- Второй закон термодинамики

Презентация "Второй закон термодинамики" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17

Презентацию на тему "Второй закон термодинамики" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 17 слайд(ов).

Слайды презентации

Тема 3: ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ. 3.1. ЭНЕРГИЯ И ЭНТРОПИЯ Второй закон устанавливает, что самопроизвольные процессы возможны лишь в том случае, когда в системе нет равновесия, и что эти процессы всегда протекают в направлении, при котором система приближается к равновесному состоянию .Таким образо
Слайд 1

Тема 3: ВТОРОЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ

3.1. ЭНЕРГИЯ И ЭНТРОПИЯ Второй закон устанавливает, что самопроизвольные процессы возможны лишь в том случае, когда в системе нет равновесия, и что эти процессы всегда протекают в направлении, при котором система приближается к равновесному состоянию .Таким образом, второй закон термодинамики позволяет указать направление теплового потока и устанавливает максимально возможный предел превращения теплоты в работу в тепловых машинах. Наиболее общая формулировка второго закона термодинамики дана Клаузиусом в виде следующего постулата: "Теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от менее нагретого тела к более нагретому". С открытием первого закона термодинамики было осознано значение энергии в материальном мире. Замечено, что все виды энергии, в конечном счете, превращаются в теплоту, которая затем рассеивается в окружающей среде. Мера этого рассеивания была названа энтропией. Чем больше рассеивается (обесценивается) энергия, тем больше увеличивается энтропия.

Энергия и энтропия являются неотъемлемыми свойствами материи, причем энергия есть мера движения материи, а энтропия – мера рассеивания (деградации) энергии. Кроме видов энергии различают формы передачи энергии. В термодинамике приняты две формы обмена энергии: работа и теплота процесса. Теплота, свя
Слайд 2

Энергия и энтропия являются неотъемлемыми свойствами материи, причем энергия есть мера движения материи, а энтропия – мера рассеивания (деградации) энергии. Кроме видов энергии различают формы передачи энергии. В термодинамике приняты две формы обмена энергии: работа и теплота процесса. Теплота, связанная с движением молекул и атомов, является микроскопической формой передачи энергии, а работа, связанная с перемещением тела или его частей, – макрофизической. Следует заметить, что теплота и работа не являются равноценными формами передачи энергии. Работа непосредственно может быть преобразована в любой вид энергии. Теплота без промежуточного превращения в работу может быть направлена на увеличение запаса лишь внутренней энергии тела. Работа, без каких бы то ни было ограничений, может быть превращена в теплоту, а переход теплоты в работу, согласно второму закону термодинамики, без компенсации (без некоторого дополнительного процесса) невозможен.

3.2. РАВНОВЕСНОСТЬ И ОБРАТИМОСТЬ ПРОЦЕССОВ. Термодинамическая система будет находиться в равновесном состоянии, если во всех точках системы будет одинаковая температура и одинаковое давление. Всякая изолированная система с течением времени приходит в равновесное состояние, которое остается неизменны
Слайд 3

3.2. РАВНОВЕСНОСТЬ И ОБРАТИМОСТЬ ПРОЦЕССОВ

Термодинамическая система будет находиться в равновесном состоянии, если во всех точках системы будет одинаковая температура и одинаковое давление. Всякая изолированная система с течением времени приходит в равновесное состояние, которое остается неизменным до тех пор, пока система не будет выведена из него внешним воздействием. Действительно, равновесный процесс должен состоять из ряда чередующихся во времени состояний равновесия, однако переход из одного состояния в другое возможен лишь в результате нарушения этого равновесия. Тем не менее, техническая термодинамика изучает только равновесные состояния и равновесные процессы, так как отсутствие равновесия внутри термодинамической системы приводит к зависимости параметров состояния от времени. Поэтому анализ неравновесных состояний и процессов значительно усложняется. Итак, равновесный процесс можно представить как непрерывный ряд бесконечно близких состояний и можно изобразить линиями на термодинамических диаграммах, например, pv и Ts.

Все реальные термодинамические процессы протекают при конечной разности давлений и температур рабочего тела и окружающей среды. Следовательно, реальные процессы всегда неравновесны. С понятием равновесности процессов связано понятие их обратимости. Допустим, что в некоторой изолированной системе про
Слайд 4

Все реальные термодинамические процессы протекают при конечной разности давлений и температур рабочего тела и окружающей среды. Следовательно, реальные процессы всегда неравновесны. С понятием равновесности процессов связано понятие их обратимости. Допустим, что в некоторой изолированной системе протекает процесс 1–2 (из состояния 1 система переходит в состояние 2). Тогда для обратного перехода системы из состояния 2 в состояние 1 имеем два случая: 1) обратный процесс возможен, и протекает без каких бы то ни было изменений в окружающей среде. В этом случае процесс 1–2 принято считать обратимым; 2) обратный процесс, протекающий без изменений в окружающей среде, невозможен. В данном случае процесс 1–2 будет необратимым.

3.3. УСЛОВИЯ РАБОТЫ ТЕПЛОВЫХ МАШИН. Для того чтобы от тепловой машины можно было получить полезную работу, необходимо выполнить следующие условия. Необходимо иметь рабочее тело – это тело, посредством которого осуществляется взаимное превращение теплоты и работы. Необходимо наличие, по меньшей мере,
Слайд 5

3.3. УСЛОВИЯ РАБОТЫ ТЕПЛОВЫХ МАШИН

Для того чтобы от тепловой машины можно было получить полезную работу, необходимо выполнить следующие условия. Необходимо иметь рабочее тело – это тело, посредством которого осуществляется взаимное превращение теплоты и работы. Необходимо наличие, по меньшей мере, двух источников теплоты с разными температурами – верхний (высший) источник теплоты (ВИТ) или нагреватель и нижний (низший) источник теплоты (НИТ) или холодильник. Работа тепловой машины должна быть цикличной, т.е. рабочее тело, совершая ряд процессов, должно возвращаться в исходное состояние. Рассмотрим круговой цикл тепловой машины, изображенный на рис.3.1.

В процессе расширения 1–а–2 от ВИТ с температурой Т1 к рабочему телу подводится теплота в количестве q1. При этом получается положительная работа l1, численно равная площади с–1–а–2–d. В процессе сжатия 2–b–1 от рабочего тела отводится теплота q2 к НИТ с температурой Т2. В этом процессе затрачиваетс
Слайд 6

В процессе расширения 1–а–2 от ВИТ с температурой Т1 к рабочему телу подводится теплота в количестве q1. При этом получается положительная работа l1, численно равная площади с–1–а–2–d. В процессе сжатия 2–b–1 от рабочего тела отводится теплота q2 к НИТ с температурой Т2. В этом процессе затрачивается работа l2 (работа отрицательная), равная площади c–l–b–2–d. Уравнение первого закона термодинамики для процессов 1–a–2 и 2–b–1 соответственно будет иметь вид ;(3.1) (3.2) Различные знаки изменения внутренней энергии Du взяты потому, что внутренняя энергия за цикл не должна изменяться. Сложив уравнения (3.1) и (3.2), получим , где lц – работа цикла 1-а-2-b-1. Чтобы получить полезную работу, работа, затраченная на сжатие в процессе 2–b–1, должна быть меньше работы расширения в процессе 1–а–2 (l2

Если при сжатии не охлаждать рабочее тело, то процесс сжатия пойдет по пути 2–а–1 и на сжатие будет потрачена та же самая работа l1, которая была получена в процессе расширения. В результате полезная работа цикла будет равна нулю. Таким образом, повторяя последовательно цикл 1–а–2–b–1 с подводом и о
Слайд 7

Если при сжатии не охлаждать рабочее тело, то процесс сжатия пойдет по пути 2–а–1 и на сжатие будет потрачена та же самая работа l1, которая была получена в процессе расширения. В результате полезная работа цикла будет равна нулю. Таким образом, повторяя последовательно цикл 1–а–2–b–1 с подводом и отводом теплоты, можно получить непрерывно действующую тепловую машину. Коэффициент полезного действия (кпд) цикла тепловой машины определяется по формуле . (3.3) Таким образом, коэффициентом полезного действия тепловой машины называется отношение полезной работы, полученной в цикле, ко всей затраченной теплоте. Коэффициент полезного действия тепловой машины всегда меньше 1 (или 100%), так как не вся теплота q1, подведенная к рабочему телу, превращается в работу. Часть этой теплоты в количестве q2 отводится в окружающую среду.

3.4. ЦИКЛ КАРНО. Анализируя формулу (3.3), можно заметить, что ht возрастает при уменьшении q2 или увеличении q1. Отсюда можно заключить, что, выбирая соответствующим образом процессы расширения и сжатия, протекающие с подводом и отводом теплоты q1, q2, можно изменять величину кпд. В связи с этим во
Слайд 8

3.4. ЦИКЛ КАРНО

Анализируя формулу (3.3), можно заметить, что ht возрастает при уменьшении q2 или увеличении q1. Отсюда можно заключить, что, выбирая соответствующим образом процессы расширения и сжатия, протекающие с подводом и отводом теплоты q1, q2, можно изменять величину кпд. В связи с этим возникает вопрос – можно ли найти такой цикл, который обладал бы наибольшим кпд? Такой цикл был предложен Сади Карно. Он состоит из двух обратимых изотермических и двух обратимых адиабатных процессов (см. рис.3.2, 3.3).

Изотермический и адиабатный процессы являются самыми выгодными процессами в смысле получения работы, т.к. в изотермическом процессе вся теплота, подводимая к рабочему телу, превращается в работу, а адиабатный процесс протекает без теплообмена. Рассмотрим все процессы цикла Карно. Процесс 1–2 предста
Слайд 9

Изотермический и адиабатный процессы являются самыми выгодными процессами в смысле получения работы, т.к. в изотермическом процессе вся теплота, подводимая к рабочему телу, превращается в работу, а адиабатный процесс протекает без теплообмена. Рассмотрим все процессы цикла Карно. Процесс 1–2 представляет процесс изотермического расширения рабочего тела с подводом теплоты q1 от верхнего источника теплоты с температурой Т1. Количество теплоты q1, равное работе l1, полученной в процессе 1–2, определяется по формуле (см. § 4.4 – изотермический процесс). . Работа l1 определяется также площадью фигуры v1 –l–2–v2 (см. рис.3.2.). Процесс 2–3 является процессом адиабатического расширения. Газ совершает работу, численно равную площади фигуры v2–2–3–v3 и определяемую по формуле (см. адиабатный процесс § 4.5). , где k – показатель адиабаты.

В процессе 3–4 происходит изотермическое сжатие рабочего тела с отводом теплоты q2 к низшему источнику теплоты с температурой T2. На сжатие затрачивается работа l3, численно равная площади фигуры v4–4–3–v3, равная количеству отведенной теплоты q2 и определяемая по формуле . В процессе адиабатного сж
Слайд 10

В процессе 3–4 происходит изотермическое сжатие рабочего тела с отводом теплоты q2 к низшему источнику теплоты с температурой T2. На сжатие затрачивается работа l3, численно равная площади фигуры v4–4–3–v3, равная количеству отведенной теплоты q2 и определяемая по формуле . В процессе адиабатного сжатия 4–1 газ нагревается до температуры Т1. Работа, затрачиваемая на сжатие, численно равна площади фигуры v1–l–4–v4 и определяется по формуле . Полезная работа lц цикла 1–2–3–4 определяется алгебраической суммой работ, полученных или затраченных в отдельных процессах цикла. Суммируя площади, выражающие работу газа в отдельных процессах цикла, с учетом знаков работы получим ц=пл.1-2-3-4-1=пл.v1-1-2-v2+пл.v2-2-3-v3-пл.v3-3-4-v4-пл.v4-4-1-v1. Суммируя формулы работ для всех процессов цикла, получим .

Из полученной формулы видно, что работы в адиабатных процессах 2–3 и 4–1 взаимно уничтожаются. Тогда формула (3.4) примет вид . Коэффициент полезного действия любого цикла тепловой машины (в том числе и цикла Карно) определяется по формуле Отсюда .(3.5) Для адиабат 2–3 и 4–1 справедливы следующие за
Слайд 11

Из полученной формулы видно, что работы в адиабатных процессах 2–3 и 4–1 взаимно уничтожаются. Тогда формула (3.4) примет вид . Коэффициент полезного действия любого цикла тепловой машины (в том числе и цикла Карно) определяется по формуле Отсюда .(3.5) Для адиабат 2–3 и 4–1 справедливы следующие зависимости После деления первого уравнения на второе получим .

Логарифмируя последнее соотношение, будем иметь .(3.6) Формула (3.5), учитывая (3.6), примет вид (3.7) Анализируя формулу (3.7) приходим к выводу, что ht может быть равен единице лишь в случаях, когда , либо Т2=0 К. Эти условия невозможно осуществить даже в идеальном цикле, так как температура верхн
Слайд 12

Логарифмируя последнее соотношение, будем иметь .(3.6) Формула (3.5), учитывая (3.6), примет вид (3.7) Анализируя формулу (3.7) приходим к выводу, что ht может быть равен единице лишь в случаях, когда , либо Т2=0 К. Эти условия невозможно осуществить даже в идеальном цикле, так как температура верхнего источника теплоты T1, равная бесконечности, практически недостижима, а также и недостижима температура нижнего источника теплоты Т2, равная абсолютному нулю температур T2=0 К= – 273,15°С.

Анализируя формулу (3.7) приходим к выводу, что ht может быть равен единице лишь в случаях, когда , либо Т2=0 К. Эти условия невозможно осуществить даже в идеальном цикле, так как температура верхнего источника теплоты T1, равная бесконечности, практически недостижима, а также и недостижима температ
Слайд 13

Анализируя формулу (3.7) приходим к выводу, что ht может быть равен единице лишь в случаях, когда , либо Т2=0 К. Эти условия невозможно осуществить даже в идеальном цикле, так как температура верхнего источника теплоты T1, равная бесконечности, практически недостижима, а также и недостижима температура нижнего источника теплоты Т2, равная абсолютному нулю температур T2=0 К= – 273,15°С. Анализируя формулу (3.7), можно сделать еще один важный вывод – кпд Цикла Карно зависит лишь от температур верхнего и нижнего источников теплоты и, следовательно, не зависит от рода рабочего тела. Это утверждение является содержанием теоремы Карно. В реальных циклах тепловых двигателей (например, в двигателях внутреннего сгорания) цикл Карно неприменим. Из-за небольшого различия в наклонах изотерм и адиабат получаются большие размеры цикла по оси v. Это означает, что в реальном двигателе нужно применять очень длинный цилиндр. В результате будут велики потери на трение и теплообмен из-за необратимости процесса, а также большие габариты и вес двигателя.

3.5. ОБРАТНЫЙ ОБРАТИМЫЙ ЦИКЛ КАРНО. Цикл Карно может протекать не только в прямом, но и в обратном направлении (см. рис. 3.4.). Машины, работающие по обратному циклу, называются холодильными машинами. Это тепловые машины, которые создают и поддерживают разность температур путем отнятия теплоты у бол
Слайд 14

3.5. ОБРАТНЫЙ ОБРАТИМЫЙ ЦИКЛ КАРНО

Цикл Карно может протекать не только в прямом, но и в обратном направлении (см. рис. 3.4.). Машины, работающие по обратному циклу, называются холодильными машинами. Это тепловые машины, которые создают и поддерживают разность температур путем отнятия теплоты у более холодного тела и передачи ее более горячему (см. глава 12). А такой процесс, как следует из формулировки второго закона термодинамики Клаузиуса, требует затраты энергии (не может совершаться без компенсации).

Рассмотрим обратимый обратный цикл Карно, изображенный на рис. 3.4. В процессе 1–2 рабочее тело (холодильный агент) расширяется по адиабате с уменьшением температуры от Т1 в точке 1 до Т2 в точке 2. Затем газ расширяется по изотерме 2–3 с подводом теплоты q2 от источника с температурой T2. В адиабат
Слайд 15

Рассмотрим обратимый обратный цикл Карно, изображенный на рис. 3.4. В процессе 1–2 рабочее тело (холодильный агент) расширяется по адиабате с уменьшением температуры от Т1 в точке 1 до Т2 в точке 2. Затем газ расширяется по изотерме 2–3 с подводом теплоты q2 от источника с температурой T2. В адиабатном процессе сжатия 3–4 происходит увеличение температуры рабочего тела от T2 до Т1. В изотермическом процессе сжатия происходит отвод от рабочего тела теплоты q1 к верхнему источнику теплоты. На осуществление обратного цикла в холодильной машине затрачивается удельная работа l. При этом от НИТ к ВИТ переносится количество теплоты, равное q2. Кроме того, к ВИТ передается теплота, равная затраченной работе l. Отсюда, вся теплота, получаемая ВИТ, будет . Работа, затраченная на сжатие в процессах 3–4 и 4–1, больше работы расширения в процессах 1–2 и 2–3 на величину площади фигуры 1–2–3–4. Работа расширения производится сжатым газом, и она будет положительной. Работа сжатия производится над газом, и она будет отрицательной. Отсюда суммарная работа, затраченная на передачу теплоты от НИТ к ВИТ, будет отрицательной.

Работа, затраченная на сжатие в процессах 3–4 и 4–1, больше работы расширения в процессах 1–2 и 2–3 на величину площади фигуры 1–2–3–4. Работа расширения производится сжатым газом, и она будет положительной. Работа сжатия производится над газом, и она будет отрицательной. Отсюда суммарная работа, за
Слайд 16

Работа, затраченная на сжатие в процессах 3–4 и 4–1, больше работы расширения в процессах 1–2 и 2–3 на величину площади фигуры 1–2–3–4. Работа расширения производится сжатым газом, и она будет положительной. Работа сжатия производится над газом, и она будет отрицательной. Отсюда суммарная работа, затраченная на передачу теплоты от НИТ к ВИТ, будет отрицательной. Она будет равна . Эффективность работы холодильных машин характеризуется холодильным коэффициентом, определяемым в виде отношения теплоты, взятой от НИТ и переданной ВИТ, к затраченной работе . Холодильный коэффициент характеризует эффективность передачи теплоты от НИТ к ВИТ. Он будет тем больше, чем большее количество теплоты q2 будет взято от НИТ и передано ВИТ и чем меньше будет на это затрачено работы l.

Холодильный коэффициент обратимого обратного цикла Карно определяется по формуле . Холодильный коэффициент этого цикла зависит лишь от абсолютных температур Т1 и Т2 и имеет наибольшее значение по сравнению с холодильными коэффициентами любых других циклов, протекающих в тех же температурных пределах
Слайд 17

Холодильный коэффициент обратимого обратного цикла Карно определяется по формуле . Холодильный коэффициент этого цикла зависит лишь от абсолютных температур Т1 и Т2 и имеет наибольшее значение по сравнению с холодильными коэффициентами любых других циклов, протекающих в тех же температурных пределах. Холодильные машины, предназначенные для отопления помещений путем передачи теплоты от источника с более низкой температурой к источнику с более высокой температурой, называются тепловыми насосами. Их эффективность оценивается отопительным коэффициентом j, определяемым по формуле .

Список похожих презентаций

Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

Цель занятия: знать второй закон термодинамики, принцип работы теплового двигателя. Уметь приводить примеры тепловых двигателей и определять КПД. ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

Обратимый процесс. Это процесс, который может происходить как в прямом, так и в обратном направлении Обратимый процесс – это идеализация реального ...
Второй закон термодинамики

Второй закон термодинамики

1. Два положения второго закона термодинамики. Различные формы передачи энергии неравноценны. Энергия теплового движения стремиться в большей степени, ...
Обратимые и необратимые процессы. Необратимость тепловых процессов. Второй закон термодинамики

Обратимые и необратимые процессы. Необратимость тепловых процессов. Второй закон термодинамики

Закон сохранения энергии утверждает, что количество энергии при любых ее превращениях остается неизменным. Между тем многие процессы, вполне допустимые ...
Второй закон термодинамики,вечный двигатель

Второй закон термодинамики,вечный двигатель

Второй закон. энтропия. Второй закон связан с понятием энтропии, являющейся мерой хаоса (или мерой порядка). Второй закон термодинамики гласит, что ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

а1. чем больше масса, тем меньше ускорение. Второй закон Ньютона. Чему равно ускорение, с которым движется тело массой 3 кг, если на него действует ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

Как это удивительно - обнаружить, что все явления природы управляются столь небольшим числом сил! М. Фарадей. Второй закон Ньютона:. ускорение тела ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

Исаак Ньютон - выдающийся английский ученый, заложивший основы классической механики. Самым известным его открытием был закон всемирного тяготения. ...
I закон термодинамики

I закон термодинамики

Закон сохранения энергии. Энергия в природе не возникает из ничего и не исчезает: количество энергии неизменно, она только переходит из одной формы ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

Блиц-опрос. Что изучает динамика? Какое движение называется движением по инерции? Какую систему отсчета называют инерциальной? Сформулируйте первый ...
1 закон термодинамики

1 закон термодинамики

Внутренняя энергия Количество теплоты Теплопередача Конвекция Теплопроводность Излучение Закон сохранения энергии 1 закон термодинамики Закон Бойля-Мариотта ...
Из истории законов термодинамики

Из истории законов термодинамики

Каждый выдающийся исследователь вносит своё имя в историю науки не только собственными открытиями, но и теми открытиями, к которым он побуждает других. ...
Законы термодинамики

Законы термодинамики

НУЛЕВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ. Нулевое начало термодинамики сформулированное всего около 50 лет назад , по существу представляет собой полученное «задним ...
Законы термодинамики в геологических процессах

Законы термодинамики в геологических процессах

Внутренняя энергия. 1. Согласно первому закону термодинамики, все системы, находящиеся в одном и том же состоянии, имеют одну и ту же внутреннюю энергию, ...
Законы термодинамики

Законы термодинамики

Первый закон термодинамики постулирует существование внутренней энергии – некоторой функции состояния[1] , такой, что если к системе подводится тепло ...
Начала термодинамики

Начала термодинамики

Первое начало термодинамики. Закон сохранения энергии для макроскопических явлений, в которых одним из существенных параметров, определяющих состояние ...
Масса. Сила. 2 закон Ньютона

Масса. Сила. 2 закон Ньютона

Масса. Сила. 2 закон Ньютона. Механика Кинематика Динамика Материальная точка Ускорение Инерция 1 закон Ньютона Равноускоренное движение Равномерное ...
Импульс тела, закон сохранения импульса

Импульс тела, закон сохранения импульса

Повторение изученного Тест №1 « Движение тела по окружности.». Вариант 1 1 б 2 Б 3 в 4 б 5 в. Вариант 2 1 б 2 б 3 В 4 в 5 б. Леонардо да Винчи. «Знание ...
Импульс тела, закон сохранения импульса

Импульс тела, закон сохранения импульса

Цель: изучить тему импульс тела, закон сохранения импульса. Решить задачу Дано:Rз=6400км h= Rз Мз=6·1024кг Найти первую космическую скорость. 1.Импульс ...
Взаимодействие тел. Первый закон Ньютона

Взаимодействие тел. Первый закон Ньютона

Основы динамики. Законы Ньютона объясняют, в каких случаях тела сохраняют, а в каких изменяют скорость своего движения. ? ? ? ? ? ·Всякое движение ...

Конспекты

Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

Предмет: физика. Класс: 9 «Б». Тема:. Второй закон Ньютона. . . Раздел: «Основы динамики». . Место урока в разделе: 2 урок. Цель:.  . исследовать ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона. Ф.И.О. Манаева Юлия Александровна. Должность: учитель физики и математики. Учреждение: МОУ Мирновская СОШ, п.Мирный Камешковского ...
Второй закон Ньютона. Масса

Второй закон Ньютона. Масса

План №______. Класс 9. Тема:. . Второй закон Ньютона. Масса. Тип урока:. . комбинированный. Цели:. ввести понятие массы как меры инертности. ...
Второй закон Ньютона

Второй закон Ньютона

9 кл Физика Урок. № 14. . . Дата проведения. Дата фактическая. . . . . . . . Тема :. Второй закон Ньютона. Цель:. . ...
Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам

Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам

Открытый урок по физике в 10 классе. Тема урока. «Исследование первого закона термодинамики к различным изопроцессам». Тип урока –. интегрированный, ...
Сила. Второй закон Ньютона

Сила. Второй закон Ньютона

Абрамова О.А. г. Качканар. Урок физики по теме «Сила. Второй закон Ньютона». Цель:. познакомить обучающихся с законом, . вывести формулу ...
Первый закон термодинамики

Первый закон термодинамики

Урок по теме «Первый закон термодинамики». 10 класс. Цели урока:. . образовательные:. ввести первый закон термодинамики как закон сохранения ...
Направление процессов в природе. Хаос и порядок.2 закон Термодинамики

Направление процессов в природе. Хаос и порядок.2 закон Термодинамики

План карта. . Урок физики в 10 классе. Тема урока: Направление процессов в природе. Хаос и порядок.2 закон Термодинамики. Тип урока:. формирование ...
Сила. Измерение сил. Второй закон Ньютона

Сила. Измерение сил. Второй закон Ньютона

ВКО, Бескарагайский район. КГУ «Средняя школа имени Н.Баймуратова». Учитель Физики и информатики: Садыкова Шынар Тлеукеновна. Разработка урока ...
Законы термодинамики

Законы термодинамики

Урок рок физики по теме " Законы термодинамики". . Познавательные цели и задачи урока. Повторить и закрепить понятия: внутренняя энергия, тепловое ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.

Информация о презентации

Ваша оценка: Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
Дата добавления:15 февраля 2019
Категория:Физика
Содержит:17 слайд(ов)
Поделись с друзьями:
Смотреть советы по подготовке презентации