- 13 1-е начало термодинамики, теплоемкость, работа

Презентация "13 1-е начало термодинамики, теплоемкость, работа" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30

Презентацию на тему "13 1-е начало термодинамики, теплоемкость, работа" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 30 слайд(ов).

Слайды презентации

Напомним: Энергия системы. Полная энергия системы складывается из кинетической энергии системы Ек (если скорость центра масс системы как целого не равна 0) + потенциальной энергии системы во внешнем поле сил Еп + внутренней энергии U системы. Термодинамика имеет дело с внутренней энергией U, которая
Слайд 1

Напомним: Энергия системы

Полная энергия системы складывается из кинетической энергии системы Ек (если скорость центра масс системы как целого не равна 0) + потенциальной энергии системы во внешнем поле сил Еп + внутренней энергии U системы. Термодинамика имеет дело с внутренней энергией U, которая обладает той особенностью, что в термодинамические формулы входит не величина U, а ее изменение или производная по какому-либо параметру. Поэтому внутреннюю энергию можно определять с точностью до произвольной постоянной. В реальных газах величина U включает в себя кинетическую энергию хаотического (теплового) движения молекул + взаимную потенциальную энергию, зависящую от взаимного расположения молекул (зависит от расстояния). При этом, первый вклад зависит от Т , а второй от V. Т.е. U включает потенциальную энергию взаимодействия между молекулами тела, а не их потенциальная энергия во внешнем поле сил (например, в поле сил тяжести).

Напомним: Функцией состояния. Так как все определяется изменением (производной) энергии, а энергия взаимодействия электронов внутренних оболочек с ядрами и внутриядерные процессы не меняются, то молекулярных физика не берет их в расчет (и величина U их и не включает). U - является функцией состояния
Слайд 2

Напомним: Функцией состояния

Так как все определяется изменением (производной) энергии, а энергия взаимодействия электронов внутренних оболочек с ядрами и внутриядерные процессы не меняются, то молекулярных физика не берет их в расчет (и величина U их и не включает). U - является функцией состояния системы. Функцией состояния – функция независимых параметров, которая независимо от предыстории системы определяет данное равновесное состояние и имеет присущее этому состоянию значение. При переходе системы из состояния 1 в состояние 2 разность U2-U1 не зависит от способа перехода. При круговом процессе (не зависит от пути интегрирования) и => dU-полный дифференциал. Кроме U это энтропия S, температура T, давление p, объем V, энтальпия Н=U+pV, cвободная энергия F=U-pV

Внутренняя энергия идеального газа. В идеальном газе о кинетической энергии колебательного, вращательного движений нет =>есть только кинетическая энергия хаотического движения. Так как взаимодействия между молекулами в идеальном газе тоже нет, то потенциальная энергия равна нулю и внутренняя энер
Слайд 3

Внутренняя энергия идеального газа

В идеальном газе о кинетической энергии колебательного, вращательного движений нет =>есть только кинетическая энергия хаотического движения. Так как взаимодействия между молекулами в идеальном газе тоже нет, то потенциальная энергия равна нулю и внутренняя энергия U слагается только из средних кинетических энергий молекул. Для 1 моля получаем: зависит только от Т и не зависит от р и V и складывается из кинетической энергии молекул и => величина U аддитивна. для реальных газов надо учитывать потенциальную энергию. U не аддитивна и зависит от расстояния (от объема).

Пусть газ, находящийся в цилиндрическом сосуде под поршнем при давлении p расширяется при этом давлении (за счет нагревания) и перемещает поршень сечением S на расстояние dl. Элементарная работа A при элементарном перемещении dl под действием силы давления на поршень F=pS равна:  A=Fdl=pSdl=pdV Ес
Слайд 4

Пусть газ, находящийся в цилиндрическом сосуде под поршнем при давлении p расширяется при этом давлении (за счет нагревания) и перемещает поршень сечением S на расстояние dl.

Элементарная работа A при элементарном перемещении dl под действием силы давления на поршень F=pS равна:  A=Fdl=pSdl=pdV Если объем изменяется от V1 до V2 , то работа на этом участке равна: Как связаны внутренняя энергия, работа и теплота?

Работа газа

Первое начало термодинамики. Подводимое к системе тепло Q будет расходоваться на изменение внутренней энергии ΔU=U2-U1 и на совершении этой системой работы над внешними телами A : Это 1-е начало термодинамики. Одно из двух основных и представляет собой закон сохранения энергии для систем в которых с
Слайд 5

Первое начало термодинамики

Подводимое к системе тепло Q будет расходоваться на изменение внутренней энергии ΔU=U2-U1 и на совершении этой системой работы над внешними телами A :

Это 1-е начало термодинамики. Одно из двух основных и представляет собой закон сохранения энергии для систем в которых существенное значение имеют тепловые процессы. Сформулирован в средине 19 века Майером, Джоулем и Гельмгольцем. Под работой понимаем не только механические силы но и любой другой природы (магнитные, электрические). dU- полный дифференциал, но далее мы увидим, что совершаемая работа зависит от характера процесса (пути) => из 1-го начала видим, что ∞ малое количество теплоты δQ зависит от пути и не является полным дифференциалом =>должны использовать знак δ (дельта)

Можно сформулировать еще проще: невозможен вечный двигатель 1-го рода, то есть двигатель, производящий работу из ничего. Вечным двигателем 1-го рода: двигатель с коэффициентом полезного действия (КПД) более 100% (  > 100% ) т.е работа совершается в большем количестве чем полученная извне энергия
Слайд 6

Можно сформулировать еще проще: невозможен вечный двигатель 1-го рода, то есть двигатель, производящий работу из ничего. Вечным двигателем 1-го рода: двигатель с коэффициентом полезного действия (КПД) более 100% (  > 100% ) т.е работа совершается в большем количестве чем полученная извне энергия. Те раз запустили в ход и совершает работу неограниченно долго не заимствуя энергии из вне. По 1-му началу термодинамики система может совершать работу только за счет своей внутренней энергии или каких либо внешних источников тепла. Т.е. утверждается, что закон сохранения энергии нарушить и создать двигатель 1-го рода нельзя. С 13 века строили, но с 1775 года никакие модели Парижской академией не рассматриваются.

Теплоемкость. Теплоемкость тела - количество теплоты, которое надо сообщить телу, чтобы повысить его температуру на 1 градус. Если сообщается ∞ малое количество теплоты δQ и в результате начальная температура на dT то c= δQ/dT. Т.е. это отношение количества теплоты поглощаемой телом при ∞ малом изме
Слайд 7

Теплоемкость

Теплоемкость тела - количество теплоты, которое надо сообщить телу, чтобы повысить его температуру на 1 градус. Если сообщается ∞ малое количество теплоты δQ и в результате начальная температура на dT то c= δQ/dT. Т.е. это отношение количества теплоты поглощаемой телом при ∞ малом изменении его температуры к этому изменению На практике имеют дело с теплоемкость единицы массы вещества, называемой удельной теплоемкостью с. Теплоемкость моля вещества - молярной теплоемкостью. Далее будем говорить о ней и обозначать ее в зависимости от рассматриваемого процесса cp или cV. Она измеряется в Дж/моль К или кал/моль К (от лат. Calor–тепло, 1кал=4.1868 Дж). А на практике? Про единицы Дж/кг К и Дж/м3 К лучше не забывать (давайте посмотрим фильм про теплоемкость металлов) δQ зависит от характера процесса т.е. не только от начального и конечного состояния но и от способа которым процесса перехода был осуществлен и => от способа зависит и с. Т.е. теплоемкость различна при различных процессах и ее нельзя считать характеристикой только самого вещества.

Теплоемкость идеального газа. В зависимости от условий нагревания теплоемкость может быть различной (в принципе их ∞ много) . В теории газов наиболее важными являются теплоемкость при постоянном объеме cV и при постоянном давлении cp (для твердых тел обычно берется cp). Легче нагреть тело при постоя
Слайд 8

Теплоемкость идеального газа

В зависимости от условий нагревания теплоемкость может быть различной (в принципе их ∞ много) . В теории газов наиболее важными являются теплоемкость при постоянном объеме cV и при постоянном давлении cp (для твердых тел обычно берется cp). Легче нагреть тело при постоянном объеме, так как в этом случае dV=0 и A=pdV=0 (тело не совершает работы над внешними телами) и в соответствие с 1-м началом термодинамики все подводимое тепло идет на приращение внутренней энергии (на нагрев). Для молярной теплоемкости сV идеального газа получаем:

Подставляя сv в выражение для внутренней энергии 1 моля, получим выражение в виде: Для произвольного количества молей, то есть для любой массы М газа внутренняя энергия с учетом ее аддитивности получается равной: Чтобы найти молярную теплоемкость cp , необходимо знать, какую работу совершит газ, рас
Слайд 9

Подставляя сv в выражение для внутренней энергии 1 моля, получим выражение в виде:

Для произвольного количества молей, то есть для любой массы М газа внутренняя энергия с учетом ее аддитивности получается равной:

Чтобы найти молярную теплоемкость cp , необходимо знать, какую работу совершит газ, расширяясь при постоянном давлении, то есть при изобарическом процессе.

Первое начало термодинамики или сколько надо свечей чтобы нагреть ванну ? Один маленький огонек или свечка это около 100 Вт тепла (спичка массой 0.1 гр содержит 2 кДж если сгорает за 20 сек (2кДж/20 сек=100 Вт). Одна газовая горелка на кухонной плите 2-3 кВт тепла. Вода имеет большую теплоемкость! Э
Слайд 10

Первое начало термодинамики или сколько надо свечей чтобы нагреть ванну ?

Один маленький огонек или свечка это около 100 Вт тепла (спичка массой 0.1 гр содержит 2 кДж если сгорает за 20 сек (2кДж/20 сек=100 Вт). Одна газовая горелка на кухонной плите 2-3 кВт тепла. Вода имеет большую теплоемкость!

Электрочайник 2.2 кВт нагревает 1 л воды до 100 С за около 300 сек (расходуется порядка 1 МДж так к.п.д. не 100% ). Для постоянно текущей горячей воды надо более 10 кВт . Но экономичная лампочка в 600 Люмен (единица светового потока) берет только 11 Вт а это в 1000 раз меньше. Т.е. если Вы четыре раза приняли ванну по 1 часу и при этом постоянно текла вода (около 150 МДж) то это равносильно 1 лампочке горящей весь год ( 12 часов в сутки)! ТЕПЛО Q НАШ ГИД А НЕ СВЕТ!!!

Энтропия. По 1-му началу термодинамики для 1 моля Справа сумма полных дифференциалов => и слева должен быть полный дифференциал dS=δQ/T. Функция S – энтропия (Дж/К моль). δQ становится полным дифференциалом только после деления на интегрирующий множитель T. Слово “энтропия” введено в физику Клауз
Слайд 11

Энтропия

По 1-му началу термодинамики для 1 моля Справа сумма полных дифференциалов => и слева должен быть полный дифференциал dS=δQ/T. Функция S – энтропия (Дж/К моль). δQ становится полным дифференциалом только после деления на интегрирующий множитель T. Слово “энтропия” введено в физику Клаузиусом. В переводе с греческого - “поворот, вращение”. Впервые введено как мера необратимого рассеяния энергии или беспорядка.

Работа газа при постоянном давлении. Для изобарического процесса p=const, поэтому выносится за знак интеграла и получаем, что работа одного моля равна: A=p(V2 – V1)=R(T2-T1) физический смысл газовой постоянной R - для идеального газа она равна работе совершаемой одним молем идеального газа, расширяю
Слайд 12

Работа газа при постоянном давлении

Для изобарического процесса p=const, поэтому выносится за знак интеграла и получаем, что работа одного моля равна: A=p(V2 – V1)=R(T2-T1) физический смысл газовой постоянной R - для идеального газа она равна работе совершаемой одним молем идеального газа, расширяющимся при р=const при нагревании его на одни градус. Найдем теплоемкость одного моля при постоянном давлении:

Здесь мы взяли из уравнения состояния Vм=RT/p и продифференцировали по T при p=const.

Связь cр и cv. Итак, cp всегда больше, чем cv: сp, так же как и сv, зависит от числа степеней свободы: Отношение cp/cv, обозначаемое буквой γ и зависит только от числа степеней свободы: Для одноатомного cV≈12.5 Дж/моль К, cp≈20.8 Дж/моль К,
Слайд 13

Связь cр и cv

Итак, cp всегда больше, чем cv:

сp, так же как и сv, зависит от числа степеней свободы:

Отношение cp/cv, обозначаемое буквой γ и зависит только от числа степеней свободы: Для одноатомного cV≈12.5 Дж/моль К, cp≈20.8 Дж/моль К,

Что характеризует с физической точки зрения величина  ? Ранее мы видели , что внутренняя энергия идеального газа зависит от теплоемкости cv и температуры. Однако учитывая что: Получим следующее выражение для внутренней энергии идеального газа. Здесь мы учли уравнение Клайперона - Менделеева: (M/μ)R
Слайд 14

Что характеризует с физической точки зрения величина  ?

Ранее мы видели , что внутренняя энергия идеального газа зависит от теплоемкости cv и температуры. Однако учитывая что:

Получим следующее выражение для внутренней энергии идеального газа

Здесь мы учли уравнение Клайперона - Менделеева: (M/μ)RT=pV. Т.е.  фактически характеризует величину внутренней энергии идеального газа при известных значениях p иV.

Для жидкостей и твердых тел сp и сV близки. В реальности полученные соотношения не позволяют вычислить зависимость всех вкладов в теплоемкость от Т (требуется знание микроструктуры вещества). Хотя опять прослеживается связь между микро и макро состояниями. Например, решеточный вклад легко охарактери
Слайд 15

Для жидкостей и твердых тел сp и сV близки. В реальности полученные соотношения не позволяют вычислить зависимость всех вкладов в теплоемкость от Т (требуется знание микроструктуры вещества). Хотя опять прослеживается связь между микро и макро состояниями. Например, решеточный вклад легко охарактеризовать макропараметром – температурой Дебая. Но есть еще вклады от электронной и магнитной структуры, которые вычислить гораздо сложнее. Для реальных газов есть зависимость U(V) и => заметные отличия.

Работа газа при постоянной температуре. Чтобы вычислить работу одного моля идеального газа при изотермическом процессе (Т=const), заменим давление в формуле δA=pdV его выражением через другие величины в соответствии с уравнением состояния и проинтегрируем. В результате получим (температуру можно вын
Слайд 16

Работа газа при постоянной температуре

Чтобы вычислить работу одного моля идеального газа при изотермическом процессе (Т=const), заменим давление в формуле δA=pdV его выражением через другие величины в соответствии с уравнением состояния и проинтегрируем. В результате получим (температуру можно вынести за знак интеграла, поскольку она постоянна):

Итак, работа, совершаемая молем идеальным газом при Т=const равна: При изотермическом процессе изменение внутренней энергии равно нулю и все тепло идет в работу.

Адиабатический процесс. В частном случае подводимое (или отводимое) к (от) системе(ы) тепло может быть равно нулю δQ = 0. Т.е. процесс протекает без теплообмена с внешней средой. Такой процесс называется адиабатическим. Например, если есть высокий вакуум (но и тогда есть тепловое излучение) или быст
Слайд 17

Адиабатический процесс

В частном случае подводимое (или отводимое) к (от) системе(ы) тепло может быть равно нулю δQ = 0. Т.е. процесс протекает без теплообмена с внешней средой. Такой процесс называется адиабатическим. Например, если есть высокий вакуум (но и тогда есть тепловое излучение) или быстрые импульсные процессы (но они не равновесны). Строго говоря таких процессов не существует. На реальной физике при равновесных адиабатических процессах постоянна энтропия и они называются также изоэнтропийными (S=const) . Уравнение адиабатического процесса внешне похоже на уравнение изотермического процесса. Зачем мы все это делаем? Просто изучаем 1-е начало. Т.е. ранее мы в 1-м начале обнуляли δА (при dV=0), потом внутреннюю энергию (при T=const), а теперь попробуем положить δQ=0.

Подставим в 1-е начало термодинамики выражения для внутренней энергии и элементарной работы: и δA=pdV. Для адиабатического процесса δQ=0 и δА=-dU. Следовательно:
Слайд 18

Подставим в 1-е начало термодинамики выражения для внутренней энергии и элементарной работы:

и δA=pdV

Для адиабатического процесса δQ=0 и δА=-dU. Следовательно:

Дифференциал уравнения Клапейрона-Менделеева дает следующее выражение: Выразив величину из предыдущего уравнения и подставив получим: Так как
Слайд 19

Дифференциал уравнения Клапейрона-Менделеева дает следующее выражение:

Выразив величину из предыдущего уравнения и подставив получим:

Так как

выражение приобретает вид: Поделив уравнение на произведение pV, придем к соотношению: Слева имеем дифференциал dln(pVγ), который оказывается равным нулю. Следовательно: Это уравнение и является уравнением адиабатического процесса. Это важное уравнение называют еще и уравнением Пуассона.
Слайд 20

выражение приобретает вид:

Поделив уравнение на произведение pV, придем к соотношению:

Слева имеем дифференциал dln(pVγ), который оказывается равным нулю. Следовательно:

Это уравнение и является уравнением адиабатического процесса. Это важное уравнение называют еще и уравнением Пуассона.

Уравнение адиабаты. Так как γ>1 (из-за того, что cp всегда больше, чем cv), то на графике в координатах p-V адиабата (p=const/V) всегда идет круче, чем изотерма (p=const/V). Уравнение адиабаты можно записать и в координатах T-V. Для этого надо исключить давление p из уравнения воспользовавшись у
Слайд 21

Уравнение адиабаты

Так как γ>1 (из-за того, что cp всегда больше, чем cv), то на графике в координатах p-V адиабата (p=const/V) всегда идет круче, чем изотерма (p=const/V)

Уравнение адиабаты можно записать и в координатах T-V. Для этого надо исключить давление p из уравнения воспользовавшись уравнением состояния pV=RT. В результате получаем:

Примеры адиабатического процесса. Примером адиабатического процесса может быть быстрое сжатие (чтобы не успел произойти теплообмен с окружающей средой) газа в цилиндре под поршнем. При этом за счет совершения работы внешней силой растет внутренняя энергия газа, а значит, и его температура. При быстр
Слайд 22

Примеры адиабатического процесса

Примером адиабатического процесса может быть быстрое сжатие (чтобы не успел произойти теплообмен с окружающей средой) газа в цилиндре под поршнем. При этом за счет совершения работы внешней силой растет внутренняя энергия газа, а значит, и его температура. При быстром расширении работа совершается за счет внутренней энергии газа и его температура понижается. Величину работы можно найти. Все как под поршнем в цикле Дизеля!

Работа идеального газа при адиабатическом процессе. Если тепло не подводится, то работа газом совершается за счет убыли внутренней энергии Работа при адиабатическом процессе равна: Т.е получили практически тоже самое, что и для изобарического процесса, но R поделено на -0.67. Т.е. работа при адиабат
Слайд 23

Работа идеального газа при адиабатическом процессе

Если тепло не подводится, то работа газом совершается за счет убыли внутренней энергии Работа при адиабатическом процессе равна: Т.е получили практически тоже самое, что и для изобарического процесса, но R поделено на -0.67. Т.е. работа при адиабатическом процессе меньше чем при изобарическом на величину 1-γ-0.67 и => знак будет + т.е. есть разница только в величине.

Работа одного моля при различных процессах. При изобарическом процессе для (p=const): A=R(T2-T1) При адиабатическом процессе (δQ = 0 или S=const): При изотермическом процессе (Т=const): Т.е. замечаем , что работа всегда линейно пропорциональна величине R (надо вставить сюда для изохорического еще и
Слайд 24

Работа одного моля при различных процессах

При изобарическом процессе для (p=const): A=R(T2-T1) При адиабатическом процессе (δQ = 0 или S=const): При изотермическом процессе (Т=const): Т.е. замечаем , что работа всегда линейно пропорциональна величине R (надо вставить сюда для изохорического еще и всю лекцию переделать для 1 моля

ФАКУЛЬТАТИВНО: Политропные процессы. Политропный (политропический) это процесс, при котором сохраняется теплоемкость c. Для идеального газа справедливо уравнение: pVn = const где n может принимать значения от -∞ до +∞. Изобарический (с=ср, n=0), изотермический (с=, n=1) и изохорический (с=сv, n=),
Слайд 25

ФАКУЛЬТАТИВНО: Политропные процессы

Политропный (политропический) это процесс, при котором сохраняется теплоемкость c. Для идеального газа справедливо уравнение: pVn = const где n может принимать значения от -∞ до +∞. Изобарический (с=ср, n=0), изотермический (с=, n=1) и изохорический (с=сv, n=), адиабаты (с=0, n=ср/сv) процессы являются частными случаями политропического процесса изменения состояния системы.

Циклические процессы. Круговым процессом (или циклом) называется такой процесс, при котором система после ряда изменений возвращается в исходное состояние. На графике цикл изображается замкнутой кривой. Работа, совершаемая при круговом. процессе, численно равна площади, охватываемой кривой. После со
Слайд 26

Циклические процессы

Круговым процессом (или циклом) называется такой процесс, при котором система после ряда изменений возвращается в исходное состояние. На графике цикл изображается замкнутой кривой. Работа, совершаемая при круговом

процессе, численно равна площади, охватываемой кривой. После совершения цикла система возвращается в прежнее состояние. Поэтому всякая функция состояния, в частности внутренняя энергия, имеет в начале и конце цикла одинаковое значение δQ=-δA.

Тепловая машина. Существенным достижением термодинамики является решение принципиального вопроса о максимально возможном коэффициенте полезного действия (КПД) для всех тепловых машин, независимо от их конкретного устройства. Всякий двигатель представляет собой систему, совершающую многократно некий
Слайд 27

Тепловая машина

Существенным достижением термодинамики является решение принципиального вопроса о максимально возможном коэффициенте полезного действия (КПД) для всех тепловых машин, независимо от их конкретного устройства. Всякий двигатель представляет собой систему, совершающую многократно некий круговой процесс (цикл). Общим для всех тепловых машин является обязательное наличие трех частей: нагреватель, холодильник и рабочее тело.

Модели тепловых двигателей. Показываем пример модели машины работающей по циклу Стирлинга! Смотрим опыт Дарлинга!
Слайд 28

Модели тепловых двигателей

Показываем пример модели машины работающей по циклу Стирлинга! Смотрим опыт Дарлинга!

Фазовые переходы. Вставить хотя бы пару слайдов
Слайд 29

Фазовые переходы

Вставить хотя бы пару слайдов

Факультативно: Сауна и скрытая теплота
Слайд 30

Факультативно: Сауна и скрытая теплота

Список похожих презентаций

Первое начало термодинамики

Первое начало термодинамики

Вечный двигатель - воображаемое устройство, способное бесконечно совершать работу без затрат топлива или других энергетических ресурсов. Одна из древнейших ...
Первое применение начало термодинамики к экзопроцэссам

Первое применение начало термодинамики к экзопроцэссам

Изохорный процесс. Диаграмма этого процесса (изохора) в координатах изображается прямой, параллельной оси ординат (см. рис.), где процесс 2-1 есть ...
Второе начало термодинамики

Второе начало термодинамики

Используя понятие энтропии и неравенство Клаузиуса, второе начало термодинамики можно сформулировать как закон возрастания энтропии замкнутой системы ...
14 2-е начало термодинамики

14 2-е начало термодинамики

Изменение внутренней энергии рабочего тела за цикл равно нулю потому, что тело возвращается в исходное состояние. Следовательно, вся полученная теплота ...
Основы термодинамики

Основы термодинамики

Цели урока:. Сформировать основные понятия термодинамики Сформулировать первый закон термодинамики Рассмотреть принцип действия тепловых двигателей ...
Удельная теплоемкость

Удельная теплоемкость

Удельная теплоемкость вещества показывает, какое количество теплоты необходимо, чтобы изменить температуру вещества массой 1 кг на 1°С. [c] =. У разных ...
Самостоятельная работа

Самостоятельная работа

Вопрос 1. 1 вариант Два автомобиля движутся в одном и том же направлении со скоростями υ1 и υ2 относительно поверхности Земли. Чему равна скорость ...
Потенциал, работа сил электростатического поля

Потенциал, работа сил электростатического поля

Тема 3. ПОТЕНЦИАЛ И РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. СВЯЗЬ НАПРЯЖЕННОСТИ С ПОТЕНЦИАЛОМ. 3.1. Теорема о циркуляции вектора 3.2. Работа сил электростатического ...
Астрономические олимпиады, подготовка школьников и работа жюри

Астрономические олимпиады, подготовка школьников и работа жюри

Структура олимпиады. Школьный этап. Школьный этап Олимпиады проводится организатором данного этапа Олимпиады (образовательной организацией) в октябре. ...
Основы термодинамики Решение задач

Основы термодинамики Решение задач

Цели урока:. Повторить основные формулы. Научиться применять полученные знания для решения задач. Провести анализ полученных результатов. Основные ...
Законы термодинамики

Законы термодинамики

Первый закон термодинамики постулирует существование внутренней энергии – некоторой функции состояния[1] , такой, что если к системе подводится тепло ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

1. Два положения второго закона термодинамики. Различные формы передачи энергии неравноценны. Энергия теплового движения стремиться в большей степени, ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

Цель занятия: знать второй закон термодинамики, принцип работы теплового двигателя. Уметь приводить примеры тепловых двигателей и определять КПД. ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

Обратимый процесс. Это процесс, который может происходить как в прямом, так и в обратном направлении Обратимый процесс – это идеализация реального ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

Энергия и энтропия являются неотъемлемыми свойствами материи, причем энергия есть мера движения материи, а энтропия – мера рассеивания (деградации) ...
Внеклассная работа по физике "Покорители космоса"

Внеклассная работа по физике "Покорители космоса"

Цель:. развитие творческого мышления обучаемых, повышение уровня и качества их знаний, расширить кругозор учащихся, познакомить уч-ся с жизнью и деятельностью ...
Основы термодинамики

Основы термодинамики

Основы термодинамики Раздел физики, название которого происходит от греческих слов "терме" - "теплота" и "динамис" - "сила". Изучает он превращение ...
Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики. 1. Закон сохранения энергии а) формулировка закона сохранения б) историческая справка 2. Первый закон термодинамики 3. ...
Основы термодинамики

Основы термодинамики

Во всем мне хочется дойти До самой сути. В работе, в поисках пути, В сердечной смуте. « Основы термодинамики». Игра № 1. (Вопросы до 2 баллов.) 1. ...
Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики

Цель презентации:. Применить физический закон к различным процессам на основе имеющихся знаний; Работать над формированием сравнивать явления, делать ...

Конспекты

Первое начало термодинамики

Первое начало термодинамики

. Урок разработала:.   Свириденко Ольга Владимировна – учитель физики МОУ «СОШ р.п. Красный Текстильщик Саратовского района Саратовской области». ...
Удельная теплоемкость

Удельная теплоемкость

Урок по теме: «Удельная теплоемкость». Д.з.: §9 ? после §9 (устно). . Упр. 5(1,2) – письменно, стр.25. 1.Проверка усвоения домашнего задания. ...
Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики

Урок по теме «Первый закон термодинамики». 10 класс. Цели урока:. . образовательные:. ввести первый закон термодинамики как закон сохранения ...
Механическая работа

Механическая работа

. Тема. «Механическая работа». . 7 класс. . . Номер урока. (в году/ в теме) - 51/1. Цель:. на уроке обучающиеся познакомятся с работой как ...
Механическая работа

Механическая работа

. Тема: Механическая работа. . . Цель урока:. познакомиться с работой как новой физической; вывести формулу для ее расчета; определить единицу ...
Механическая работа

Механическая работа

Муниципальное бюджетное общеобразовательное учреждение. «Качульская средняя общеобразовательная школа». Каратузского района Красноярского края. ...
Механическая работа

Механическая работа

Технологическая карта урока. Предмет. : естествознание. Класс. : 6 «Б» класс. Тема урока:. . «. Механическая работа. ». Тип урока. : открытие ...
Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам

Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам

Открытый урок по физике в 10 классе. Тема урока. «Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам». Тип урока –. интегрированный, ...
Законы термодинамики

Законы термодинамики

Урок рок физики по теме " Законы термодинамики". . Познавательные цели и задачи урока. Повторить и закрепить понятия: внутренняя энергия, тепловое ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.