- Потенциал, работа сил электростатического поля

Презентация "Потенциал, работа сил электростатического поля" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34
Слайд 35
Слайд 36
Слайд 37
Слайд 38
Слайд 39
Слайд 40
Слайд 41
Слайд 42
Слайд 43
Слайд 44
Слайд 45
Слайд 46
Слайд 47
Слайд 48
Слайд 49
Слайд 50
Слайд 51
Слайд 52
Слайд 53
Слайд 54
Слайд 55
Слайд 56
Слайд 57
Слайд 58
Слайд 59
Слайд 60
Слайд 61

Презентацию на тему "Потенциал, работа сил электростатического поля" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 61 слайд(ов).

Слайды презентации

Кузнецов Сергей Иванович доцент кафедры ОФ ЕНМФ ТПУ. среда, 14 ноября 2018 г. Электростатика
Слайд 1

Кузнецов Сергей Иванович доцент кафедры ОФ ЕНМФ ТПУ

среда, 14 ноября 2018 г.

Электростатика

Тема 3. ПОТЕНЦИАЛ И РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. СВЯЗЬ НАПРЯЖЕННОСТИ С ПОТЕНЦИАЛОМ. 3.1. Теорема о циркуляции вектора 3.2. Работа сил электростатического поля. Потенциальная энергия 3.3. Потенциал. Разность потенциалов 3.4. Связь между напряженностью и потенциалом 3.5. Силовые линии и эквипотенц
Слайд 2

Тема 3. ПОТЕНЦИАЛ И РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. СВЯЗЬ НАПРЯЖЕННОСТИ С ПОТЕНЦИАЛОМ

3.1. Теорема о циркуляции вектора 3.2. Работа сил электростатического поля. Потенциальная энергия 3.3. Потенциал. Разность потенциалов 3.4. Связь между напряженностью и потенциалом 3.5. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности 3.6. Расчет потенциалов простейших электростатических полей

3.1. Напряженность и потенциал. В предыдущей теме было показано, что взаимодействие между покоящимися зарядами осуществляется через электростатическое поле. Описание электростатического поля мы рассматривали с помощью вектора напряженности , равного силе, действующей в данной точке на помещенный в н
Слайд 3

3.1. Напряженность и потенциал

В предыдущей теме было показано, что взаимодействие между покоящимися зарядами осуществляется через электростатическое поле. Описание электростатического поля мы рассматривали с помощью вектора напряженности , равного силе, действующей в данной точке на помещенный в неё пробный единичный положительный заряд

Существует и другой способ описания поля – с помощью потенциала. Однако для этого необходимо сначала доказать, что силы электростатического поля консервативны, а само поле потенциально.
Слайд 4

Существует и другой способ описания поля – с помощью потенциала. Однако для этого необходимо сначала доказать, что силы электростатического поля консервативны, а само поле потенциально.

Рассмотрим поле, создаваемое неподвижным точечным зарядом q. В любой точке этого поля на пробный точечный заряд q' действует сила F. Работа сил электростатического поля.
Слайд 5

Рассмотрим поле, создаваемое неподвижным точечным зарядом q. В любой точке этого поля на пробный точечный заряд q' действует сила F

Работа сил электростатического поля.

где F(r) – модуль вектора силы , – единичный вектор, определяющий положение заряда q относительно q', ε0 – электрическая постоянная.
Слайд 6

где F(r) – модуль вектора силы , – единичный вектор, определяющий положение заряда q относительно q', ε0 – электрическая постоянная.

Для того, чтобы доказать, что электростатическое поле потенциально, нужно доказать, что силы электростатического поля консервативны. Из раздела «Физические основы механики» известно, что любое стационарное поле центральных сил является консервативным, т.е. работа сил этого поля не зависит от формы п
Слайд 7

Для того, чтобы доказать, что электростатическое поле потенциально, нужно доказать, что силы электростатического поля консервативны. Из раздела «Физические основы механики» известно, что любое стационарное поле центральных сил является консервативным, т.е. работа сил этого поля не зависит от формы пути, а только от положения конечной и начальной точек.

Вычислим работу, которую совершает электростатическое поле, созданное зарядом q по перемещению заряда q' из точки 1 в точку 2. Работа на отрезке пути dl равна: где dr – приращение радиус-вектора при перемещении на dl;
Слайд 8

Вычислим работу, которую совершает электростатическое поле, созданное зарядом q по перемещению заряда q' из точки 1 в точку 2. Работа на отрезке пути dl равна: где dr – приращение радиус-вектора при перемещении на dl;

Полная работа при перемещении из точки 1 в точку 2 равна интегралу:
Слайд 9

Полная работа при перемещении из точки 1 в точку 2 равна интегралу:

Работа электростатических сил не зависит от формы пути, а только лишь от координат начальной и конечной точек перемещения. Следовательно, силы поля консервативны, а само поле – потенциально.
Слайд 10

Работа электростатических сил не зависит от формы пути, а только лишь от координат начальной и конечной точек перемещения. Следовательно, силы поля консервативны, а само поле – потенциально.

Если в качестве пробного заряда, перенесенного из точки 1 заданного поля в точку 2, взять положительный единичный заряд q, то элементарная работа сил поля будет равна:
Слайд 11

Если в качестве пробного заряда, перенесенного из точки 1 заданного поля в точку 2, взять положительный единичный заряд q, то элементарная работа сил поля будет равна:

Тогда вся работа равна: (3.1.3) Такой интеграл по замкнутому контуру называется циркуляцией вектора Из независимости линейного интеграла от пути между двумя точками следует, что по произвольному замкнутому пути: (3.1.4) теорема о циркуляции вектора .
Слайд 12

Тогда вся работа равна: (3.1.3) Такой интеграл по замкнутому контуру называется циркуляцией вектора Из независимости линейного интеграла от пути между двумя точками следует, что по произвольному замкнутому пути: (3.1.4) теорема о циркуляции вектора .

Для доказательства теоремы разобьем произвольно замкнутый путь на две части: 1а2 и 2b1. Из сказанного выше следует, что (Интегралы по модулю равны, но знаки противоположны). Тогда работа по замкнутому пути:
Слайд 13

Для доказательства теоремы разобьем произвольно замкнутый путь на две части: 1а2 и 2b1. Из сказанного выше следует, что (Интегралы по модулю равны, но знаки противоположны). Тогда работа по замкнутому пути:

Теорема о циркуляции позволяет сделать ряд важных выводов, практически не прибегая к расчетам. Рассмотрим простой пример, подтверждающий это заключение. 1)Линии электростатического поля не могут быть замкнутыми. В самом деле, если это не так, и какая-то линия – замкнута, то, взяв циркуляцию вдоль эт
Слайд 14

Теорема о циркуляции позволяет сделать ряд важных выводов, практически не прибегая к расчетам. Рассмотрим простой пример, подтверждающий это заключение. 1)Линии электростатического поля не могут быть замкнутыми. В самом деле, если это не так, и какая-то линия – замкнута, то, взяв циркуляцию вдоль этой линии, мы сразу же придем к противоречию с теоремой о циркуляции вектора : . А в данном случае направление интегрирования в одну сторону, поэтому циркуляция вектора не равна нулю.

3.2. Работа и потенциальная энергия. Мы сделали важное заключение, что электростатическое поле потенциально. Следовательно, можно ввести функцию состояния, зависящую от координат – потенциальную энергию.
Слайд 15

3.2. Работа и потенциальная энергия

Мы сделали важное заключение, что электростатическое поле потенциально. Следовательно, можно ввести функцию состояния, зависящую от координат – потенциальную энергию.

Исходя из принципа суперпозиции сил , можно показать, что общая работа А будет равна сумме работ каждой силы: Здесь каждое слагаемое не зависит от формы пути, следовательно, не зависит от формы пути и сумма.
Слайд 16

Исходя из принципа суперпозиции сил , можно показать, что общая работа А будет равна сумме работ каждой силы: Здесь каждое слагаемое не зависит от формы пути, следовательно, не зависит от формы пути и сумма.

Работу сил электростатического поля можно выразить через убыль потенциальной энергии – разность двух функций состояний: (3.2.2) Это выражение для работы можно переписать в виде: (3.2.3) Сопоставляя формулу (3.2.2) и (3.2.3), получаем выражение для потенциальной энергии заряда q' в поле заряда q: (3.
Слайд 17

Работу сил электростатического поля можно выразить через убыль потенциальной энергии – разность двух функций состояний: (3.2.2) Это выражение для работы можно переписать в виде: (3.2.3) Сопоставляя формулу (3.2.2) и (3.2.3), получаем выражение для потенциальной энергии заряда q' в поле заряда q: (3.2.4)

3.3. Потенциал. Разность потенциалов. Разные пробные заряды q',q'',… будут обладать в одной и той же точке поля разными энергиями W', W'' и так далее. Однако отношение будет для всех зарядов одним и тем же. Поэтому можно вести скалярную величину, являющуюся энергетической характеристикой поля – поте
Слайд 18

3.3. Потенциал. Разность потенциалов

Разные пробные заряды q',q'',… будут обладать в одной и той же точке поля разными энергиями W', W'' и так далее. Однако отношение будет для всех зарядов одним и тем же. Поэтому можно вести скалярную величину, являющуюся энергетической характеристикой поля – потенциал:

Из этого выражения следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд.
Слайд 19

Из этого выражения следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд.

Подставив в выражение для потенциала значение потенциальной энергии (3.2.4), получим выражение для потенциала точечного заряда: (3.3.2) Потенциал, как и потенциальная энергия, определяют с точностью до постоянной интегрирования.
Слайд 20

Подставив в выражение для потенциала значение потенциальной энергии (3.2.4), получим выражение для потенциала точечного заряда: (3.3.2) Потенциал, как и потенциальная энергия, определяют с точностью до постоянной интегрирования.

физический смысл имеет не потенциал, а разность потенциалов, поэтому договорились считать, что потенциал точки, удаленной в бесконечность, равен нулю. Когда говорят «потенциал такой-то точки» – имеют в виду разность потенциалов между этой точкой и точкой, удаленной в бесконечность.
Слайд 21

физический смысл имеет не потенциал, а разность потенциалов, поэтому договорились считать, что потенциал точки, удаленной в бесконечность, равен нулю. Когда говорят «потенциал такой-то точки» – имеют в виду разность потенциалов между этой точкой и точкой, удаленной в бесконечность.

Другое определение потенциала: т.е. потенциал численно равен работе, которую совершают силы поля над единичным положительным зарядом при удалении его из данной точки в бесконечность (или наоборот – такую же работу нужно совершить, чтобы переместить единичный положительный заряд из бесконечности в да
Слайд 22

Другое определение потенциала: т.е. потенциал численно равен работе, которую совершают силы поля над единичным положительным зарядом при удалении его из данной точки в бесконечность (или наоборот – такую же работу нужно совершить, чтобы переместить единичный положительный заряд из бесконечности в данную точку поля). При этом , если q > 0.

Если поле создается системой зарядов, то, используя принцип суперпозиции, получаем: (3.3.3) Тогда и для потенциала или (3.3.4) т.е. потенциал поля, создаваемый системой зарядов, равен алгебраической сумме потенциалов, создаваемых каждым из зарядов в отдельности. А вот напряженности складываются при
Слайд 23

Если поле создается системой зарядов, то, используя принцип суперпозиции, получаем: (3.3.3) Тогда и для потенциала или (3.3.4) т.е. потенциал поля, создаваемый системой зарядов, равен алгебраической сумме потенциалов, создаваемых каждым из зарядов в отдельности. А вот напряженности складываются при наложении полей – векторно.

Выразим работу сил электростатического поля через разность потенциалов между начальной и конечной точками: Таким образом, работа над зарядом q равна произведению заряда на убыль потенциала: (3.3.6) где U – напряжение.
Слайд 24

Выразим работу сил электростатического поля через разность потенциалов между начальной и конечной точками: Таким образом, работа над зарядом q равна произведению заряда на убыль потенциала: (3.3.6) где U – напряжение.

Формулу можно использовать для установления единиц потенциала: за единицу φ принимают потенциал в такой точке поля, для перемещения в которую из бесконечности единичного положительного заряда необходимо совершить работу равную единице. В СИ единица потенциала
Слайд 25

Формулу можно использовать для установления единиц потенциала: за единицу φ принимают потенциал в такой точке поля, для перемещения в которую из бесконечности единичного положительного заряда необходимо совершить работу равную единице. В СИ единица потенциала

Производными единицами эВ являются МэВ, ГэВ и ТэВ: 1 МэВ = 106 эВ = 1,601013 Дж, 1 ГэВ = 109 эВ = 1,601010 Дж, 1 ТэВ = 1012 эВ = 1,60107 Дж. Электрон - вольт (эВ) – это работа, совершенная силами поля над зарядом, равным заряду электрона при прохождении им разности потенциалов 1 В, то есть:
Слайд 26

Производными единицами эВ являются МэВ, ГэВ и ТэВ: 1 МэВ = 106 эВ = 1,601013 Дж, 1 ГэВ = 109 эВ = 1,601010 Дж, 1 ТэВ = 1012 эВ = 1,60107 Дж.

Электрон - вольт (эВ) – это работа, совершенная силами поля над зарядом, равным заряду электрона при прохождении им разности потенциалов 1 В, то есть:

3.4. Связь между напряженностью и потенциалом. Изобразим перемещение заряда q` по произвольному пути l в электростатическом поле . Работу, совершенную силами электростатического поля на бесконечно малом отрезке можно найти так: (3.4.1)
Слайд 27

3.4. Связь между напряженностью и потенциалом

Изобразим перемещение заряда q` по произвольному пути l в электростатическом поле . Работу, совершенную силами электростатического поля на бесконечно малом отрезке можно найти так: (3.4.1)

С другой стороны, эта работа, равна убыли потенциальной энергии заряда, перемещенного на расстоянии dl: отсюда (3.4.2 )
Слайд 28

С другой стороны, эта работа, равна убыли потенциальной энергии заряда, перемещенного на расстоянии dl: отсюда (3.4.2 )

Для ориентации dl (направление перемещения) в пространстве, надо знать проекции на оси координат: Определение градиента: сумма первых производных от какой-либо функции по координатам есть градиент этой функции – вектор, показывающий направление наибыстрейшего увеличения функции.
Слайд 29

Для ориентации dl (направление перемещения) в пространстве, надо знать проекции на оси координат: Определение градиента: сумма первых производных от какой-либо функции по координатам есть градиент этой функции – вектор, показывающий направление наибыстрейшего увеличения функции.

Коротко связь между и φ записывается так: (3.4.4) или так: (3.4.5) где (набла) означает символический вектор, называемый оператором Гамильтона Знак минус говорит о том, что вектор направлен в сторону уменьшения потенциала электрического поля.
Слайд 30

Коротко связь между и φ записывается так: (3.4.4) или так: (3.4.5) где (набла) означает символический вектор, называемый оператором Гамильтона Знак минус говорит о том, что вектор направлен в сторону уменьшения потенциала электрического поля.

Вектор напряженности электрического поля Е направлен против направления наискорейшего роста потенциала: n – единичный вектор нормали к эквипотенциальной поверхности  = const
Слайд 31

Вектор напряженности электрического поля Е направлен против направления наискорейшего роста потенциала: n – единичный вектор нормали к эквипотенциальной поверхности  = const

3.5. Безвихревой характер электростатического поля. Из условия следует одно важное соотношение, а именно, величина, векторного произведения для стационарных электрических полей всегда равна нулю. Действительно, по определению, имеем , поскольку определитель содержит две одинаковые строки.
Слайд 32

3.5. Безвихревой характер электростатического поля

Из условия следует одно важное соотношение, а именно, величина, векторного произведения для стационарных электрических полей всегда равна нулю. Действительно, по определению, имеем , поскольку определитель содержит две одинаковые строки.

Величина называется ротором или вихрем Мы получаем важнейшее уравнение электростатики: (3.5.1) электростатическое поле – безвихревое.
Слайд 33

Величина называется ротором или вихрем Мы получаем важнейшее уравнение электростатики: (3.5.1) электростатическое поле – безвихревое.

Согласно теореме Стокса, присутствует следующая связь между контурным и поверхностным интегралами: где контур L ограничивающий поверхность S ориентация которой определяется направлением вектора положительной нормали : Поэтому работа при перемещении заряда по любому замкнутому пути в электростатическ
Слайд 34

Согласно теореме Стокса, присутствует следующая связь между контурным и поверхностным интегралами: где контур L ограничивающий поверхность S ориентация которой определяется направлением вектора положительной нормали : Поэтому работа при перемещении заряда по любому замкнутому пути в электростатическом поле равна нулю.

3.6. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности. Направление силовой линии (линии напряженности) в каждой точке совпадает с направлением . Отсюда следует, что напряженность равна разности потенциалов U на единицу длины силовой линии. Именно вдоль силовой линии происходит максимальное изменение по
Слайд 35

3.6. Силовые линии и эквипотенциальные поверхности

Направление силовой линии (линии напряженности) в каждой точке совпадает с направлением . Отсюда следует, что напряженность равна разности потенциалов U на единицу длины силовой линии. Именно вдоль силовой линии происходит максимальное изменение потенциала. Поэтому всегда можно определить между двумя точками, измеряя U между ними, причем тем точнее, чем ближе точки. В однородном электрическом поле силовые линии – прямые. Поэтому здесь определить наиболее просто: (3.6.1)

Воображаемая поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал, называется эквипотенциальной поверхностью. Уравнение этой поверхности (3.6.2)
Слайд 36

Воображаемая поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал, называется эквипотенциальной поверхностью. Уравнение этой поверхности (3.6.2)

Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности взаимно перпендикулярны
Слайд 37

Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности взаимно перпендикулярны

Формула выражает связь потенциала с напряженностью и позволяет по известным значениям φ найти напряженность поля в каждой точке. Можно решить и обратную задачу, т.е. по известным значениям в каждой точке поля найти разность потенциалов между двумя произвольными точками поля.
Слайд 38

Формула выражает связь потенциала с напряженностью и позволяет по известным значениям φ найти напряженность поля в каждой точке. Можно решить и обратную задачу, т.е. по известным значениям в каждой точке поля найти разность потенциалов между двумя произвольными точками поля.

Интеграл можно брать по любой линии, соединяющие точку 1 и точку 2, ибо работа сил поля не зависит от пути. Для обхода по замкнутому контуру получим: т.е. пришли к известной нам теореме о циркуляции вектора напряженности: циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнут
Слайд 39

Интеграл можно брать по любой линии, соединяющие точку 1 и точку 2, ибо работа сил поля не зависит от пути. Для обхода по замкнутому контуру получим: т.е. пришли к известной нам теореме о циркуляции вектора напряженности: циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю.

Поле, обладающее этим свойством, называется потенциальным.

Из обращения в нуль циркуляции вектора следует, что линии электростатического поля не могут быть замкнутыми: они начинаются на положительных зарядах (истоки) и на отрицательных зарядах заканчиваются (стоки) или уходят в бесконечность
Слайд 40

Из обращения в нуль циркуляции вектора следует, что линии электростатического поля не могут быть замкнутыми: они начинаются на положительных зарядах (истоки) и на отрицательных зарядах заканчиваются (стоки) или уходят в бесконечность

Там, где расстояние между эквипотенциальными поверхностями мало, напряженность поля наибольшая. Наибольшее электрическое поле в воздухе при атмосферном давлении достигает около 106 В/м.
Слайд 41

Там, где расстояние между эквипотенциальными поверхностями мало, напряженность поля наибольшая. Наибольшее электрическое поле в воздухе при атмосферном давлении достигает около 106 В/м.

3.7. Расчет потенциалов простейших электростатических полей. Рассмотрим несколько примеров вычисления разности потенциалов между точками поля, созданного некоторыми заряженными телами
Слайд 42

3.7. Расчет потенциалов простейших электростатических полей

Рассмотрим несколько примеров вычисления разности потенциалов между точками поля, созданного некоторыми заряженными телами

3.7.1. Разность потенциалов между двумя бесконечными заряженными плоскостями
Слайд 43

3.7.1. Разность потенциалов между двумя бесконечными заряженными плоскостями

Мы показали, что напряженность связана с потенциалом отсюда где – напряженность электростатического поля между заряженными плоскостями σ = q/S – поверхностная плотность заряда.
Слайд 44

Мы показали, что напряженность связана с потенциалом отсюда где – напряженность электростатического поля между заряженными плоскостями σ = q/S – поверхностная плотность заряда.

Чтобы получить выражение для потенциала между плоскостями, проинтегрируем выражение При x1 = 0 и x2 = d (3.7.3)
Слайд 45

Чтобы получить выражение для потенциала между плоскостями, проинтегрируем выражение При x1 = 0 и x2 = d (3.7.3)

На рисунке изображена зависимость напряженности E и потенциала φ от расстояния между плоскостями.
Слайд 46

На рисунке изображена зависимость напряженности E и потенциала φ от расстояния между плоскостями.

3.7.2. Разность потенциалов между точками поля, образованного бесконечно длинной цилиндрической поверхностью. С помощью теоремы Остроградского-Гаусса мы показали, что
Слайд 47

3.7.2. Разность потенциалов между точками поля, образованного бесконечно длинной цилиндрической поверхностью

С помощью теоремы Остроградского-Гаусса мы показали, что

Тогда,т.к. отсюда следует, что разность потенциалов в произвольных точках 1 и 2 будет равна:
Слайд 48

Тогда,т.к. отсюда следует, что разность потенциалов в произвольных точках 1 и 2 будет равна:

Потенциал, работа сил электростатического поля Слайд: 49
Слайд 49
3.7.3. Разность потенциалов между обкладками цилиндрического конденсатора
Слайд 50

3.7.3. Разность потенциалов между обкладками цилиндрического конденсатора

Т.к. , то
Слайд 51

Т.к. , то

Таким образом, внутри меньшего цилиндра имеем , Е = 0, φ = const; между обкладками потенциал уменьшается по логарифмическому закону, вторая обкладка (вне цилиндров) экранирует электрическое поле и φ и Е равны нулю.
Слайд 52

Таким образом, внутри меньшего цилиндра имеем , Е = 0, φ = const; между обкладками потенциал уменьшается по логарифмическому закону, вторая обкладка (вне цилиндров) экранирует электрическое поле и φ и Е равны нулю.

3.7.4. Разность потенциалов заряженной сферы (пустотелой). Напряженность поля сферы определяется формулой
Слайд 53

3.7.4. Разность потенциалов заряженной сферы (пустотелой)

Напряженность поля сферы определяется формулой

А т.к. , то
Слайд 54

А т.к. , то

Потенциал, работа сил электростатического поля Слайд: 55
Слайд 55
3.7.5. Разность потенциалов внутри диэлектрического заряженного шара. Имеем диэлектрический шар заряженный с объемной плотностью
Слайд 56

3.7.5. Разность потенциалов внутри диэлектрического заряженного шара

Имеем диэлектрический шар заряженный с объемной плотностью

Напряженность поля шара, вычисленная с помощью теоремы Остроградского-Гаусса:
Слайд 57

Напряженность поля шара, вычисленная с помощью теоремы Остроградского-Гаусса:

Отсюда найдем разность потенциалов шара: или
Слайд 58

Отсюда найдем разность потенциалов шара: или

Потенциал шара:
Слайд 59

Потенциал шара:

Из полученных соотношений можно сделать следующие выводы: С помощью теоремы Гаусса сравнительно просто можно рассчитать Е и φ от различных заряженных поверхностей. Напряженность поля в вакууме изменяется скачком при переходе через заряженную поверхность. Потенциал поля – всегда непрерывная функция к
Слайд 60

Из полученных соотношений можно сделать следующие выводы: С помощью теоремы Гаусса сравнительно просто можно рассчитать Е и φ от различных заряженных поверхностей. Напряженность поля в вакууме изменяется скачком при переходе через заряженную поверхность. Потенциал поля – всегда непрерывная функция координат.

Лекция окончена
Слайд 61

Лекция окончена

Список похожих презентаций

Напряжение электростатического поля

Напряжение электростатического поля

10. Электростатика. 10.1. Электрические заряды. Единица электрического заряда — кулон (Кл) — электрический заряд, проходящий через попереч­ное сечение ...
Напряженность электростатического поля

Напряженность электростатического поля

Самостоятельная работа ( 3мин ). Вариант 1.  Два точечных заряда величиной -3мКл и 4мКл притягиваются с силой 750 Н. На каком расстоянии находятся ...
Потенциал поля

Потенциал поля

Всякое электростатическое поле-потенциально. (т.к. оно способно совершить работу по перемещению заряда). Свойства. Если поле совершает положительную ...
Конденсатор-энергия электростатического поля

Конденсатор-энергия электростатического поля

Чему равен суммарный заряд незаряженного проводника? Как размещается избыточный заряд на изолированном проводнике в отсутствие внешнего электростатического ...
Самостоятельная работа

Самостоятельная работа

Вопрос 1. 1 вариант Два автомобиля движутся в одном и том же направлении со скоростями υ1 и υ2 относительно поверхности Земли. Чему равна скорость ...
Обнаружение магнитного поля по его действию на электрический ток. Правило левой руки

Обнаружение магнитного поля по его действию на электрический ток. Правило левой руки

Тестовая работа. 1. Когда электрические заряды находятся в покое, то вокруг них обнаруживается… А. Электрическое поле. Б. Магнитное поле. В. электрическое ...
Направление тока и направление линий его магнитного поля

Направление тока и направление линий его магнитного поля

Магнитное поле - это особый  вид  материи,  невидимый  и  неосязаемый для человека, существующий независимо от нашего сознания. Магнитные линии. Магнитное ...
Механическая работа и мощность

Механическая работа и мощность

Цель урока: 1. Формирование у учащихся физических понятий «работа», «мощность». 2. Выяснение физического смысла механической работы. План урока: 1. ...
Механическая работа и мощность

Механическая работа и мощность

повторение основных понятий и формул, связанных с механической работой и мощностью, а также на примерах типовых задач в соответствии с кодификатором ...
Механическая работа

Механическая работа

ВЫВОД 1. Под действием силы тело перемещается. Вывод 2. Механическая работа совершается тогда, когда тело движется под действием силы. Вывод 3. Если ...
виды сил

виды сил

Каждый из нас постоянно встречается с различными случаями действия тел друг на друга. В результате взаимодействия скорость движения какого-либо тела ...
Виды сил

Виды сил

Цели урока: обучения: развития: воспитания:. - систематизировать знания о силах природы; - совершенствовать умение решать экспериментальные, качественные ...
Виды сил

Виды сил

Определение силы Сила тяжести Сила упругости Вес тела Сила трения Динамометр. Сила – количественная мера взаимодействия тел. Результат действия силы: ...
Виды сил

Виды сил

Цель:. Повторить и обобщить знания по теме. Физический океан о.Тяготения о.Трения о.Упругости о.Веса. Силой называется физическая величина, которая ...
Виды взаимодействий, сил в механике и их характеристика".

Виды взаимодействий, сил в механике и их характеристика".

Цель урока. для учащихся: научиться определять вид силы по разным взаимодействиям тел , давать характеристику любой механической силы и систематизировать ...
Вибрация. Акустические величины. Электромагнитные поля

Вибрация. Акустические величины. Электромагнитные поля

План лекции. Вибрация. Гигиенические характеристики и нормирование вибраций Защита от вибраций. Акустические величины. Действие шума на организм человека. ...
Лабораторная работа

Лабораторная работа

Содержит коллекцию лабораторных работ, демонстраций, коротких экспериментов и работ физического практикума, соответствующую всем возможным образовательным ...
Механическая работа

Механическая работа

Помогите объяснить! В повседневной жизни словом «работа» мы называем любой полезный труд рабочего, учителя, ученика. Понятие работы в физике другое. ...
Виды сил. Равнодействующая сила. Правила сложения сил

Виды сил. Равнодействующая сила. Правила сложения сил

Исаак Ньютон (1643 -1727). Сила – мера взаимодействия тел. Единица силы – Ньютон (Н). Fтяж. Сила, с которой Земля притягивает все тела, находящиеся ...
Механическая работа

Механическая работа

Механическая работа. Единицы работы. Тренировочные задания. Тест I вариант II вариант. В обыденной жизни под словом «работа» мы называем различные ...

Конспекты

Магнитное поле, его свойства. Магнитное поле постоянного электрического тока. Действие магнитного поля на проводник с током. Сила Ампера. Принцип действия электродвигателя

Магнитное поле, его свойства. Магнитное поле постоянного электрического тока. Действие магнитного поля на проводник с током. Сила Ампера. Принцип действия электродвигателя

Урок № 42 – 169 Магнитное поле, его свойства. Магнитное поле постоянного электрического тока. Действие магнитного поля на проводник с током. Сила ...
Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца

Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца

Урок № 43-169 Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Сила Лоренца - сила, действующая со стороны магнитного поля на движущуюся ...
Простые механизмы. Рычаг. Равновесие сил на рычаге

Простые механизмы. Рычаг. Равновесие сил на рычаге

Урок. Простые механизмы. Рычаг. Равновесие сил на рычаге. Тип урока. : изучение нового материала. . Цель урока. :. . Обеспечить усвоение ...
Обнаружение магнитного поля по его действию на электрический ток. Правило левой руки

Обнаружение магнитного поля по его действию на электрический ток. Правило левой руки

Урок по теме: «Обнаружение магнитного поля по его действию на электрический ток. Правило левой руки». Цели урока:.  . I. Образовательные:.  . ...
Направление тока и направление линий его магнитного поля

Направление тока и направление линий его магнитного поля

Тутаев Владимир Александрович. Учитель физики и информатики МБОУ «Ромашкинская СОШ». . с. Ромашкино Курманаевского района Оренбургской области. ...
Механическая работа

Механическая работа

. Тема. «Механическая работа». . 7 класс. . . Номер урока. (в году/ в теме) - 51/1. Цель:. на уроке обучающиеся познакомятся с работой как ...
Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы

План-конспект урока. в 11 классе. по теме « Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы». тип урока. : комбинированный. методы:. ...
Электрическая емкость. Конденсатор. Энергия электрического поля конденсатора

Электрическая емкость. Конденсатор. Энергия электрического поля конденсатора

№__________сабақтың жоспары. План урока №___________________. Сабақтың тақырыбы:. . Тема урока. :. Электрическая емкость. Конденсатор. Энергия ...
Самоиндукция. Индуктивность. Энергия магнитного поля тока

Самоиндукция. Индуктивность. Энергия магнитного поля тока

Урок № 46-169Самоиндукция. Индуктивность. Энергия магнитного поля тока. . . Самоиндукция. - явление возникновения ЭДС индукции в проводящем контуре ...
Исследование свойств магнитного поля

Исследование свойств магнитного поля

Урок-практикум: «Исследование свойств магнитного поля». . (урок совершенствования знаний, формирование умений и навыков). Цели:. Обобщить знания ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.