- Уравнение Шредингера

Презентация "Уравнение Шредингера" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34
Слайд 35
Слайд 36
Слайд 37
Слайд 38
Слайд 39
Слайд 40
Слайд 41
Слайд 42
Слайд 43
Слайд 44
Слайд 45
Слайд 46
Слайд 47
Слайд 48
Слайд 49
Слайд 50
Слайд 51
Слайд 52
Слайд 53

Презентацию на тему "Уравнение Шредингера" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 53 слайд(ов).

Слайды презентации

Уравнение Шредингера. Лекция 7
Слайд 1

Уравнение Шредингера

Лекция 7

§§ Волновая функция (ВФ). Состояние частицы описывается волной. A – амплитуда волны. ω – частота λ – длина волны. x – координата (не координата частицы)
Слайд 2

§§ Волновая функция (ВФ)

Состояние частицы описывается волной

A – амплитуда волны

ω – частота λ – длина волны

x – координата (не координата частицы)

§§ Уравнение Шредингера. Для частицы: Связь энергии и импульса. Найдем E и P2 из волновой функции
Слайд 3

§§ Уравнение Шредингера

Для частицы:

Связь энергии и импульса

Найдем E и P2 из волновой функции

т.к. , то. одномерное уравнение Шредингера для свободной частицы
Слайд 4

т.к. , то

одномерное уравнение Шредингера для свободной частицы

Пусть. Тогда получаем УШ для стационарных состояний свободной частицы
Слайд 5

Пусть

Тогда получаем УШ для стационарных состояний свободной частицы

§§ Частица в силовом поле. Пусть U(x) – потенциальная энергия частицы в стационарном СП, тогда. – УШ для стационарных состояний. Получаем
Слайд 6

§§ Частица в силовом поле

Пусть U(x) – потенциальная энергия частицы в стационарном СП, тогда

– УШ для стационарных состояний

Получаем

Поскольку (интенсивность) – величина, пропорциональная вероятности обнаружить частицу, – вероятность обнаружения частицы в интервале [x, x+dx]. Во всем пространстве. то необходимо ввести нормировку.
Слайд 7

Поскольку (интенсивность) – величина, пропорциональная вероятности обнаружить частицу,

– вероятность обнаружения частицы в интервале [x, x+dx].

Во всем пространстве

то необходимо ввести нормировку.

Пример: дифракция электронов. Перемещая детектор можно построить график плотности вероятности обнаружения электронов |ψ2|. Саму волновую функцию на опыте получить не удается
Слайд 8

Пример: дифракция электронов

Перемещая детектор можно построить график плотности вероятности обнаружения электронов |ψ2|

Саму волновую функцию на опыте получить не удается

Пример 2: интерференция электронов
Слайд 9

Пример 2: интерференция электронов

§§ Свойства УШ и решения. Явления, в которых постоянная h играет существенную роль, называют квантовыми. УШ – основной закон квантовой механики, учитывающий корпускулярно-волновой дуализм. Рассмотрим его решение – волновую функцию частицы в случае U(x) = const. Область применимости: энергия мала по
Слайд 10

§§ Свойства УШ и решения

Явления, в которых постоянная h играет существенную роль, называют квантовыми.

УШ – основной закон квантовой механики, учитывающий корпускулярно-волновой дуализм.

Рассмотрим его решение – волновую функцию частицы в случае U(x) = const.

Область применимости: энергия мала по сравнению с энергией покоя частицы.

1) E > U 2) E < U
Слайд 11

1) E > U 2) E < U

Если U(x) – сложная функция или содержит несколько областей, то на решение (т.е. на ψ(x)) накладывают следующие условия: – конечная, однозначная и непрерывная для всех x. 2) – условие нормировки. Вид потенциальной функции U(x) и определяет характер движения частицы. (ее квадрат – интегрируем)
Слайд 12

Если U(x) – сложная функция или содержит несколько областей,

то на решение (т.е. на ψ(x)) накладывают следующие условия:

– конечная, однозначная и непрерывная для всех x

2) – условие нормировки

Вид потенциальной функции U(x) и определяет характер движения частицы.

(ее квадрат – интегрируем)

существует только при определенных значениях E = {E1, E2, … , EN, …}, а функции ψ = {ψ1, ψ2, …, ψN,…} при этих значениях называются собственными функциями. Решение уравнения Шредингера, удовлетворяющее этим условиям, которые называются собственными значениями,
Слайд 13

существует только при определенных значениях E = {E1, E2, … , EN, …},

а функции ψ = {ψ1, ψ2, …, ψN,…} при этих значениях называются собственными функциями

Решение уравнения Шредингера, удовлетворяющее этим условиям,

которые называются собственными значениями,

§§ Потенциальные барьеры. Рассмотрим частицу с энергией E, которая проходит через границу двумя значениями потенциала U: барьер типа «ступенька»
Слайд 14

§§ Потенциальные барьеры

Рассмотрим частицу с энергией E, которая проходит через границу двумя значениями потенциала U:

барьер типа «ступенька»

ВФ для микрочастицы: 1) Пусть E > U0 (надбарьерное отражение). В классическом случае частица будет двигаться с энергией E–U0
Слайд 15

ВФ для микрочастицы:

1) Пусть E > U0 (надбарьерное отражение)

В классическом случае частица будет двигаться с энергией E–U0

Амплитуды падающей и отраженной волны находятся из условий непрерывности и однозначности ВФ:
Слайд 16

Амплитуды падающей и отраженной волны находятся из условий непрерывности и однозначности ВФ:

В классическом случае частица преодолеть барьер не сможет и отразится. Вероятность обнаружить частицу в области x > 0 не равна нулю. 2) Пусть E < U0 (подбарьерное отражение). и, если ширина барьера конечна, то выражения описывают «туннельный» эффект.
Слайд 17

В классическом случае частица преодолеть барьер не сможет и отразится

Вероятность обнаружить частицу в области x > 0 не равна нулю

2) Пусть E < U0 (подбарьерное отражение)

и, если ширина барьера конечна, то выражения описывают «туннельный» эффект.

§§ Потенциальная яма. U(x) – зависимость потенциальной энергии, которая известна с точностью до произвольной постоянной. Пусть U(x) описывает потенциальную яму прямоугольной формы. Часто движение частицы происходит в конечном объеме (тело, атом, ядро). В большинстве случаев вид реальной U(x) либо оч
Слайд 18

§§ Потенциальная яма

U(x) – зависимость потенциальной энергии, которая известна с точностью до произвольной постоянной

Пусть U(x) описывает потенциальную яму прямоугольной формы.

Часто движение частицы происходит в конечном объеме (тело, атом, ядро)

В большинстве случаев вид реальной U(x) либо очень сложен, либо неизвестен

– случай бесконечно глубокой потенциальной ямы. свободная частица. частица в яме I II III
Слайд 19

– случай бесконечно глубокой потенциальной ямы

свободная частица

частица в яме I II III

, где. граничные условия: т.е. решение задачи возможно только при определенных значениях n.
Слайд 20

, где

граничные условия:

т.е. решение задачи возможно только при определенных значениях n.

собственные значения энергии. Собственные функции. должны удовлетворять условию нормировки:
Слайд 21

собственные значения энергии

Собственные функции

должны удовлетворять условию нормировки:

Один из способов изображения частицы – это изображение ψ2 в виде «облака», где высокая плотность соответствует высокой вероятности ее обнаружения
Слайд 22

Один из способов изображения частицы – это изображение ψ2 в виде «облака», где высокая плотность соответствует высокой вероятности ее обнаружения

Выводы: 1) у связанной частицы не может быть состояния с E = 0. 2) движение частицы в яме возможно только при определенных E. 3) вид функции ψ(x) несовместим с классическим понятием траектории, когда все положения равновероятны. Спектр E – дискретный и En ~ n2.
Слайд 23

Выводы:

1) у связанной частицы не может быть состояния с E = 0.

2) движение частицы в яме возможно только при определенных E

3) вид функции ψ(x) несовместим с классическим понятием траектории, когда все положения равновероятны

Спектр E – дискретный и En ~ n2.

§§ Атом водорода. Рассмотрим атом с порядковым номером Z, который имеет 1 электрон (H,He+,Li++). Потенциал электрического поля:
Слайд 24

§§ Атом водорода

Рассмотрим атом с порядковым номером Z, который имеет 1 электрон (H,He+,Li++)

Потенциал электрического поля:

Спектр собственных значений энергии. Собственные функции электрона: уравнения Шредингера: УШ решают в сферической СК
Слайд 25

Спектр собственных значений энергии

Собственные функции электрона:

уравнения Шредингера:

УШ решают в сферической СК

Квантовые числа. n = 1, 2, 3, … – главное (r). l = 1, 2, 3, …n–1 – азимутальное (орбитальное, θ). m = –l,…, –1, 0, 1, …, l – магнитное (φ)
Слайд 26

Квантовые числа

n = 1, 2, 3, … – главное (r)

l = 1, 2, 3, …n–1 – азимутальное (орбитальное, θ)

m = –l,…, –1, 0, 1, …, l – магнитное (φ)

Каждому значению En соответствует несколько волновых функций с разными l и m, Такие состояния называются вырожденными, Для уровня En кратность вырождения составляет n2. т.е. электрон может находится в нескольких состояниях с одной энергией. а число таких состояний называется кратностью вырождения. (
Слайд 27

Каждому значению En соответствует несколько волновых функций с разными l и m,

Такие состояния называются вырожденными,

Для уровня En кратность вырождения составляет n2

т.е. электрон может находится в нескольких состояниях с одной энергией.

а число таких состояний называется кратностью вырождения.

(2n2 – если учитывать спин)

n = 1, l = 0, m = 0 (1S-орбиталь)
Слайд 28

n = 1, l = 0, m = 0 (1S-орбиталь)

n = 2, l = 0, m = 0 (2S-орбиталь)
Слайд 29

n = 2, l = 0, m = 0 (2S-орбиталь)

n = 2, l = 1, m = 0 (2P-орбиталь). n = 2, l = 1, m = ±1 (2P-орбиталь)
Слайд 30

n = 2, l = 1, m = 0 (2P-орбиталь)

n = 2, l = 1, m = ±1 (2P-орбиталь)

Электронное облако для S-состояния имеет шаровую симметрию. с характерным радиусом 0,5(S1)–5Å(S3).
Слайд 31

Электронное облако для S-состояния имеет шаровую симметрию

с характерным радиусом 0,5(S1)–5Å(S3).

25. Электронное облако для P-состояния имеет вид «гантели»
Слайд 32

25

Электронное облако для P-состояния имеет вид «гантели»

§§ Правило отбора. Переходы электрона между уровнями возможны только с Δl = ±1. Фотон изменяет момент атома, т.к. обладает спином S = ±1. При других переходах атом не излучает энергию или они невозможны.
Слайд 33

§§ Правило отбора

Переходы электрона между уровнями возможны только с Δl = ±1.

Фотон изменяет момент атома, т.к. обладает спином S = ±1

При других переходах атом не излучает энергию или они невозможны.

§§ Многоэлектронные атомы. Атом с порядковым номером Z содержит Z электронов, которые двигаются в поле ядра и других электронов. Состояние электрона определяют три квантовых числа: n – главное квантовое число (1, 2, ...). l – орбитальное квантовое число l = 0(s), l = 1(p), l = 2(d), l = 3( f ). m =
Слайд 34

§§ Многоэлектронные атомы

Атом с порядковым номером Z содержит Z электронов, которые двигаются в поле ядра и других электронов.

Состояние электрона определяют три квантовых числа:

n – главное квантовое число (1, 2, ...)

l – орбитальное квантовое число l = 0(s), l = 1(p), l = 2(d), l = 3( f )

m = ml – орбитальное магнитное квантовое число

К тройке добавим еще одно квантовое число. Электрон обладает спином – внутренним (собственным) моментом количества движения. ms = ±½ – спиновое квантовое число. – собственный механический момент электрона. Наличие у электрона спина объясняет тонкую структуру спектров, расщепление линий в магнитных п
Слайд 35

К тройке добавим еще одно квантовое число.

Электрон обладает спином – внутренним (собственным) моментом количества движения.

ms = ±½ – спиновое квантовое число

– собственный механический момент электрона

Наличие у электрона спина объясняет тонкую структуру спектров, расщепление линий в магнитных полях и порядок заполнения электронных оболочек в атомах

Принцип (запрета) Паули. В квантовой системе (атоме). Иными словами, в одном и том же состоянии не могут одновременно находится 2 электрона. не может быть двух электронов, обладающих одинаковой совокупностью четырех квантовых чисел n, l, ml, ms. Совокупность электронов с одинаковым n образуют слой,
Слайд 36

Принцип (запрета) Паули

В квантовой системе (атоме)

Иными словами,

в одном и том же состоянии не могут одновременно находится 2 электрона

не может быть двух электронов, обладающих одинаковой совокупностью четырех квантовых чисел n, l, ml, ms.

Совокупность электронов с одинаковым n образуют слой, с одинаковыми n и l – образуют оболочку.

Пример: электронная конфигурация основного состояния атома 11Na (Z = 11). 11Na = 1s2 2s2 2p6 3s1. 10Ne – неон, инертный газ, атом с завершенным слоем. = (Ne)10 3s1 17Cl = (Ne)10 3s23p5
Слайд 37

Пример: электронная конфигурация основного состояния атома 11Na (Z = 11)

11Na = 1s2 2s2 2p6 3s1

10Ne – неон, инертный газ, атом с завершенным слоем

= (Ne)10 3s1 17Cl = (Ne)10 3s23p5

§§ Энергетические зоны. Описание системы взаимодействующих электронов и ядер связано с расчетными и математическими трудностями. Теория конденсированного вещества строится на основе квантовой механики. Рассмотрим радикально упрощенную одномерную модель. Сейчас есть возможность проводить такие расчет
Слайд 38

§§ Энергетические зоны

Описание системы взаимодействующих электронов и ядер связано с расчетными и математическими трудностями.

Теория конденсированного вещества строится на основе квантовой механики

Рассмотрим радикально упрощенную одномерную модель.

Сейчас есть возможность проводить такие расчеты из первых принципов

Тогда каждый из них – электрически нейтрален и обладает собственной системой энергетических уровней. Пусть атомы находятся далеко друг от друга. a – межъядерное расстояние
Слайд 39

Тогда каждый из них – электрически нейтрален и обладает собственной системой энергетических уровней.

Пусть атомы находятся далеко друг от друга.

a – межъядерное расстояние

На малом расстоянии электронные уровни смещаются из-за действия поля соседних атомов, при этом снимается вырождение с сохранением общего числа уровней. Далее оба атома следует рассматривать как одну квантовую систему
Слайд 40

На малом расстоянии электронные уровни смещаются из-за действия поля соседних атомов,

при этом снимается вырождение с сохранением общего числа уровней

Далее оба атома следует рассматривать как одну квантовую систему

Рассмотрим твердое тело (N = ∞). Совокупность большого числа уровней образует энергетические зоны. разрешенные – электроны могут иметь данную энергию. и запрещенные (нет)
Слайд 41

Рассмотрим твердое тело (N = ∞)

Совокупность большого числа уровней образует энергетические зоны

разрешенные – электроны могут иметь данную энергию

и запрещенные (нет)

При заполнении разрешенных зон принцип запрета остается справедливым. При T = 0 заполняются сначала уровни с минимальной энергией. заполненные зоны свободная зона. ΔE – ширина запрещенной зоны
Слайд 42

При заполнении разрешенных зон принцип запрета остается справедливым

При T = 0 заполняются сначала уровни с минимальной энергией.

заполненные зоны свободная зона

ΔE – ширина запрещенной зоны

Электроны полностью заполненных энергетических зон не участвуют в процессах переноса. При ΔE ≥ 5 эВ на рисунке – зонная структура диэлектрика. При ΔE = 0,1 – 3 эВ получаем зонную структуру полупроводника, где даже небольшое повышение температуры приводит к переходу электронов в свободную зону. Появл
Слайд 43

Электроны полностью заполненных энергетических зон не участвуют в процессах переноса

При ΔE ≥ 5 эВ на рисунке – зонная структура диэлектрика

При ΔE = 0,1 – 3 эВ получаем зонную структуру полупроводника,

где даже небольшое повышение температуры приводит к переходу электронов в свободную зону

Появляется проводимость

Энергетическая схема для проводника. Электроны частично заполненной зоны участвуют в процессах переноса. Энергетическая структура реального кристалла зависит от свойств отдельных атомов и их взаимного расположения. Возможны также и перекрытия зон в некоторых направлениях. (электро- и теплопроводност
Слайд 44

Энергетическая схема для проводника.

Электроны частично заполненной зоны участвуют в процессах переноса

Энергетическая структура реального кристалла зависит от свойств отдельных атомов и их взаимного расположения

Возможны также и перекрытия зон в некоторых направлениях

(электро- и теплопроводность)

§§ Вынужденное излучение. Вероятность заселения уровня определяется законом Больцмана. При термодинамическом равновесии число частиц на верхнем уровне значительно меньше, чем на нижнем. Атомы могут взаимодействовать со светом, поглощая или испуская фотоны.
Слайд 45

§§ Вынужденное излучение

Вероятность заселения уровня определяется законом Больцмана

При термодинамическом равновесии число частиц на верхнем уровне значительно меньше, чем на нижнем.

Атомы могут взаимодействовать со светом, поглощая или испуская фотоны.

Если атом переходит с уровня Em на уровень En, то произойдет излучение кванта с энергией. Вероятность перехода атома. P = Pсп + Pвын. Pсп– вероятность спонтанного излучения. Pвын– вероятность вынужденного излучения, линейно зависящая от плотности поля на данной частоте
Слайд 46

Если атом переходит с уровня Em на уровень En, то произойдет излучение кванта с энергией

Вероятность перехода атома

P = Pсп + Pвын

Pсп– вероятность спонтанного излучения

Pвын– вероятность вынужденного излучения,

линейно зависящая от плотности поля на данной частоте

Если система находится в состоянии равновесия, то она будет поглощать проходящее через нее излучение. При работе генераторов и усилителей создают инверсию заселенностей. С помощью накачки переводят как можно большее число частиц в возбужденное состояние. В этом случае среда усиливает проходящий пото
Слайд 47

Если система находится в состоянии равновесия, то она будет поглощать проходящее через нее излучение

При работе генераторов и усилителей создают инверсию заселенностей.

С помощью накачки переводят как можно большее число частиц в возбужденное состояние.

В этом случае среда усиливает проходящий поток.

Схема лазера оптического квантового генератора. Многократно отразившись от зеркал резонатора из лазера выходит свет, обладающий высокой когерентностью и монохроматичностью.
Слайд 48

Схема лазера оптического квантового генератора

Многократно отразившись от зеркал резонатора из лазера выходит свет, обладающий высокой когерентностью и монохроматичностью.

§§ Типы лазеров. Лазеры классифицируют по агрегатному состоянию рабочего тела: 1) твердотельные 2) газовые 3) жидкостные. В твердотельных рабочим ансамблем являются примесные атомы, введенные в основную матрицу твердого тела.
Слайд 49

§§ Типы лазеров

Лазеры классифицируют по агрегатному состоянию рабочего тела:

1) твердотельные 2) газовые 3) жидкостные

В твердотельных рабочим ансамблем являются примесные атомы, введенные в основную матрицу твердого тела.

– корунд (Al2O3), кристалл, примесь – Cr (хром). – стекло, аморфное тело, примесь – Nd (неодим). Примеры: рубиновый лазер неодимовый лазер. Накачка у таких лазеров осуществляется с помощью газоразрядной лампы (оптическая накачка). КПД – доли %, поэтому такие лазеры требуют интенсивного охлаждения.
Слайд 50

– корунд (Al2O3), кристалл, примесь – Cr (хром)

– стекло, аморфное тело, примесь – Nd (неодим)

Примеры: рубиновый лазер неодимовый лазер

Накачка у таких лазеров осуществляется с помощью газоразрядной лампы (оптическая накачка).

КПД – доли %, поэтому такие лазеры требуют интенсивного охлаждения.

Газовые лазеры: 1) атомарные – лазеры на инертных газах (He, Ne, Ar, Kr, He-Ne). 2) ионные. Энергетические уровни ионов лежат выше, чем у атомов и более высокую вероятность перехода. 3) молекулярные. используют вращательные и колебательные уровни молекул. КПД выше, чем у 1) и 2)
Слайд 51

Газовые лазеры:

1) атомарные – лазеры на инертных газах (He, Ne, Ar, Kr, He-Ne)

2) ионные

Энергетические уровни ионов лежат выше, чем у атомов и более высокую вероятность перехода.

3) молекулярные

используют вращательные и колебательные уровни молекул

КПД выше, чем у 1) и 2)

Жидкостные лазеры имеют в качестве рабочего тела неорганическую жидкость. или раствор органических красителей. Используется оптическая накачка. Полупроводниковые лазеры. в качестве рабочего тела используют кристалл полупроводника. Если п/п – однородный, то инверсия заселенности достигается бомбанди-
Слайд 52

Жидкостные лазеры имеют в качестве рабочего тела неорганическую жидкость

или раствор органических красителей

Используется оптическая накачка

Полупроводниковые лазеры

в качестве рабочего тела используют кристалл полупроводника.

Если п/п – однородный, то инверсия заселенности достигается бомбанди- ровкой электронным пучком или оптической накачкой.

Если п/п – неоднородный, то инверсию осуществляют инжекцией носителей тока под действием приложенной разности потенциалов. Химические лазеры. Инверсия заселенности возникает при химической реакции, которая проходит при фотодиссоциации молекул или электрическом разряде
Слайд 53

Если п/п – неоднородный, то инверсию осуществляют инжекцией носителей тока под действием приложенной разности потенциалов.

Химические лазеры

Инверсия заселенности возникает при химической реакции, которая проходит при фотодиссоциации молекул или электрическом разряде

Список похожих презентаций

Уравнение Шредингера. Элементы квантовой механики

Уравнение Шредингера. Элементы квантовой механики

Общее уравнение Шредингера. ШРЁДИНГЕР, ЭРВИН австрийский физик. Нобелевская премия по физике 1933 ( с П.Дираком). Стационарное уравнение Шредингера. ...
Уравнение состояния идеального газа. Газовые законы

Уравнение состояния идеального газа. Газовые законы

Макроскопические параметры – это…:. Масса, давление, объем, температура. давление, объем, температура. Состояние газа данной массы характеризуется ...
Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Цель урока:. Вывести зависимость между макроскопическими параметрами, характеризующими состояние газа. Проверить экспериментально уравнение состояния ...
Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Как уже указывалось, состояние некоторой массы газа определяется тремя термодинамическими параметрами: давлением р, объемом V и температурой T. Между ...
Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Физический диктант. Что называют идеальным газом? Какие параметры называют макроскопическими? Как определяется давление идеального газа? С чем связывают ...
Уравнение Максвелла и его свойства

Уравнение Максвелла и его свойства

. . . . Рассмотрим цепь переменного тока, содержащую плоский конденсатор. . . . - Закон полного тока. . . . Закон полного тока. Теорема Гаусса. . ...
Уравнение Максвелла для электромагнитного поля

Уравнение Максвелла для электромагнитного поля

Первое уравнение Максвелла. представляет собой закон полного тока: Смысл первого уравнения Максвелла состоит в том, что любой ток проводимости I порождает ...
Температура. Уравнение состояния

Температура. Уравнение состояния

Если обозначить среднюю энергию молекулы, приходящуюся на одну степень свободы через , то полная кинетическая энергия поступательного движения всех ...
Уравнение состояния идеального газа. Газовые законы

Уравнение состояния идеального газа. Газовые законы

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА ГАЗОВЫЕ ЗАКОНЫ. На титульный лист. Состояние данной массы газа характеризуется тремя макроскопическими параметрами: ...
Закон сохранения внутренней энергии. Уравнение теплового баланса

Закон сохранения внутренней энергии. Уравнение теплового баланса

Цели урока. познакомиться с законом сохранения внутренней энергии и уравнением теплового баланса; научиться применять полученные знания при решении ...
Поверхностное натяжение. Уравнение Бернулли

Поверхностное натяжение. Уравнение Бернулли

Свойства жидкости и газа. Жидкие тела характерны тем, что не оказывают сопротивления сдвигу и поэтому способны изменять свою форму под воздействием ...
Лампы накаливания физика

Лампы накаливания физика

Актуальность. 2 июля 2009 года Президент России Дмитрий Медведев, выступая на заседании президума Госсовета по вопросам повышения энергоэффективности ...
Квантовая физика

Квантовая физика

П Л А Н 1. СТО А. Эйнштейна. 2. Тепловое излучение. 3. Фотоэффект. 4. Люминесценция. 5. Химическое действие света. 6. Световое давление. 7. Физический ...
Капиллярные явления физика

Капиллярные явления физика

Ищем:. Капиллярные явления Модель капиллярного вечного двигателя Объяснение невозможности создания такого двигателя. Капиллярные явления. Заключаются ...
Интересная физика

Интересная физика

Интересная физика. Предметная область Физика, информатика Участники: учащиеся 7 – 11 классов, учителя, родители. Цели и задачи: Изучить физику в более ...
Свободное падение физика

Свободное падение физика

Свободное падение тел впервые исследовал Галилей, который установил, что свободно падающие тела движутся равноускоренно с одинаковым для всех тел ...
Строение атома Квантовая физика

Строение атома Квантовая физика

строение атома 11 квантовая физика ФИЗИКА КЛАСС. Данный урок проводится по типу телевизионной передачи…. Квантовая физика. Строения атома. ВЫХОД. ...
Радиосвязь физика

Радиосвязь физика

Вопросы. Что такое и колебательный контур? Для чего он предназначен Какие превращения энергии происходят в колебательном контуре? Чем отличается открытый ...
Презентации и физика

Презентации и физика

Актуальность. «Главная задача современной школы - это раскрытие способностей каждого ученика, воспитание личности, готовой к жизни в высокотехнологичном, ...

Конспекты

Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Власова Надежда Ивановна. учитель физики. МКОУ Петропавловская СОШ. Тема урока. «Уравнение состояния идеального газа». ...
Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа. . Цель. :. сформировать умение описывать состояние термодинамической системы данной массы газа с помощью 3 макропараметров. ...
Уравнение состояния идеального газа

Уравнение состояния идеального газа

Урок физики. Тема:. . Уравнение состояния идеального газа. Цели:. 1. Добиться понимания уравнения состояния идеального газа и научить решать ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.