Презентация "ЭДС при несинусоидальном токе" по физике – проект, доклад

ЭДС при несинусоидальном токе

Электродвижущие силы при несинусоидальном поле.

На рисунке представлена кривая поля (сплошная линия), созданного, например, вращающимися полюсами. Ее можно разложить на гармоники, причем вследствие симметрии кривой относительно оси абсцисс и максимальной ординаты в разложении будут иметь место только синусоиды нечетного порядка, показанные на пунктиром. Все гармоники поля вращаются относительно статора с одной и той же частотой, равной частоте вращения полюсов. Полюсное деление первой или основной гармоники равно τ, полюсное деление ν-й гармоники равно τ / ν. Таким образом, ν -я гармоника поля имеет в ν раз больше полюсов, чем первая гармоника.

Электродвижущая сила, наведенная в фазе обмотки ν -й гармоникой поля, равна: E ν=4,44f νwk0 νФm ν, Где f ν = ν pn/60= ν f1 –частота ν -й гармоники ЭДС в ν раз большая, чем частота f1 первой гармоники э.д.с.; Фм ν =(2/π ) (τ/ν)l В m ν - поток, соответствующий ν -й гармонике поля k0 ν= ky ν kpν — обмоточный коэффициент для ν -й гармоники э.д.с.

Обмоточный коэффициент k01 для первой гармоники, очевидно, не отличается от k0, рассмотренного нами ранее; k0 ν для высших гармоник отличается от k01, так как сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка и э.д.с. катушек, составляющих катушечную группу, зависит от номера гармоники ν. Сдвиг по фазе э.д.с. сторон витка, наведенных ν -й гармоникой поля, равен νγ, где γ — сдвиг сторон витка в электрических градусах для первой гармоники поля; следовательно, ky ν= sin νγ/2= sin ν (y/τ) 900

Коэффициент распределения для ν-й гармоники рассчитывается по формуле kpν =(sin νqα/2)/(qsin(να/2)), Таким образом путем выбора шага мы можем значительно уменьшить амплитуды высших гармоник в кривой фазной э.д.с. Действующее значение фазной э.д.с. E=√E12 + E32+E52 +… Так как в обычных случаях амплитуды высших гармоник сравнительно с амплитудой первой гармоники невелики, мы можем практически считать: E ν=Е1=4,44f νwk0 1Ф

где f1 и k01 определяются для первой гармоники, а Ф (индекс «м» здесь и в последующем опускаем) — по первой гармонике кривой поля (или приближенно по действительной кривой поля). Гармоники фазных э.д.с. трехфазной обмотки с номером, кратным трем, совпадают по фазе, прочие гармоники фазных э.д.с. (5, 7, 11, 13. 17, ...) той же обмотки будут сдвинуты по фазе на 120°. Следовательно, при соединении обмотки звездой в линейной э.д.с. все гармоники с номером, кратным трем, пропадают:

Eл=√3√E12 + E32+E52 +… При соединении обмотки треугольником мы также не будем иметь в линейном напряжении гармоник с номером, кратным трем, так как при таком соединении все эти гармоники по контуру, составленному из трех фаз обмотки, будут в любой момент времени направлены в одну и ту же сторону (фазы обмотки для гармоник с номером, кратным трем, могут рассматриваться как последовательно соединенные генераторы).