Презентация "Дифракция" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34
Слайд 35
Слайд 36
Слайд 37
Слайд 38
Слайд 39

Презентацию на тему "Дифракция" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 39 слайд(ов).

Слайды презентации

Дифракция. Дифракцией называется отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов геометрической оптики. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрической тени, огибать препятствия, проникать через небольшие отверстия в экранах и т. д. Явление дифракции объясняется с пом
Слайд 1

Дифракция

Дифракцией называется отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов геометрической оптики.

Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрической тени, огибать препятствия, проникать через небольшие отверстия в экранах и т. д.

Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса (1690 г.), согласно которому каждая точка, до которой доходит волна, является источником вторичных сферических волн, а огибающая этих волн задает положение волнового фронта в следующий момент времени.

Волновым фронтом называется геометрическое место точек, до которых доходят колебания к моменту времени t.

Построение Гюйгенса для плоской и сферической волн
Слайд 2

Построение Гюйгенса для плоской и сферической волн

Пусть волна падает на отверстие в непрозрачном экране (рис.). Согласно Гюйгенсу, каждая точка выделяемого отверстием участка волнового фронта служит источником вторичных волн (в однородной изотропной среде они сферические). Построив огибающую вторичных волн для некоторого момента времени, видим, что
Слайд 3

Пусть волна падает на отверстие в непрозрачном экране (рис.). Согласно Гюйгенсу, каждая точка выделяемого отверстием участка волнового фронта служит источником вторичных волн (в однородной изотропной среде они сферические). Построив огибающую вторичных волн для некоторого момента времени, видим, что фронт волны заходит в область геометрической тени, т. е. волна огибает края отверстия.

Дифракция плоской волны на полуплоскости. Дифракция плоской волны от маленького экрана
Слайд 4

Дифракция плоской волны на полуплоскости

Дифракция плоской волны от маленького экрана

Позволяет решить задачу о направлении распространения волнового фронта. Достоинство принципа Гюйгенса. Не позволяет найти амплитуду, а следовательно, и интенсивность волн, распространяющихся по разным направлениям. Не может объяснить прямолинейное распространение света. Недостатки: Френель дополнил
Слайд 5

Позволяет решить задачу о направлении распространения волнового фронта

Достоинство принципа Гюйгенса

Не позволяет найти амплитуду, а следовательно, и интенсивность волн, распространяющихся по разным направлениям. Не может объяснить прямолинейное распространение света.

Недостатки:

Френель дополнил принцип Гюйгенса идеей об интерференции вторичных волн.

Согласно принципу Гюйгенса — Френеля (1816 г.), все точки волнового фронта, являются источниками когерентных вторичных волн, а амплитуда колебаний волны в произвольной точке может быть найдена, как результат интерференции вторичных волн. Пусть S - волновая поверхность. Для нахождения напряженности п
Слайд 6

Согласно принципу Гюйгенса — Френеля (1816 г.), все точки волнового фронта, являются источниками когерентных вторичных волн, а амплитуда колебаний волны в произвольной точке может быть найдена, как результат интерференции вторичных волн.

Пусть S - волновая поверхность. Для нахождения напряженности поля E в произвольной точке P разобьем волновую поверхность на элементарные участки dS. Каждый из этих участков становится источником вторичной сферической волны, амплитуда которой пропорциональна площади элемента dS и обратно пропорциональна расстоянию r от элемента до точки P

От каждого участка волнового фронта в точку приходит колебание. где Eo - амплитуда первичной волны в точках волнового фронта;  - угол между направлением излучения и нормалью к поверхности; K()- функция, медленно убывающая при увеличении ; k - волновое число. Результирующее колебание приходящее от
Слайд 7

От каждого участка волнового фронта в точку приходит колебание

где Eo - амплитуда первичной волны в точках волнового фронта;  - угол между направлением излучения и нормалью к поверхности; K()- функция, медленно убывающая при увеличении ; k - волновое число.

Результирующее колебание приходящее от всех точек волновой поверхности определяется соотношением

Френель исключил возможность возникновения обратных вторичных волн и предположил, что если между источником и точкой наблюдения находится непрозрачный экран с отверстием, то на поверхности экрана амплитуда вторичных волн равна нулю, а в отверстии — такая же, как при отсутствии экрана. В общем случае
Слайд 8

Френель исключил возможность возникновения обратных вторичных волн и предположил, что если между источником и точкой наблюдения находится непрозрачный экран с отверстием, то на поверхности экрана амплитуда вторичных волн равна нулю, а в отверстии — такая же, как при отсутствии экрана.

В общем случае расчет интерференции вторичных волн с использованием записанного интеграла представляет сложную задачу, однако для некоторых симметричных случаев нахождение амплитуды результирующего колебания осуществляется алгебраическим суммированием.

Применим принцип Гюйгенса - Френеля для нахождения амплитуды светового колебания, возбуждаемого в точке P сферической волной, распространяющейся в однородной среде от точечного источника S. Волновая поверхность такой волны симметрична относительно прямой SP, Френель разбил волновую поверхность на ко
Слайд 9

Применим принцип Гюйгенса - Френеля для нахождения амплитуды светового колебания, возбуждаемого в точке P сферической волной, распространяющейся в однородной среде от точечного источника S.

Волновая поверхность такой волны симметрична относительно прямой SP, Френель разбил волновую поверхность на кольцевые зоны, построенные так, что расстояния от краев каждой зоны до точки P отличаются на /2 ( - длина волны в той среде, в которой распространяется волна).

Расстояние bm от внешнего края m-й зоны до точки P можно представить следующим образом: где b - расстояние от вершины волновой поверхности O до точки P.
Слайд 10

Расстояние bm от внешнего края m-й зоны до точки P можно представить следующим образом:

где b - расстояние от вершины волновой поверхности O до точки P.

Волны, приходящие в точку наблюдения от соседних зон будут иметь разность фаз. и гасить друг друга. Для оценки амплитуд колебаний нужно найти величины площадей зон Френеля. Внешняя граница m-й зоны выделяет на волновой поверхности сферический сегмент высоты hm (рис.). Обозначим площадь этого сегмент
Слайд 11

Волны, приходящие в точку наблюдения от соседних зон будут иметь разность фаз

и гасить друг друга.

Для оценки амплитуд колебаний нужно найти величины площадей зон Френеля. Внешняя граница m-й зоны выделяет на волновой поверхности сферический сегмент высоты hm (рис.). Обозначим площадь этого сегмента Sm. Тогда площадь m-й зоны можно представить в виде:

где Sm-1 - площадь сферического сегмента, выделяемого внешней границей (m-1)-й зоны.

Из рис. следует, что. a - радиус волновой поверхности, rm - радиус внешней границы m-й зоны. Возведя скобки в квадрат, получим
Слайд 12

Из рис. следует, что

a - радиус волновой поверхности, rm - радиус внешней границы m-й зоны.

Возведя скобки в квадрат, получим

После сокращения получим. Ограничиваясь рассмотрением не слишком больших m, можно ввиду малости  пренебречь слагаемым, содержащим 2. В этом приближении. Площадь сферического сегмента равна. R — радиус сферы, h - высота сегмента).
Слайд 13

После сокращения получим

Ограничиваясь рассмотрением не слишком больших m, можно ввиду малости  пренебречь слагаемым, содержащим 2. В этом приближении

Площадь сферического сегмента равна

R — радиус сферы, h - высота сегмента).

Применив формулу для площади сферического сегмента, получим. а площадь m - ой зоны Френеля. Полученное выражение не зависит от m. Следовательно, при не слишком больших m площади зон Френеля примерно одинаковы.
Слайд 14

Применив формулу для площади сферического сегмента, получим

а площадь m - ой зоны Френеля

Полученное выражение не зависит от m. Следовательно, при не слишком больших m площади зон Френеля примерно одинаковы.

Получим формулу для радиусов зон Френеля. При не слишком больших m высота сегмента hm
Слайд 15

Получим формулу для радиусов зон Френеля.

При не слишком больших m высота сегмента hm

Если положить a=1м, b=1м и =0,5мкм то для радиуса первой (центральной) зоны получается значение: r1=0,5 мкм. Радиусы последующих зон возрастают как . Расстояние bm от зоны до точки P медленно растет с по линейному закону. Угол  между нормалью к элементам зоны и направлением на точку P также растет
Слайд 16

Если положить a=1м, b=1м и =0,5мкм то для радиуса первой (центральной) зоны получается значение: r1=0,5 мкм. Радиусы последующих зон возрастают как .

Расстояние bm от зоны до точки P медленно растет с по линейному закону. Угол  между нормалью к элементам зоны и направлением на точку P также растет с номером зоны m. Все это приводит к тому, что амплитуда колебания Em, возбуждаемого m-й зоной в точке P, монотонно убывает с ростом m.

Таким образом, амплитуды колебаний, возбуждаемых в точке зонами Френеля, образуют монотонно убывающую последовательность:

Фазы колебаний, возбуждаемых соседними зонами, отличаются на  . Поэтому амплитуда результирующего светового колебания в точке может быть найдена алгебраически: В это выражение все амплитуды от нечетных зон входят с одним знаком, а от четных зон - с другим. Представим это выражение в виде: Вследств
Слайд 17

Фазы колебаний, возбуждаемых соседними зонами, отличаются на  . Поэтому амплитуда результирующего светового колебания в точке может быть найдена алгебраически:

В это выражение все амплитуды от нечетных зон входят с одним знаком, а от четных зон - с другим. Представим это выражение в виде:

Вследствие монотонного убывания Em можно приближенно считать, что

При этом условии выражения, заключенные в круглые скобки, будут равны нулю, и формула упрощается следующим образом:

Полученный результат означает, что амплитуда, создаваемая в некоторой точке сферической волновой поверхностью, равна половине амплитуды, создаваемой одной центральной зоной, т.е. действие всей волновой поверхности эквивалентно половине действия центральной зоны. По произведенной нами оценке централь
Слайд 18

Полученный результат означает, что амплитуда, создаваемая в некоторой точке сферической волновой поверхностью, равна половине амплитуды, создаваемой одной центральной зоной, т.е. действие всей волновой поверхности эквивалентно половине действия центральной зоны. По произведенной нами оценке центральная зона имеет размеры порядка долей миллиметра. Следовательно, свет от точки к точке распространяется как бы в пределах очень узкого прямого канала, т. е. практически прямолинейно.

Дифракция Френеля от круглого отверстия. Расположим экран так, чтобы перпендикуляр, опущенный из источника света S, попал в центр отверстия. На продолжении этого перпендикуляра возьмем точку P. При радиусе отверстия r0. Поставим на пути сферической световой волны непрозрачный экран с вырезанным в не
Слайд 19

Дифракция Френеля от круглого отверстия

Расположим экран так, чтобы перпендикуляр, опущенный из источника света S, попал в центр отверстия. На продолжении этого перпендикуляра возьмем точку P. При радиусе отверстия r0

Поставим на пути сферической световой волны непрозрачный экран с вырезанным в нем круглым отверстием радиуса r0.

где m - целое число, то отверстие оставит открытыми ровно m первых зон Френеля, построенных для точки P. Если расстояния a и b удовлетворяют условию. Выразив m, получим число открытых зон Френеля: Амплитуда колебания в точке P будет равна: В этом выражении амплитуда Em берется со знаком плюс, если т
Слайд 20

где m - целое число, то отверстие оставит открытыми ровно m первых зон Френеля, построенных для точки P.

Если расстояния a и b удовлетворяют условию

Выразив m, получим число открытых зон Френеля:

Амплитуда колебания в точке P будет равна:

В этом выражении амплитуда Em берется со знаком плюс, если т нечетное, и со знаком минус, если т четное.

Записанную формулу можно представить в следующем виде: Выражения, заключенные в круглые скобки, можно считать равными нулю. Амплитуды от двух соседних зон мало отличаются по величине. Поэтому. В результате получится: где знак «плюс» берется для нечетных m и минус «минус» - для четных.
Слайд 21

Записанную формулу можно представить в следующем виде:

Выражения, заключенные в круглые скобки, можно считать равными нулю. Амплитуды от двух соседних зон мало отличаются по величине.

Поэтому

В результате получится:

где знак «плюс» берется для нечетных m и минус «минус» - для четных.

При малых m Em  E1. Следовательно, при нечетном числе зон Френеля амплитуда в точке будет максимальна и приближенно равна E1, при четном числе равна нулю. Дифракция Френеля на круглом отверстии. m=2 m=3 m=4 m=5 m=6
Слайд 22

При малых m Em  E1. Следовательно, при нечетном числе зон Френеля амплитуда в точке будет максимальна и приближенно равна E1, при четном числе равна нулю.

Дифракция Френеля на круглом отверстии

m=2 m=3 m=4 m=5 m=6

Дифракция на диске. Пятно Пуассона. Поместим между точечным источником света S и точкой наблюдения P круглый непрозрачный диск радиуса r0. Пусть он закрывает т первых зон Френеля. Амплитуда результирующего поля в точке P равна: Значит интенсивность света в центре геометрической тени отлична от нуля.
Слайд 23

Дифракция на диске. Пятно Пуассона.

Поместим между точечным источником света S и точкой наблюдения P круглый непрозрачный диск радиуса r0.

Пусть он закрывает т первых зон Френеля. Амплитуда результирующего поля в точке P равна:

Значит интенсивность света в центре геометрической тени отлична от нуля. Таким образом, теория Френеля предсказывает проникновение света в центр геометрической тени диска. Светлое пятно в центре тени получило название «пятно Пуассона».

Диаметр и яркость пятна увеличиваются при уменьшении диаметра диска
Слайд 24

Диаметр и яркость пятна увеличиваются при уменьшении диаметра диска

Дифракция Френеля на щели. Одномерная дифракция Френеля на вертикальной щели по мере ее расширения. Начальная ширина соответствует примерно одной открытой полуволновой зоне, конечная - пяти открытым зонам. Вертикальный размер картины определяется диаметром пучка, падающего на щель.
Слайд 25

Дифракция Френеля на щели

Одномерная дифракция Френеля на вертикальной щели по мере ее расширения. Начальная ширина соответствует примерно одной открытой полуволновой зоне, конечная - пяти открытым зонам. Вертикальный размер картины определяется диаметром пучка, падающего на щель.

Дифракция плоских волн или дифракция в параллельных лучах (дифракция Фраунгофера)
Слайд 26

Дифракция плоских волн или дифракция в параллельных лучах (дифракция Фраунгофера)

Пусть на бесконечно длинную щель падает плоская световая волна. Поместим за щелью собирающую линзу, а в фокальной плоскости линзы — экран. Все параллельные лучи, падающие на линзу под углом  к ее оптической оси , перпендикулярной к фронту падающей волны, соберутся в точке B зкрана. Оптическая разно
Слайд 27

Пусть на бесконечно длинную щель падает плоская световая волна. Поместим за щелью собирающую линзу, а в фокальной плоскости линзы — экран.

Все параллельные лучи, падающие на линзу под углом  к ее оптической оси , перпендикулярной к фронту падающей волны, соберутся в точке B зкрана. Оптическая разность хода между крайними лучами MC и DF, идущими от щели в этом направлении, равна

Щель можно разбить на зоны, имеющие вид полос, параллельных ребру щели так, что оптическая разность хода лучей, проведенных из краев зоны параллельно СМ, равна /2. При интерференции света от каждой пары соседних зон амплитуда результирующих колебаний равна нулю, так как эти зоны вызывают колебания
Слайд 28

Щель можно разбить на зоны, имеющие вид полос, параллельных ребру щели так, что оптическая разность хода лучей, проведенных из краев зоны параллельно СМ, равна /2.

При интерференции света от каждой пары соседних зон амплитуда результирующих колебаний равна нулю, так как эти зоны вызывают колебания с одинаковыми амплитудами, но противоположными фазами.

Результат интерференции света в точке B определяется тем, сколько зон Френеля укладывается в щели.

Если число зон четное: то наблюдается дифракционный минимум. Если число зон нечетное: то наблюдается дифракционный максимум. Величина m называется порядком дифракционного максимума. В направлении =0 наблюдается самый интенсивный центральный максимум нулевого порядка.
Слайд 29

Если число зон четное:

то наблюдается дифракционный минимум.

Если число зон нечетное:

то наблюдается дифракционный максимум.

Величина m называется порядком дифракционного максимума.

В направлении =0 наблюдается самый интенсивный центральный максимум нулевого порядка.

Одномерная дифракция Фраунгофера на вертикальной щели по мере ее расширения слева направо. Размер области дифракционного расплывания обратно пропорционален ширине щели.
Слайд 30

Одномерная дифракция Фраунгофера на вертикальной щели по мере ее расширения слева направо. Размер области дифракционного расплывания обратно пропорционален ширине щели.

Критерий дифракции. Воспользуемся формулой для радиусов зон Френеля: Выразим m: Пусть а (случай плоской световой волны), тогда. Воспользуемся этим соотношением, как критерием вида дифракции, заменив rm на h (характерный размер отверстия).
Слайд 31

Критерий дифракции

Воспользуемся формулой для радиусов зон Френеля:

Выразим m:

Пусть а (случай плоской световой волны), тогда

Воспользуемся этим соотношением, как критерием вида дифракции, заменив rm на h (характерный размер отверстия).

Если m. Если m~1 – дифракция Френеля. Если m>>1 – геометрическая оптика
Слайд 32

Если m

Если m~1 – дифракция Френеля

Если m>>1 – геометрическая оптика

На примере дифракции на кольце можно проследить плавный переход от геометрической оптики (1-3) через дифракцию Френеля (4-7) к дифракции Фраунгофера (9-11). Число открытых зон m уменьшается слева направо, при этом значение m = 1 (дистанция Рэлея, условная граница между дифракциями Френеля и Фраунгоф
Слайд 33

На примере дифракции на кольце можно проследить плавный переход от геометрической оптики (1-3) через дифракцию Френеля (4-7) к дифракции Фраунгофера (9-11). Число открытых зон m уменьшается слева направо, при этом значение m = 1 (дистанция Рэлея, условная граница между дифракциями Френеля и Фраунгофера) соответствует снимку 8.

Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке. Дифракционная решетка — система параллельных щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками. b - ширина каждой щели. Пусть a - ширина непрозрачных участков между щелями, Величина d=a+b называет
Слайд 34

Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке

Дифракционная решетка — система параллельных щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками.

b - ширина каждой щели.

Пусть a - ширина непрозрачных участков между щелями,

Величина d=a+b называется периодом дифракционной решетки

N - число щелей

Условие минимума для одной щели является также условием минимума для решетки. (1). Пусть на дифракционную решётку падает плоская монохроматическая волна.
Слайд 35

Условие минимума для одной щели является также условием минимума для решетки

(1)

Пусть на дифракционную решётку падает плоская монохроматическая волна.

Разность хода лучей от соседних щелей равна. Для тех направлений, для которых выполняется условие. колебания от отдельных щелей взаимно усиливают друг друга. Это условие определяет положения максимумов интенсивности, называемых главными. Кроме минимумов, определяемых условием (1) в промежутках между
Слайд 36

Разность хода лучей от соседних щелей равна

Для тех направлений, для которых выполняется условие

колебания от отдельных щелей взаимно усиливают друг друга. Это условие определяет положения максимумов интенсивности, называемых главными.

Кроме минимумов, определяемых условием (1) в промежутках между соседними главными максимумами возникает по (N— 1)-му добавочному минимуму. Эти минимумы возникают в тех направлениях, для которых колебания от отдельных щелей взаимно погашают друг друга.

Направления добавочных минимумов определяются условием:

Между дополнительными минимумами располагаются слабые вторичные максимумы. Число таких максимумов, приходящееся на промежуток между соседними главными максимумами, равно N — 2. Так как модуль sin не может быть больше единицы, то из условия максимумов следует, что число главных максимумов определяет
Слайд 37

Между дополнительными минимумами располагаются слабые вторичные максимумы. Число таких максимумов, приходящееся на промежуток между соседними главными максимумами, равно N — 2.

Так как модуль sin не может быть больше единицы, то из условия максимумов следует, что число главных максимумов определяется соотношением

N=4, d/b=3

Исследование спектра света с помощью дифракционной решётки
Слайд 38

Исследование спектра света с помощью дифракционной решётки

Спектр излучения лампы дневного света. Спектр ртутной лампы. Спектр рассеянного дневного света
Слайд 39

Спектр излучения лампы дневного света.

Спектр ртутной лампы

Спектр рассеянного дневного света

Список похожих презентаций

Дифракция света. Дифракционная решётка

Дифракция света. Дифракционная решётка

Дисперсия света Когерентные волны Интерференция света Условия максимума Условия минимума. Дифракция света- явление отклонение света от прямолинейного ...
Дифракция света принцип Гюйгенса

Дифракция света принцип Гюйгенса

В 1665г.итальянским ученым Гримальди были открыты такие явления, как интерференция и дифракция света. В темную комнату сквозь маленькое отверстие ...
Дифракция света. Дифракционная решетка

Дифракция света. Дифракционная решетка

Повторим пройденный материал. Дисперсия это… Цветность световых волн зависит от… Источники называются когерентными, если… Скорость какого излучения ...
Дифракция света

Дифракция света

Дифракцией света называется явление отклонения света от прямолинейного направления распространения при прохождении вблизи препятствий. Как показывает ...
Дифракция света

Дифракция света

Характерным проявлением волновых свойств света является дифракция света —. отклонение от прямолинейного распространения на резких неоднородностях ...
Дифракция механических и световых волн

Дифракция механических и световых волн

Повторение явления интерференции и его применения. 1.Понятие явления. 2.При каком условии волны интерферируют. 3.Понятие когерентных волн. 4.Каким ...
Дифракция и интерференция света

Дифракция и интерференция света

Сложение волн волн на поверхности жидкости. Концентрические круговые волны с источниками в различных точках на поверхности воды, возникшие в результате ...
Дифракция волн

Дифракция волн

Поведение звуковых и механических волн. Поведение волны определяется соотношением между длиной волны λ и размером препятствия d. Дифракция, 1663 г. ...
Дифракция сферических волн

Дифракция сферических волн

4.7. Дифракция Френеля. Рассмотрим теперь случай, когда на преграду (отверстие) падает сферическая волна (волновой фронт – сфера), исходящая из точечного ...
Интерференция. Дифракция

Интерференция. Дифракция

Интерференция света. Интерференция — одно из наиболее убедительных доказательств волновых свойств. Интерференция присуща волнам любой природы. Интерференцией ...
Дисперсия. Интерференция. Дифракция

Дисперсия. Интерференция. Дифракция

Дисперсия. Условие максимума. Условие минимума. . Наблюдение колец Ньютона. Кольца Ньютона в зеленом и красном цвете. Схема опыта Юнга. . . Дифракционная ...
Дифракция

Дифракция

Дифракция механических волн. Дифракция – отклонение от прямолинейного распространения и огибание волнами препятствий. Общее свойство волн любой природы. ...
Лампы накаливания физика

Лампы накаливания физика

Актуальность. 2 июля 2009 года Президент России Дмитрий Медведев, выступая на заседании президума Госсовета по вопросам повышения энергоэффективности ...
Квантовая физика

Квантовая физика

П Л А Н 1. СТО А. Эйнштейна. 2. Тепловое излучение. 3. Фотоэффект. 4. Люминесценция. 5. Химическое действие света. 6. Световое давление. 7. Физический ...
Капиллярные явления физика

Капиллярные явления физика

Ищем:. Капиллярные явления Модель капиллярного вечного двигателя Объяснение невозможности создания такого двигателя. Капиллярные явления. Заключаются ...
Интересная физика

Интересная физика

Интересная физика. Предметная область Физика, информатика Участники: учащиеся 7 – 11 классов, учителя, родители. Цели и задачи: Изучить физику в более ...
Свободное падение физика

Свободное падение физика

Свободное падение тел впервые исследовал Галилей, который установил, что свободно падающие тела движутся равноускоренно с одинаковым для всех тел ...
Строение атома Квантовая физика

Строение атома Квантовая физика

строение атома 11 квантовая физика ФИЗИКА КЛАСС. Данный урок проводится по типу телевизионной передачи…. Квантовая физика. Строения атома. ВЫХОД. ...
Радиосвязь физика

Радиосвязь физика

Вопросы. Что такое и колебательный контур? Для чего он предназначен Какие превращения энергии происходят в колебательном контуре? Чем отличается открытый ...
Презентации и физика

Презентации и физика

Актуальность. «Главная задача современной школы - это раскрытие способностей каждого ученика, воспитание личности, готовой к жизни в высокотехнологичном, ...

Конспекты

Интерференция света. Дифракция света. Линзы. Дефекты зрения. Очки

Интерференция света. Дифракция света. Линзы. Дефекты зрения. Очки

Урок № 57-169. Интерференция света. Дифракция света. Линзы. Дефекты зрения. Очки. . . Интерференция света -. сложение в простран­стве двух и более ...
Дифракция света

Дифракция света

«Дифракция света». Курносова Светлана Александровна. Учитель физики МБОУ «Кировская средняя общеобразовательная школа», п. Кировский. Смоленского ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.