Презентация на тему Индукция

tapinapura

Презентацию на тему Индукция можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет презентации : Физика. Красочные слайды и илюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого презентации воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать презентацию - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 23 слайда.

скачать презентацию

Слайды презентации

Слайд 1: Презентация Индукция
Слайд 1

Электромагнитная индукция

В 1831 г. английский физик М. Фарадей, открыл явление электромагнитной индукции, которое заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционного.

Направление индукционного тока определяется правилом Ленца: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей

Слайд 3: Презентация Индукция
Слайд 3

Закон электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения магнитного потока, охватываемого замкнутым проводящим контуром, возникающая в контуре э. д. с. индукции численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.

Знак минус отражает правило Ленца

Слайд 4: Презентация Индукция
Слайд 4

Природа э.д.с. электромагнитной индукции.

1). Возникновение э. д. с. индукции при движения контура в постоянном магнитном поле объясняется действием силы Лоренца, возникающей при движении проводника.

Слайд 5: Презентация Индукция
Слайд 5

2). Для объяснения э. д. с. индукции в неподвижных проводниках Максвелл предположил, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве электрическое поле, которое и является причиной возникновения индукционного тока в проводнике.

Циркуляция вектора E этого поля по любому неподвижному контуру L проводника представляет собой э. д. с. электромагнитной индукции:

C другой стороны по закону Фарадея:

Приравняв эти выражения получим:

Циркуляция электрического поля, создаваемого изменяющимся магнитным полем отлична от нуля, значит, это поле не является потенциальным, а является как и магнитное поле вихревым.

Слайд 6: Презентация Индукция
Слайд 6

Индуктивность контура

Электрический ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, пропорциональна току:

Магнитный поток Следовательно

Запишем в виде равенства

Коэффициент пропорциональности L называется индуктивностью контура. Индуктивность зависит от геометрических размеров и формы контура, а также от магнитных свойств окружающей среды.

Единицей индуктивности является генри (Гн). Индуктивностью 1Гн обладает контур, магнитный поток сквозь который при силе тока 1А равен 1Вб

Слайд 7: Презентация Индукция
Слайд 7

Вычисление индуктивности

1). Найти индукцию магнитного поля, как функцию тока: B=B(I).

2). Вычислить полный магнитный поток:

3). Определить индуктивность, воспользовавшись связью магнитного потока и силы тока

Слайд 8: Презентация Индукция
Слайд 8

Пример. Вычисление индуктивности соленоида.

1). Рассмотрим соленоид длиной l, имеющий N витков, по которому течет ток I . Длину соленоида считаем во много раз больше, чем диаметр его витков

Индукцию магнитного поля внутри соленоида рассчитаем, применяя теорему о циркуляции.

Выберем замкнутый прямоугольный контур ABCDA, как показано на рис.

Циркуляция вектора B по замкнутому контуру ABCDA, охватывающему все N витков, равна

Слайд 9: Презентация Индукция
Слайд 9

Интеграл по контуру ABCDA можно представить в виде четырех интегралов:

На участках ВС и DA контур перпендикулярен линиям магнитной индукции и Bl=0. На участке CD вне соленоида B=0.

Остается только один интеграл:

Выражение для магнитной индукции поля внутри соленоида примет вид:

n=N/l - число витков на единицу длины

Магнитное поле внутри соленоида однородно.

Слайд 10: Презентация Индукция
Слайд 10

2). Магнитный поток сквозь один виток соленоида площадью S равен

Полный магнитный поток, пронизывающий N витков, равен

3). Вычислим индуктивность соленоида

V=Sl объем соленоида.

Для соленоида с сердечником:

 - магнитная проницаемость среды

Слайд 11: Презентация Индукция
Слайд 11

Э.д.с. самоиндукции

Возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией.

Для получения выражения для э.д.с. самоиндукции применим закон Фарадея:

Если при изменении тока индуктивность L остается постоянной, то

Знак минус показывает, что s всегда направлена так, чтобы препятствовать изменению силы тока

Слайд 12: Презентация Индукция
Слайд 12

Взаимная индукция.

Рассмотрим два неподвижных контура (1 и 2), расположенных достаточно близко друг от друга.

Если в контуре 1 течет ток, то магнитный поток, создаваемый этим током (поле, создающее этот поток, изображено сплошными линиями), пропорционален I1.

Часть магнитного потока, которая пронизывает контур 2

где L21 — коэффициент пропорциональности.

Если ток I1 изменяется, то в контуре 2 индуцируется э.д.с. i2, которая по закону Фарадея равна

Слайд 13: Презентация Индукция
Слайд 13

При протекании в контуре 2 тока I2 магнитный поток (его поле изображено штриховыми линиями) пронизывает первый контур.

Часть магнитного потока, которая пронизывает контур 1

Если ток I2 изменяется, то в контуре 1 индуцируется э.д.с. i1, которая по закону Фарадея равна

Явление возникновения э.д.с. в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индукцией.

Слайд 14: Презентация Индукция
Слайд 14

Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью контуров.

Коэффициенты L12 и L21 зависят от геометрической формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости окружающей контуры среды.

При отсутствии ферромагнетиков

(Теорема взаимности).

Единица взаимной индуктивности — генри (Гн)

Слайд 15: Презентация Индукция
Слайд 15

Энергия магнитного поля

Рассмотрим контур индуктивностью L, по которому течет ток I.

Магнитный поток, создаваемый полем этого тока

При изменении тока на dI магнитный поток изменяется на d

Для изменения магнитного потока необходимо совершить работу

Тогда работа по созданию магнитного потока Ф будет равна

Слайд 16: Презентация Индукция
Слайд 16

Энергия магнитного поля, связанного с контуром, равна

Выразим энергию магнитного поля непосредственно через индукцию магнитного поля B на примере соленоида.

Так как

Индукция магнитного поля соленоида равна

Выразим

Подставим в выражение для энергии магнитного поля

Слайд 17: Презентация Индукция
Слайд 17

Введем понятие объемной плотности энергии:

Выражение для объемной плотности энергии магнитного поля получено для однородного поля, но оно справедливо и для неоднородных полей.

Слайд 18: Презентация Индукция
Слайд 18

Объемная плотность энергии электрического поля

E – напряженность электрического поля,  - диэлектрическая проницаемость среды

- электрическая постоянная

Для сравнения:

Слайд 19: Презентация Индукция
Слайд 19

Магнитное поле в веществе

Если во внешнее магнитное поле внести вещество, то поле изменяется, так как всякое вещество способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент.

Это можно объяснить тем, что каждый движущийся вокруг ядра атома электрон представляет собой элементарный круговой ток.

В отсутствие внешнего поля орбиты молекулярных токов, а, следовательно, и их магнитные моменты

ориентированы хаотически в пространстве так, что вещество не проявляет никаких магнитных свойств.

При наложении внешнего магнитного поля моменты ориентируются вдоль силовых линий этого поля - вещество намагничивается.

Слайд 20: Презентация Индукция
Слайд 20

Суммарный магнитный момент единицы объема называется намагниченностью и определяется выражением:

Для вычисления индукции макроскопического поля, молекулярные токи можно заменить макроскопическими токами, получившими название токами намагничивания .

Рассмотрим намагниченный цилиндр из однородного материала.

Некомпенсированными остаются только те молекулярные токи, которые выходят на боковую поверхность цилиндра.

Эти токи образуют макроскопический поверхностный ток I’, циркулирующий по боковой поверхности цилиндра, который создает такое же макроскопическое поле, что и все молекулярные токи вместе взятые.

Слайд 21: Презентация Индукция
Слайд 21

Циркуляция вектора намагниченности J.

Циркуляция вектора намагниченности по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов намагничивания, охватываемых этим контуром:

Напряженность магнитного поля H.

Циркуляция вектора B, определяется не только токами проводимости, но и токами намагничивания

Выражая ток намагничивания через циркуляцию вектора намагниченности, получим

Величину, стоящую в скобках, называют напряженностью магнитного поля:

Слайд 22: Презентация Индукция
Слайд 22

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

Размерность напряженности магнитного поля

Вектор намагниченности и напряженность магнитного поля связаны следующим соотношением:

где  - магнитная восприимчивость, зависящая от свойств магнетика.

>0 для парамагнетиков

Слайд 23: Презентация Индукция
Слайд 23

Связь между векторами B и H.

где

- магнитная проницаемость среды.

Для диамагнетиков

Для парамагнетиков

Список похожих презентаций

  • Яндекс.Метрика
  • Рейтинг@Mail.ru