- Уравнения колебаний

Презентация "Уравнения колебаний" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34
Слайд 35
Слайд 36
Слайд 37
Слайд 38
Слайд 39
Слайд 40
Слайд 41
Слайд 42
Слайд 43
Слайд 44
Слайд 45
Слайд 46
Слайд 47
Слайд 48
Слайд 49
Слайд 50
Слайд 51
Слайд 52
Слайд 53
Слайд 54
Слайд 55
Слайд 56
Слайд 57
Слайд 58
Слайд 59
Слайд 60
Слайд 61
Слайд 62
Слайд 63
Слайд 64
Слайд 65
Слайд 66
Слайд 67

Презентацию на тему "Уравнения колебаний" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 67 слайд(ов).

Слайды презентации

Механические колебания 1. Виды и признаки колебаний 2. Параметры гармонических колебаний 3. Графики смещения скорости и ускорения 4. Основное уравнение динамики гармонических колебаний 5. Энергия гармонических колебаний 6. Гармонический осциллятор 7. Способы представления гармонических колебаний 8.
Слайд 1

Механические колебания 1. Виды и признаки колебаний 2. Параметры гармонических колебаний 3. Графики смещения скорости и ускорения 4. Основное уравнение динамики гармонических колебаний 5. Энергия гармонических колебаний 6. Гармонический осциллятор 7. Способы представления гармонических колебаний 8. Сложение гармонических колебаний. Биения 9. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний 10. Фигуры Лиссажу 11. Свободные затухающие механические колебания 12. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания 13. Вынужденные механические колебания 14. Автоколебания

Примеры колебательных процессов. Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая точечным источником (гармонически колеблющимся шариком). Генерация акустической волны громкоговорителем.
Слайд 2

Примеры колебательных процессов

Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая точечным источником (гармонически колеблющимся шариком).

Генерация акустической волны громкоговорителем.

Возможные типы колебаний атомов в кристалле. Поперечная волна в сетке, состоящей из шариков, скреплённых пружинками. Колебания масс происходят перпендикулярно направлению распространения волны.
Слайд 3

Возможные типы колебаний атомов в кристалле.

Поперечная волна в сетке, состоящей из шариков, скреплённых пружинками. Колебания масс происходят перпендикулярно направлению распространения волны.

1. Виды и признаки колебаний. Колебания делятся на механические и электромагнитные (электромеханические комбинации) Для колебаний характерно превращение одного вида энергии в другую – кинетической в потенциальную, магнитной в электрическую и т.д. Колебательным движением (или просто колебанием) назыв
Слайд 4

1. Виды и признаки колебаний

Колебания делятся на механические и электромагнитные (электромеханические комбинации) Для колебаний характерно превращение одного вида энергии в другую – кинетической в потенциальную, магнитной в электрическую и т.д. Колебательным движением (или просто колебанием) называются процессы, повторяющиеся во времени.

Колебательное движение является периодическим. Простейшим примером периодического движения служат колебания груза на конце пружины. )
Слайд 5

Колебательное движение является периодическим. Простейшим примером периодического движения служат колебания груза на конце пружины.

)

x = 0 – положение равновесия; Fвн – внешняя растягивающая сила; Fв – возвращающая сила; A – амплитуда колебаний. k - жесткостью пружины. Знак минус означает, что возвращающая сила, всегда противоположна направлению перемещения x Fвн = + kx. Закон Гука Fв = – kx
Слайд 6

x = 0 – положение равновесия; Fвн – внешняя растягивающая сила; Fв – возвращающая сила; A – амплитуда колебаний. k - жесткостью пружины. Знак минус означает, что возвращающая сила, всегда противоположна направлению перемещения x Fвн = + kx

Закон Гука Fв = – kx

Три признака колебательного движения: повторяемость (периодичность) – движение по одной и той же траектории туда и обратно; ограниченность пределами крайних положений; действие силы, описываемой функцией F = – kx.
Слайд 7

Три признака колебательного движения: повторяемость (периодичность) – движение по одной и той же траектории туда и обратно; ограниченность пределами крайних положений; действие силы, описываемой функцией F = – kx.

Опыт Кавендиша
Слайд 8

Опыт Кавендиша

Колебания называются периодическими, если значения физических величин, изменяющихся в процессе колебаний, повторяются через равные промежутки времени. Простейшим типом периодических колебаний являются так называемые гармонические колебания. Любая колебательная система, в которой возвращающая сила пр
Слайд 9

Колебания называются периодическими, если значения физических величин, изменяющихся в процессе колебаний, повторяются через равные промежутки времени. Простейшим типом периодических колебаний являются так называемые гармонические колебания. Любая колебательная система, в которой возвращающая сила прямо пропорциональна смещению, взятому с противоположным знаком (например, F = – kx), совершает гармонические колебания. Саму такую систему часто называют гармоническим осциллятором.

Различные периодические процессы (повторяющиеся через равные промежутки времени) можно представить как наложение гармонических колебаний. Периодический процесс можно описать уравнением: Колебания называются гармоническими, если зависимость некоторой величины имеет вид. или
Слайд 10

Различные периодические процессы (повторяющиеся через равные промежутки времени) можно представить как наложение гармонических колебаний. Периодический процесс можно описать уравнением:

Колебания называются гармоническими, если зависимость некоторой величины имеет вид

или

Расстояние груза от положения равновесия до точки, в которой находится груз, называют смещением x. Максимальное смещение – наибольшее расстояние от положения равновесия – называется амплитудой и обозначается, буквой A. определяет смещение x в данный момент времени t и называется фазой колебания. наз
Слайд 11

Расстояние груза от положения равновесия до точки, в которой находится груз, называют смещением x. Максимальное смещение – наибольшее расстояние от положения равновесия – называется амплитудой и обозначается, буквой A. определяет смещение x в данный момент времени t и называется фазой колебания. называется начальной фазой колебания при t=0

2. Параметры гармонических колебаний

Уравнения колебаний Слайд: 12
Слайд 13
Уравнения колебаний Слайд: 13
Слайд 14
Частота колебаний ν определяется, как число полных колебаний в 1 секунду. Частоту, измеряют в герцах (Гц): 1 Гц = 1 колебание в секунду. Период колебаний Т – минимальный промежуток времени, по истечении которого повторяются значения всех физических величин, характеризующих колебание
Слайд 15

Частота колебаний ν определяется, как число полных колебаний в 1 секунду. Частоту, измеряют в герцах (Гц): 1 Гц = 1 колебание в секунду.

Период колебаний Т – минимальный промежуток времени, по истечении которого повторяются значения всех физических величин, характеризующих колебание

ω – циклическая (круговая) частота – число полных колебаний за 2π секунд. Фаза φ не влияет на форму кривой х(t), а влияет лишь на ее положение в некоторый произвольный момент времени t. Гармонические колебания являются всегда синусоидальными. Частота и период гармонических колебаний не зависят от ам
Слайд 16

ω – циклическая (круговая) частота – число полных колебаний за 2π секунд.

Фаза φ не влияет на форму кривой х(t), а влияет лишь на ее положение в некоторый произвольный момент времени t.

Гармонические колебания являются всегда синусоидальными. Частота и период гармонических колебаний не зависят от амплитуды.

– амплитуда скорости; – амплитуда ускорения. Смещение описывается уравнением тогда, по определению: скорость ускорение
Слайд 17

– амплитуда скорости;

– амплитуда ускорения.

Смещение описывается уравнением тогда, по определению:

скорость ускорение

3. Графики смещения скорости и ускорения. Уравнения колебаний запишем в следующем виде:
Слайд 18

3. Графики смещения скорости и ускорения

Уравнения колебаний запишем в следующем виде:

Скорость колебаний тела максимальна и равна амплитуде скорости в момент прохождения через положение равновесия (x=0). При максимальном смещении ( ) скорость равна нулю. Ускорение равно нулю при прохождении телом положения равновесия и достигает наибольшего значения, равного амплитуде ускорения при н
Слайд 20

Скорость колебаний тела максимальна и равна амплитуде скорости в момент прохождения через положение равновесия (x=0). При максимальном смещении ( ) скорость равна нулю.

Ускорение равно нулю при прохождении телом положения равновесия и достигает наибольшего значения, равного амплитуде ускорения при наибольших смещениях.

Найдем разность фаз φ между фазами смещения х и скорости υx. то есть скорость опережает смещение на π/2. Аналогично можно показать, что ускорение в свою очередь опережает скорость по фазе на π/2: Тогда ускорение опережает смещение на π, или. то есть, смещение и ускорение находятся в противофазе
Слайд 21

Найдем разность фаз φ между фазами смещения х и скорости υx.

то есть скорость опережает смещение на π/2. Аналогично можно показать, что ускорение в свою очередь опережает скорость по фазе на π/2:

Тогда ускорение опережает смещение на π, или

то есть, смещение и ускорение находятся в противофазе

4. Основное уравнение динамики гармонических колебаний. Исходя из второго закона, , можно записать. сила F пропорциональна х и всегда направлена к положению равновесия (поэтому ее и называют возвращающей силой). Примером сил являются упругие силы. Силы же имеющие иную природу называются квазиупругим
Слайд 22

4. Основное уравнение динамики гармонических колебаний

Исходя из второго закона, , можно записать

сила F пропорциональна х и всегда направлена к положению равновесия (поэтому ее и называют возвращающей силой).

Примером сил являются упругие силы. Силы же имеющие иную природу называются квазиупругими. Квазиупругая сила

где k – коэффициент квазиупругой силы.

Получим основное уравнение динамики гармонических колебаний, вызываемых упругими силами: или ; , тогда. Решение этого уравнения всегда будет выражение вида. Основное уравнение динамики гармонических колебаний
Слайд 23

Получим основное уравнение динамики гармонических колебаний, вызываемых упругими силами:

или ; , тогда

Решение этого уравнения всегда будет выражение вида

Основное уравнение динамики гармонических колебаний

Круговая частота колебаний но тогда Период колебаний
Слайд 24

Круговая частота колебаний но тогда Период колебаний

5. Энергия гармонических колебаний. Потенциальная энергия тела U, измеряется той работой, которую произведет возвращающая сила
Слайд 25

5. Энергия гармонических колебаний

Потенциальная энергия тела U, измеряется той работой, которую произведет возвращающая сила

, отсюда. Кинетическая энергия. Полная энергия: Полная механическая энергия гармонически колеблющегося тела пропорциональна квадрату амплитуды колебания. Потенциальная энергия
Слайд 26

, отсюда

Кинетическая энергия

Полная энергия:

Полная механическая энергия гармонически колеблющегося тела пропорциональна квадрату амплитуды колебания.

Потенциальная энергия

Колебания груза под действием сил тяжести. Максимум потенциальной энергии, Максимум кинетической энергии
Слайд 27

Колебания груза под действием сил тяжести

Максимум потенциальной энергии,

Максимум кинетической энергии

При колебаниях совершающихся под действием потенциальных (консервативных) сил, происходит переход кинетической энергии в потенциальную и наоборот, но их сумма в любой момент времени постоянна.
Слайд 28

При колебаниях совершающихся под действием потенциальных (консервативных) сил, происходит переход кинетической энергии в потенциальную и наоборот, но их сумма в любой момент времени постоянна.

6. Гармонический осциллятор. 1. Пружинный маятник – это груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине с жесткостью k, совершающий гармонические колебания под действием упругой силы
Слайд 29

6. Гармонический осциллятор

1. Пружинный маятник – это груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине с жесткостью k, совершающий гармонические колебания под действием упругой силы

циклическая частота ω период Т. Из второго закона Ньютона F = mа; или F = - kx получим уравнение движения маятника: Решение этого уравнения – гармонические колебания вида:
Слайд 30

циклическая частота ω период Т

Из второго закона Ньютона F = mа; или F = - kx получим уравнение движения маятника:

Решение этого уравнения – гармонические колебания вида:

2 Математическим маятником – называется идеализированная система, состоящая из невесомой, нерастяжимой нити, на которую подвешена масса, сосредоточенная в одной точке (шарик на длинной тонкой нити). При отклонении маятника от вертикали, возникает вращающий момент. Уравнение динамики вращательного дв
Слайд 31

2 Математическим маятником – называется идеализированная система, состоящая из невесомой, нерастяжимой нити, на которую подвешена масса, сосредоточенная в одной точке (шарик на длинной тонкой нити).

При отклонении маятника от вертикали, возникает вращающий момент

Уравнение динамики вращательного движения для маятника: Момент инерции маятника

-угловое ускорение

Тогда , или Обозначим : - Это уравнение динамики гармонических колебаний. Решение уравнения имеет вид: Т – зависит только от длины маятника и ускорения свободного падения. Уравнение движения маятника
Слайд 32

Тогда , или Обозначим :

- Это уравнение динамики гармонических колебаний. Решение уравнения имеет вид:

Т – зависит только от длины маятника и ускорения свободного падения.

Уравнение движения маятника

3 Физический маятник – это твердое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, проходящей через точку подвеса О, не совпадающую с центром масс С Вращающий момент маятника: l – расстояние между точкой подвеса и центром инерции маятника О-С. Обозначим:
Слайд 33

3 Физический маятник – это твердое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, проходящей через точку подвеса О, не совпадающую с центром масс С Вращающий момент маятника:

l – расстояние между точкой подвеса и центром инерции маятника О-С. Обозначим:

J – момент инерции маятника относит. точки подвеса O.

- угловое ускорение, тогда Уравнение динамики вращательного движения. – приведенная длина физического маятника – это длина такого математического маятника, период колебания которого совпадает с периодом колебаний данного физического маятника.
Слайд 34

- угловое ускорение, тогда Уравнение динамики вращательного движения

– приведенная длина физического маятника – это длина такого математического маятника, период колебания которого совпадает с периодом колебаний данного физического маятника.

Все приведенные соотношения для математического и физического маятников справедливы для малых углов отклонения (меньше 15°), когда мало отличается от длины хорды (меньше чем на 1%).
Слайд 35

Все приведенные соотношения для математического и физического маятников справедливы для малых углов отклонения (меньше 15°), когда мало отличается от длины хорды (меньше чем на 1%).

7. Способы представления гармонических колебаний. Гармонические колебания можно представить несколькими способами: аналитический: графический; геометрический, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).
Слайд 36

7. Способы представления гармонических колебаний

Гармонические колебания можно представить несколькими способами:

аналитический:

графический; геометрический, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).

Геометрический способ, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм). Ox – опорная прямая
Слайд 37

Геометрический способ, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).

Ox – опорная прямая

Вращающийся вектор амплитуды полностью характеризует гармоническое колебание. Проекция кругового движения на ось у, также совершает гармоническое колебание
Слайд 38

Вращающийся вектор амплитуды полностью характеризует гармоническое колебание.

Проекция кругового движения на ось у, также совершает гармоническое колебание

8. Сложение гармонических колебаний. Биения. Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая гармонически колеблющимся шариком. Интерференция между двумя круговыми волнами от точечных источников, колеблющихся в фазе друг с другом. На поверхности жидкости образуются узловые линии, в которых коле
Слайд 39

8. Сложение гармонических колебаний. Биения

Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая гармонически колеблющимся шариком.

Интерференция между двумя круговыми волнами от точечных источников, колеблющихся в фазе друг с другом. На поверхности жидкости образуются узловые линии, в которых колебание максимально или отсутствует.

Пусть точка одновременно участвует в двух гармонических колебаниях одинакового периода, направленных вдоль одной прямой. Такие два колебания называются когерентными, их разность фаз не зависит от времени:
Слайд 40

Пусть точка одновременно участвует в двух гармонических колебаниях одинакового периода, направленных вдоль одной прямой.

Такие два колебания называются когерентными, их разность фаз не зависит от времени:

A1 – амплитуда 1-го колебания φ1 – фаза 1-го колебания. Результирующее колебание, тоже гармоническое, с частотой ω:
Слайд 41

A1 – амплитуда 1-го колебания φ1 – фаза 1-го колебания.

Результирующее колебание, тоже гармоническое, с частотой ω:

По правилу сложения векторов найдем суммарную амплитуду, результирующего колебания: Начальная фаза определяется из соотношения. Амплитуда А результирующего колебания зависит от разности начальных фаз
Слайд 42

По правилу сложения векторов найдем суммарную амплитуду, результирующего колебания:

Начальная фаза определяется из соотношения

Амплитуда А результирующего колебания зависит от разности начальных фаз

1. Разность фаз равна нулю или четному числу π, то есть. и. колебания синфазны
Слайд 43

1. Разность фаз равна нулю или четному числу π, то есть

и

колебания синфазны

2. Разность фаз равна нечетному числу π, то есть. , где. колебания в противофазе
Слайд 44

2. Разность фаз равна нечетному числу π, то есть

, где

колебания в противофазе

3. Разность фаз изменяется во времени произвольным образом. Это некогерентные колебания Здесь интересен случай, называемый биениями, когда частоты близки
Слайд 45

3. Разность фаз изменяется во времени произвольным образом

Это некогерентные колебания Здесь интересен случай, называемый биениями, когда частоты близки

Периодические изменения амплитуды колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами, называются биениями.
Слайд 46

Периодические изменения амплитуды колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами, называются биениями.

Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами ω, 2ω, 3ω, ..., называются первой (или основной), второй, третьей и т.д. гармониками сложного периодического колебания. Любые сложные периодические колебания можно представить в виде суперпозиции одновременно совершающихся гармон
Слайд 47

Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами ω, 2ω, 3ω, ..., называются первой (или основной), второй, третьей и т.д. гармониками сложного периодического колебания.

Любые сложные периодические колебания можно представить в виде суперпозиции одновременно совершающихся гармонических колебаний с различными амплитудами, начальными фазами, а также частотами кратными циклической частоте ω:

9. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. В результате получили уравнение эллипса с произвольно расположенными осями
Слайд 48

9. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

В результате получили уравнение эллипса с произвольно расположенными осями

10. Фигуры Лиссажу. 1. Начальные фазы колебаний одинаковы. Это уравнение прямой, проходящей через начало координат
Слайд 49

10. Фигуры Лиссажу

1. Начальные фазы колебаний одинаковы

Это уравнение прямой, проходящей через начало координат

2. Начальная разность фаз равна π.
Слайд 50

2. Начальная разность фаз равна π.

3. Начальная разность фаз равна π/2. – получим уравнение окружности. – это уравнение эллипса с полуосями А1 и А2
Слайд 51

3. Начальная разность фаз равна π/2.

– получим уравнение окружности

– это уравнение эллипса с полуосями А1 и А2

4. Все остальные разности фаз дают эллипсы с различным углом наклона относительно осей координат. Фигуры, получаемые при сложении взаимно перпендикулярных колебаний разных частот, называются фигурами Лиссажу.
Слайд 52

4. Все остальные разности фаз дают эллипсы с различным углом наклона относительно осей координат.

Фигуры, получаемые при сложении взаимно перпендикулярных колебаний разных частот, называются фигурами Лиссажу.

Фигуры Лиссажу
Слайд 53

Фигуры Лиссажу

11. Свободные затухающие механические колебания. Все реальные колебания являются затухающими. Энергия механических колебаний постепенно расходуется на работу против сил трения и амплитуда колебаний уменьшается. Сила трения (или сопротивления). где r – коэффициент сопротивления, – скорость движения
Слайд 54

11. Свободные затухающие механические колебания

Все реальные колебания являются затухающими. Энергия механических колебаний постепенно расходуется на работу против сил трения и амплитуда колебаний уменьшается.

Сила трения (или сопротивления)

где r – коэффициент сопротивления,

– скорость движения

Второй закон Ньютона для затухающих прямолинейных колебаний вдоль оси x. где kx – возвращающая сила, – сила трения. Введем обозначения
Слайд 55

Второй закон Ньютона для затухающих прямолинейных колебаний вдоль оси x

где kx – возвращающая сила, – сила трения.

Введем обозначения

Найдем частоту колебаний ω. ; Условный период. Решение уравнения имеет вид
Слайд 56

Найдем частоту колебаний ω.

; Условный период

Решение уравнения имеет вид

12. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания. где β – коэффициент затухания
Слайд 57

12. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания

где β – коэффициент затухания

Логарифмическим декрементом затухания называется натуральный логарифм отношения амплитуд, следующих друг за другом через период Т. Следовательно, коэффициент затухания β – есть физическая величина, обратная времени, в течение которого амплитуда уменьшается в е раз, τ – время релаксации.
Слайд 58

Логарифмическим декрементом затухания называется натуральный логарифм отношения амплитуд, следующих друг за другом через период Т.

Следовательно, коэффициент затухания β – есть физическая величина, обратная времени, в течение которого амплитуда уменьшается в е раз, τ – время релаксации.

Когда сопротивление становится равным критическому то круговая частота обращается в нуль, колебания прекращаются. Такой процесс называется апериодическим:
Слайд 59

Когда сопротивление становится равным критическому то круговая частота обращается в нуль, колебания прекращаются. Такой процесс называется апериодическим:

13. Вынужденные механические колебания. Рассмотрим систему, на которую кроме упругой силы (– kx) и сил сопротивления (– rυ) действует добавочная периодическая сила F – вынуждающая сила: – основное уравнение колебательного процесса, при вынужденных колебаниях
Слайд 60

13. Вынужденные механические колебания

Рассмотрим систему, на которую кроме упругой силы (– kx) и сил сопротивления (– rυ) действует добавочная периодическая сила F – вынуждающая сила:

– основное уравнение колебательного процесса, при вынужденных колебаниях

Уравнение установившихся вынужденных колебаний. Задача найти амплитуду А и разность фаз φ между смещением вынужденных колебаний и вынуждающей силой. – амплитуда ускорения; – амплитуда смещения; – амплитуда вынуждающей силы. Введем обозначения:
Слайд 61

Уравнение установившихся вынужденных колебаний

Задача найти амплитуду А и разность фаз φ между смещением вынужденных колебаний и вынуждающей силой.

– амплитуда ускорения;

– амплитуда смещения;

– амплитуда вынуждающей силы

Введем обозначения:

Вектор амплитуды силы найдем по правилу сложения векторов:
Слайд 62

Вектор амплитуды силы найдем по правилу сложения векторов:

1). (частота вынуждающей силы равна нулю). – статическая амплитуда, колебания не совершаются. 2). (затухания нет). С увеличением ω (но при. ), амплитуда растет и при. , амплитуда. резко возрастает (. ). Это явление называется. – резонанс. При дальнейшем увеличении (. амплитуда опять уменьшается. 3)
Слайд 63

1)

(частота вынуждающей силы равна нулю)

– статическая амплитуда, колебания не совершаются.

2)

(затухания нет). С увеличением ω (но при

), амплитуда растет и при

, амплитуда

резко возрастает (

). Это явление называется

– резонанс. При дальнейшем увеличении (

амплитуда опять уменьшается. 3) – резонансная частота

- явление резонанса. – резонансная частота
Слайд 64

- явление резонанса

– резонансная частота

– резонансная частота. Явление возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты вынуждающей силы к называется резонансом. С увеличением коэффициента затухания β явление резонанса проявляется все слабее и исчезает при
Слайд 65

– резонансная частота.

Явление возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты вынуждающей силы к называется резонансом.

С увеличением коэффициента затухания β явление резонанса проявляется все слабее и исчезает при

Принцип работы всех автоколебательных систем. Периодическим поступлением энергии в колебательную систему от источника энергии по каналу АВ управляет сама колебательная система посредством обратной связи. 14. Автоколебания. Классическим примером автоколебательной системы служат механические часы с ма
Слайд 66

Принцип работы всех автоколебательных систем

Периодическим поступлением энергии в колебательную систему от источника энергии по каналу АВ управляет сама колебательная система посредством обратной связи.

14. Автоколебания

Классическим примером автоколебательной системы служат механические часы с маятником и гирями.

В конструкции часового механизма присутствует специальное устройство – анкер, выполняющий роль ключа. Этот анкер, представляющий собой коромысло, приводится в колебание самим маятником часов. Важно отметить, что любая автоколебательная система нелинейна.
Слайд 67

В конструкции часового механизма присутствует специальное устройство – анкер, выполняющий роль ключа. Этот анкер, представляющий собой коромысло, приводится в колебание самим маятником часов.

Важно отметить, что любая автоколебательная система нелинейна.

Список похожих презентаций

Сложение гармонических колебаний

Сложение гармонических колебаний

1. ВЕКТОРНАЯ ДИАГРАММА (I). Сложение гармонических колебаний одного направления облегчается и становится наглядным, если изображать колебания графически ...
Уравнения трансформаторов

Уравнения трансформаторов

Принцип действия трансформатора и его уравнения. Определение трансформатора. Трансформатор — это статическое электромагнитное устройство, имеющее ...
Свободные и вынужденные электромагнитные колебания. Колебательный контур. Период свободных электромагнитных колебаний

Свободные и вынужденные электромагнитные колебания. Колебательный контур. Период свободных электромагнитных колебаний

1. Электроёмкость. Конденсатор. Электроёмкость Обозначение: Единица измерения:. физическая величина, равная отношению заряда проводника к разности ...
Наблюдение вынужденных электрических колебаний

Наблюдение вынужденных электрических колебаний

Приборы и материалы. 1)Магнит дугообразный; 2)Катушка с железным сердечником от разборного электромагнита; 3)Миллиамперметр ; 4)Комплект проводов; ...
Визуализация звуковых колебаний

Визуализация звуковых колебаний

Основные задачи :. проанализировать литературу по теме; создать установку для получения стоячих волн; исследовать, есть ли зависимость вида изображения ...
Строение атома Квантовая физика

Строение атома Квантовая физика

строение атома 11 квантовая физика ФИЗИКА КЛАСС. Данный урок проводится по типу телевизионной передачи…. Квантовая физика. Строения атома. ВЫХОД. ...
«Световые волны» физика

«Световые волны» физика

Оглавление:. Принцип Гюйгенса Закон отражения света Закон преломления света Полное отражение Линза Расчёт увеличения линзы Дисперсия света Интерференция ...
Радиосвязь физика

Радиосвязь физика

Вопросы. Что такое и колебательный контур? Для чего он предназначен Какие превращения энергии происходят в колебательном контуре? Чем отличается открытый ...
Свободное падение физика

Свободное падение физика

Свободное падение тел впервые исследовал Галилей, который установил, что свободно падающие тела движутся равноускоренно с одинаковым для всех тел ...
Науки и физика

Науки и физика

ИНТЕГРАЦИЯ — (лат. Integratio- восстановление-восполнение) процесс сближения и связи наук, состояние связанности отдельных частей в одно целое, а ...
Презентации и физика

Презентации и физика

Актуальность. «Главная задача современной школы - это раскрытие способностей каждого ученика, воспитание личности, готовой к жизни в высокотехнологичном, ...
Молекулярная физика

Молекулярная физика

Цель: повторение основных понятий, законов и формул МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ в соответствии с кодификатором ЕГЭ. Элементы содержания, проверяемые на ЕГЭ ...
Молекулярная физика и термодинамика

Молекулярная физика и термодинамика

Содержание:. Структура и содержание МКТ. Основные положения МКТ. Опытные обоснования МКТ. Роль диффузии и броуновского движения в природе и технике. ...
Квантовая физика

Квантовая физика

П Л А Н 1. СТО А. Эйнштейна. 2. Тепловое излучение. 3. Фотоэффект. 4. Люминесценция. 5. Химическое действие света. 6. Световое давление. 7. Физический ...
«Оптические приборы» физика

«Оптические приборы» физика

Содержание. 1.Телескоп 2.Строение телескопа 3.Разновидности телескопов 4.Рефлекторы 5.Использование телескопов 6.Микроскоп 7.Создание микроскопа 8.Использование ...
«МКТ» физика

«МКТ» физика

Содержание. Молекулярная физика Основы молекулярно-кинетической теории строения вещества (МКТ) Температура и внутренняя энергия тела Характеристика ...
«Механические волны» физика

«Механические волны» физика

Цель исследования: установить с научной точки зрения, что такое звук. Задачи исследования: 1.    Изучить физическую теорию звука. 2.    Исследовать историю ...
«Давление твёрдых тел» физика

«Давление твёрдых тел» физика

Физический диктант. Обозначение площади – Единица площади – Площадь прямоугольника – Обозначение силы – Единица силы – Формула силы тяжести – Обозначение ...
Лампы накаливания физика

Лампы накаливания физика

Актуальность. 2 июля 2009 года Президент России Дмитрий Медведев, выступая на заседании президума Госсовета по вопросам повышения энергоэффективности ...
«Сообщающиеся сосуды» физика

«Сообщающиеся сосуды» физика

Цель: изучить особенности сообщающихся сосудов и сформулировать основной закон сообщающихся сосудов. Опыт с двумя трубками. Опыт с сосудами разной ...

Конспекты

Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны

Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны

План-конспект урока физики в 9 классе. Тема урока:. "Распространение колебаний в упругой среде. Поперечные и продольные волны". . Подготовила: ...
Распространение колебаний в упругой среде. Волновое движение. Продольные и поперечные волны. Длина волны. Скорость распространения волн. Свойства механических волн

Распространение колебаний в упругой среде. Волновое движение. Продольные и поперечные волны. Длина волны. Скорость распространения волн. Свойства механических волн

15.01.2015. Тема : « Распространение колебаний в упругой среде. Волновое движение. Продольные и поперечные волны. Длина волны. Скорость распространения ...
Период колебаний математического и пружинного маятников

Период колебаний математического и пружинного маятников

Урок по теме. :. «Период колебаний математического и пружинного маятников». . . Цель урока: Добиться понимания и выработать начальные навыки по ...
Распространение колебаний в среде. Волны. Продольные и поперечные волны

Распространение колебаний в среде. Волны. Продольные и поперечные волны

Тема:. . Распространение колебаний в среде. Волны. Продольные. и поперечные волны. Слайд №1. Тип урока:. урок изучения нового материала. № ...
Исследование зависимости периода механических колебаний

Исследование зависимости периода механических колебаний

Муниципальное общеобразовательное учреждение лицей. Региональная педагогическая мастерская по проблеме. «Ноосферология и образование». ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.

Информация о презентации

Ваша оценка: Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
Дата добавления:9 января 2019
Категория:Физика
Содержит:67 слайд(ов)
Поделись с друзьями:
Скачать напрямую
Смотреть советы по подготовке презентации