2 е -  2 t , где  1 = -  + i , а  2 = -  - i , а С 1 и С 2 - вещественные константы, значения которых зависят от нача- льных условий (от х 0 и  0 ). Следовательно движение носит апериодический (непериодический) характер – выведенная из поло- жения равновесия система возвращается в положение равновесия, не совершая колебаний. На рис. 26.26 показано три возможных способа возвращения системы к положению равновесия при апериодическом движении. Каким из этих способов приходит Рис. 26.26.
Слайд 11
Это условие будет выполнено в том случае, если выведенной из положения равновесия системе сообщить достаточно сильный толчок к положению равновесия. Если, отведя систему из положения равновесия, отпустить ее без толчка (т.е. с  0 = 0) или сообщить ей толчок недостаточной силы (такой, что  0 окажется меньше определяемой условием (26.6)), движение будет Происходить в соответствии с кривой А на рис. 26.26.
Слайд 14
Рис. 26 . 27 .

Другие презентации по физике



  • Яндекс.Метрика
  • Рейтинг@Mail.ru