Презентация "Индукция" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23

Презентацию на тему "Индукция" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 23 слайд(ов).

Слайды презентации

Электромагнитная индукция. В 1831 г. английский физик М. Фарадей, открыл явление электромагнитной индукции, которое заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционно
Слайд 1

Электромагнитная индукция

В 1831 г. английский физик М. Фарадей, открыл явление электромагнитной индукции, которое заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционного.

Направление индукционного тока определяется правилом Ленца: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей

Закон электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения магнитного потока, охватываемого замкнутым проводящим контуром, возникающая в контуре э. д. с. индукции численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим кон
Слайд 3

Закон электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения магнитного потока, охватываемого замкнутым проводящим контуром, возникающая в контуре э. д. с. индукции численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Знак минус отражает правило Ленца

Природа э.д.с. электромагнитной индукции. 1). Возникновение э. д. с. индукции при движения контура в постоянном магнитном поле объясняется действием силы Лоренца, возникающей при движении проводника.
Слайд 4

Природа э.д.с. электромагнитной индукции.

1). Возникновение э. д. с. индукции при движения контура в постоянном магнитном поле объясняется действием силы Лоренца, возникающей при движении проводника.

2). Для объяснения э. д. с. индукции в неподвижных проводниках Максвелл предположил, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве электрическое поле, которое и является причиной возникновения индукционного тока в проводнике. Циркуляция вектора E этого поля по любому непо
Слайд 5

2). Для объяснения э. д. с. индукции в неподвижных проводниках Максвелл предположил, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве электрическое поле, которое и является причиной возникновения индукционного тока в проводнике.

Циркуляция вектора E этого поля по любому неподвижному контуру L проводника представляет собой э. д. с. электромагнитной индукции:

C другой стороны по закону Фарадея:

Приравняв эти выражения получим:

Циркуляция электрического поля, создаваемого изменяющимся магнитным полем отлична от нуля, значит, это поле не является потенциальным, а является как и магнитное поле вихревым.

Индуктивность контура. Электрический ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, пропорциональна току: Магнитный поток Следовательно. Запишем в виде равенства. Коэффициент пропорциональности L называется индуктивностью контура. Индуктивность зависит от ге
Слайд 6

Индуктивность контура

Электрический ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, пропорциональна току:

Магнитный поток Следовательно

Запишем в виде равенства

Коэффициент пропорциональности L называется индуктивностью контура. Индуктивность зависит от геометрических размеров и формы контура, а также от магнитных свойств окружающей среды.

Единицей индуктивности является генри (Гн). Индуктивностью 1Гн обладает контур, магнитный поток сквозь который при силе тока 1А равен 1Вб

Вычисление индуктивности. 1). Найти индукцию магнитного поля, как функцию тока: B=B(I). 2). Вычислить полный магнитный поток: 3). Определить индуктивность, воспользовавшись связью магнитного потока и силы тока
Слайд 7

Вычисление индуктивности

1). Найти индукцию магнитного поля, как функцию тока: B=B(I).

2). Вычислить полный магнитный поток:

3). Определить индуктивность, воспользовавшись связью магнитного потока и силы тока

Пример. Вычисление индуктивности соленоида. 1). Рассмотрим соленоид длиной l, имеющий N витков, по которому течет ток I . Длину соленоида считаем во много раз больше, чем диаметр его витков. Индукцию магнитного поля внутри соленоида рассчитаем, применяя теорему о циркуляции. Выберем замкнутый прямоу
Слайд 8

Пример. Вычисление индуктивности соленоида.

1). Рассмотрим соленоид длиной l, имеющий N витков, по которому течет ток I . Длину соленоида считаем во много раз больше, чем диаметр его витков

Индукцию магнитного поля внутри соленоида рассчитаем, применяя теорему о циркуляции.

Выберем замкнутый прямоугольный контур ABCDA, как показано на рис.

Циркуляция вектора B по замкнутому контуру ABCDA, охватывающему все N витков, равна

Интеграл по контуру ABCDA можно представить в виде четырех интегралов: На участках ВС и DA контур перпендикулярен линиям магнитной индукции и Bl=0. На участке CD вне соленоида B=0. Остается только один интеграл: Выражение для магнитной индукции поля внутри соленоида примет вид: n=N/l - число витков
Слайд 9

Интеграл по контуру ABCDA можно представить в виде четырех интегралов:

На участках ВС и DA контур перпендикулярен линиям магнитной индукции и Bl=0. На участке CD вне соленоида B=0.

Остается только один интеграл:

Выражение для магнитной индукции поля внутри соленоида примет вид:

n=N/l - число витков на единицу длины

Магнитное поле внутри соленоида однородно.

2). Магнитный поток сквозь один виток соленоида площадью S равен. Полный магнитный поток, пронизывающий N витков, равен. 3). Вычислим индуктивность соленоида. V=Sl объем соленоида. Для соленоида с сердечником:  - магнитная проницаемость среды
Слайд 10

2). Магнитный поток сквозь один виток соленоида площадью S равен

Полный магнитный поток, пронизывающий N витков, равен

3). Вычислим индуктивность соленоида

V=Sl объем соленоида.

Для соленоида с сердечником:

 - магнитная проницаемость среды

Э.д.с. самоиндукции. Возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией. Для получения выражения для э.д.с. самоиндукции применим закон Фарадея: Если при изменении тока индуктивность L остается постоянной, то. Знак минус показывает, что s всегд
Слайд 11

Э.д.с. самоиндукции

Возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией.

Для получения выражения для э.д.с. самоиндукции применим закон Фарадея:

Если при изменении тока индуктивность L остается постоянной, то

Знак минус показывает, что s всегда направлена так, чтобы препятствовать изменению силы тока

Взаимная индукция. Рассмотрим два неподвижных контура (1 и 2), расположенных достаточно близко друг от друга. Если в контуре 1 течет ток, то магнитный поток, создаваемый этим током (поле, создающее этот поток, изображено сплошными линиями), пропорционален I1. Часть магнитного потока, которая пронизы
Слайд 12

Взаимная индукция.

Рассмотрим два неподвижных контура (1 и 2), расположенных достаточно близко друг от друга.

Если в контуре 1 течет ток, то магнитный поток, создаваемый этим током (поле, создающее этот поток, изображено сплошными линиями), пропорционален I1.

Часть магнитного потока, которая пронизывает контур 2

где L21 — коэффициент пропорциональности.

Если ток I1 изменяется, то в контуре 2 индуцируется э.д.с. i2, которая по закону Фарадея равна

При протекании в контуре 2 тока I2 магнитный поток (его поле изображено штриховыми линиями) пронизывает первый контур. Часть магнитного потока, которая пронизывает контур 1. Если ток I2 изменяется, то в контуре 1 индуцируется э.д.с. i1, которая по закону Фарадея равна. Явление возникновения э.д.с.
Слайд 13

При протекании в контуре 2 тока I2 магнитный поток (его поле изображено штриховыми линиями) пронизывает первый контур.

Часть магнитного потока, которая пронизывает контур 1

Если ток I2 изменяется, то в контуре 1 индуцируется э.д.с. i1, которая по закону Фарадея равна

Явление возникновения э.д.с. в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индукцией.

Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью контуров. Коэффициенты L12 и L21 зависят от геометрической формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей контуры среды. При отсутствии ферромагнетиков. (Теорема взаимности). Единиц
Слайд 14

Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью контуров.

Коэффициенты L12 и L21 зависят от геометрической формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей контуры среды.

При отсутствии ферромагнетиков

(Теорема взаимности).

Единица взаимной индуктивности — генри (Гн)

Энергия магнитного поля. Рассмотрим контур индуктивностью L, по которому течет ток I. Магнитный поток, создаваемый полем этого тока. При изменении тока на dI магнитный поток изменяется на d. Для изменения магнитного потока необходимо совершить работу. Тогда работа по созданию магнитного потока Ф бу
Слайд 15

Энергия магнитного поля

Рассмотрим контур индуктивностью L, по которому течет ток I.

Магнитный поток, создаваемый полем этого тока

При изменении тока на dI магнитный поток изменяется на d

Для изменения магнитного потока необходимо совершить работу

Тогда работа по созданию магнитного потока Ф будет равна

Энергия магнитного поля, связанного с контуром, равна. Выразим энергию магнитного поля непосредственно через индукцию магнитного поля B на примере соленоида. Так как. Индукция магнитного поля соленоида равна. Выразим. Подставим в выражение для энергии магнитного поля
Слайд 16

Энергия магнитного поля, связанного с контуром, равна

Выразим энергию магнитного поля непосредственно через индукцию магнитного поля B на примере соленоида.

Так как

Индукция магнитного поля соленоида равна

Выразим

Подставим в выражение для энергии магнитного поля

Введем понятие объемной плотности энергии: Выражение для объемной плотности энергии магнитного поля получено для однородного поля, но оно справедливо и для неоднородных полей.
Слайд 17

Введем понятие объемной плотности энергии:

Выражение для объемной плотности энергии магнитного поля получено для однородного поля, но оно справедливо и для неоднородных полей.

Объемная плотность энергии электрического поля. E – напряженность электрического поля,  - диэлектрическая проницаемость среды. - электрическая постоянная. Для сравнения:
Слайд 18

Объемная плотность энергии электрического поля

E – напряженность электрического поля,  - диэлектрическая проницаемость среды

- электрическая постоянная

Для сравнения:

Магнитное поле в веществе. Если во внешнее магнитное поле внести вещество, то поле изменяется, так как всякое вещество способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент. Это можно объяснить тем, что каждый движущийся вокруг ядра атома электрон представляет собой элементарный кругов
Слайд 19

Магнитное поле в веществе

Если во внешнее магнитное поле внести вещество, то поле изменяется, так как всякое вещество способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент.

Это можно объяснить тем, что каждый движущийся вокруг ядра атома электрон представляет собой элементарный круговой ток.

В отсутствие внешнего поля орбиты молекулярных токов, а, следовательно, и их магнитные моменты

ориентированы хаотически в пространстве так, что вещество не проявляет никаких магнитных свойств.

При наложении внешнего магнитного поля моменты ориентируются вдоль силовых линий этого поля - вещество намагничивается.

Суммарный магнитный момент единицы объема называется намагниченностью и определяется выражением: Для вычисления индукции макроскопического поля, молекулярные токи можно заменить макроскопическими токами, получившими название токами намагничивания . Рассмотрим намагниченный цилиндр из однородного мат
Слайд 20

Суммарный магнитный момент единицы объема называется намагниченностью и определяется выражением:

Для вычисления индукции макроскопического поля, молекулярные токи можно заменить макроскопическими токами, получившими название токами намагничивания .

Рассмотрим намагниченный цилиндр из однородного материала.

Некомпенсированными остаются только те молекулярные токи, которые выходят на боковую поверхность цилиндра.

Эти токи образуют макроскопический поверхностный ток I’, циркулирующий по боковой поверхности цилиндра, который создает такое же макроскопическое поле, что и все молекулярные токи вместе взятые.

Циркуляция вектора намагниченности J. Циркуляция вектора намагниченности по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов намагничивания, охватываемых этим контуром: Напряженность магнитного поля H. Циркуляция вектора B, определяется не только токами проводимости, но и токами нам
Слайд 21

Циркуляция вектора намагниченности J.

Циркуляция вектора намагниченности по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов намагничивания, охватываемых этим контуром:

Напряженность магнитного поля H.

Циркуляция вектора B, определяется не только токами проводимости, но и токами намагничивания

Выражая ток намагничивания через циркуляцию вектора намагниченности, получим

Величину, стоящую в скобках, называют напряженностью магнитного поля:

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром. Размерность напряженности магнитного поля. Вектор намагниченности и напряженность магнитного поля связаны следующим соотношением: где  - ма
Слайд 22

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

Размерность напряженности магнитного поля

Вектор намагниченности и напряженность магнитного поля связаны следующим соотношением:

где  - магнитная восприимчивость, зависящая от свойств магнетика.

>0 для парамагнетиков

Связь между векторами B и H. где. - магнитная проницаемость среды. Для диамагнетиков. Для парамагнетиков
Слайд 23

Связь между векторами B и H.

где

- магнитная проницаемость среды.

Для диамагнетиков

Для парамагнетиков

Список похожих презентаций

Индукция магнитного поля

Индукция магнитного поля

Мыслящий ум не чувствует себя счастливым, пока ему не удастся связать воедино разрозненные факты, им наблюдаемые. Хевеши. Теоретические вопросы:. ...
Индукция магнитного поля

Индукция магнитного поля

Цель урока:. ввести понятие индукции магнитного поля. Давайте обсудим. Чем обусловлено существование магнитного поля? Что такое магнитные линии? Какое ...
Индукция

Индукция

Взаимодействия между проводниками с током, то есть взаимодействия между движущимися электрическими зарядами, называют магнитными. Силы, с которыми ...
Сила трения физика

Сила трения физика

Определение. Сила трения - это сила, возникающая в плоскости касания тел при их относительном перемещении. Направление. Сила трения направлена противоположно ...
Тепловые двигатели физика

Тепловые двигатели физика

СОДЕРЖАНИЕ. Содержание Тепловой двигатель Тепловые машины и развитие техники Кто создал тепловые двигатели Виды тепловых двигателей Принцип работы ...
Простая и интересная физика у Вас дома

Простая и интересная физика у Вас дома

Содержание. Эксперименты на тепловые явления. Эксперимент на плотность. Научные забавы и прочие опыты. Как будут отпадать гвозди??? Вы ответили неверно!!! ...
Рентгеновские лучи физика

Рентгеновские лучи физика

Презентацию подготовила: Григорьвева Наталья. Руководитель: Баева Валентина Михайловна. Цель работы: узнать о жизни и изобретении великого ученого ...
Музыка и физика

Музыка и физика

Урок подготовили:. Учащиеся 9Б класса и Алевтина Антоновна Петриченко – учитель физики первой категории МОУ «СОШ № 30» г.Чебоксары. Надежда Николаевна ...
Оптика и атомная физика

Оптика и атомная физика

В основу настоящего конспекта лекций положен курс лекций по оптике, разработанный профессором кафедры оптики Н.К. Сидоровым и заведующим кафедры оптики ...
Атомная физика

Атомная физика

Факты, свидетельствующие о сложном строении атома. Периодическая система Д.И. Менделеева Электролиз Открытие электрона Катодные лучи Радиоактивность. ...
Молекулярная физика и термодинамика

Молекулярная физика и термодинамика

Литература: 1. Кудрявцев Б.Б., Курс физики: Теплота и молекулярная физика. – М.: Учпедгиз, 1960. 210 с. 2. Савельев И.В. Курс общей физики Т. 1, Механика, ...
«Сообщающиеся сосуды» физика

«Сообщающиеся сосуды» физика

Цель: изучить особенности сообщающихся сосудов и сформулировать основной закон сообщающихся сосудов. Опыт с двумя трубками. Опыт с сосудами разной ...
«Электромагнит» физика

«Электромагнит» физика

2. Как располагаются железные опилки в магнитном поле прямого тока? 3. Что называют магнитной линией магнитного поля? 4. Для чего вводят понятие магнитной ...
«Световые волны» физика

«Световые волны» физика

Оглавление:. Принцип Гюйгенса Закон отражения света Закон преломления света Полное отражение Линза Расчёт увеличения линзы Дисперсия света Интерференция ...
«Оптические приборы» физика

«Оптические приборы» физика

Содержание. 1.Телескоп 2.Строение телескопа 3.Разновидности телескопов 4.Рефлекторы 5.Использование телескопов 6.Микроскоп 7.Создание микроскопа 8.Использование ...
«МКТ» физика

«МКТ» физика

Содержание. Молекулярная физика Основы молекулярно-кинетической теории строения вещества (МКТ) Температура и внутренняя энергия тела Характеристика ...
«Механические волны» физика

«Механические волны» физика

Цель исследования: установить с научной точки зрения, что такое звук. Задачи исследования: 1.    Изучить физическую теорию звука. 2.    Исследовать историю ...
Атомная физика

Атомная физика

План урока 1. Из истории физики 2. Модель Томсона 3. Опыт Резерфорда 4. Противоречия 5.Постулаты Бора 6.Энергетическая диаграмма атома водорода 7. ...
Молекулярная физика

Молекулярная физика

Цель: повторение основных понятий, законов и формул МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ в соответствии с кодификатором ЕГЭ. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ ...
Атомная физика

Атомная физика

Атомная физика. Атомная физика на стыке XIX и ХХ вв. в науке свершились открытия, заставившие заколебаться сложившуюся картину мира. Представлениям, ...

Конспекты

Индукция магнитного поля

Индукция магнитного поля

Аннотация. . Автор материала (ФИО). Малюшова Людмила Григорьевна. . Должность (с указанием преподаваемого предмета). . . Учитель ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.

Информация о презентации

Ваша оценка: Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
Дата добавления:16 марта 2019
Категория:Физика
Содержит:23 слайд(ов)
Поделись с друзьями:
Скачать презентацию
Смотреть советы по подготовке презентации