- Электрическое поле в вакууме

Презентация "Электрическое поле в вакууме" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34

Презентацию на тему "Электрическое поле в вакууме" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 34 слайд(ов).

Слайды презентации

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ
Слайд 1

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

1. Электромагнитное поле. Электрические заряды. Закон сохранения заряда. Электромагнитное поле является одной из форм материи и обладает массой, энергией, импульсом и т.д., как и вещество. Электрическое поле создается электрическими зарядами и изменяю­щимися магнитными полями и передает действие эле
Слайд 2

1. Электромагнитное поле. Электрические заряды. Закон сохранения заряда.

Электромагнитное поле является одной из форм материи и обладает массой, энергией, импульсом и т.д., как и вещество.

Электрическое поле создается электрическими зарядами и изменяю­щимися магнитными полями и передает действие электрических сил. Магнитное поле создается движущимися электрическими зарядами и изменяющимися электрическими полями и передает действие магнитных сил.

Электрический заряд - неотъемлемое свойство заряженных элемен­тарных частиц. Заряженная частица не может «потерять» заряд так же, как она не может «лишиться» массы. Закон сохранения электрического заряда: если система является замкнутой , то полный электрический заряд системы (алгебраическая сумма п
Слайд 3

Электрический заряд - неотъемлемое свойство заряженных элемен­тарных частиц. Заряженная частица не может «потерять» заряд так же, как она не может «лишиться» массы. Закон сохранения электрического заряда: если система является замкнутой , то полный электрический заряд системы (алгебраическая сумма положительных и отрицательных зарядов) сохраняется: q1 + q2+ ... + qn = const

Любой другой электрический заряд является дискретным: он состоит из целого числа элементарных зарядов q = ±|е| N, где N - целое (1, 2, 3 ...) положительное число.

2. Закон Кулона. Количественно взаимодействие неподвижных точечных зарядов опре­деляется законом Кулона. Согласно закону Кулона, электрическая сила, с которой точечный за­ряд q1 действует в вакууме на точечный заряд q2, пропорциональна произведению зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстоя­н
Слайд 4

2. Закон Кулона

Количественно взаимодействие неподвижных точечных зарядов опре­деляется законом Кулона

Согласно закону Кулона, электрическая сила, с которой точечный за­ряд q1 действует в вакууме на точечный заряд q2, пропорциональна произведению зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстоя­ния между ними и направлена по прямой, соединяющей заряды:

Модуль силы F12 равен:

где r - расстояние между зарядами.

3. Напряженность электрического поля. Каждый заряд создает в окружающем пространстве электрическое по­ле (ЭП) и через него действует на другие заряды. Электрический заряд, которым создается ЭП, называется точечным зарядом q. Электрический заряд, с помощью которого обнаруживается и исследуется электр
Слайд 5

3. Напряженность электрического поля

Каждый заряд создает в окружающем пространстве электрическое по­ле (ЭП) и через него действует на другие заряды. Электрический заряд, которым создается ЭП, называется точечным зарядом q. Электрический заряд, с помощью которого обнаруживается и исследуется электрическое поле, на­зывается пробным зарядом. Это точечный положительный заряд. Обозначим пробный заряд символом q0.

Силовой характеристикой ЭП является напряженность электрического поля.

Модуль вектора напряженности поля точечного заряда равен. Единицы измерения напряженности [В/м или Н/Кл]. Принцип суперпозиции: результирующая напряженности ЭП равна векторной сумме напряженностей, созданных каждым зарядом в отдельности. Подставим в формулу для напряженности:
Слайд 6

Модуль вектора напряженности поля точечного заряда равен

Единицы измерения напряженности [В/м или Н/Кл]

Принцип суперпозиции: результирующая напряженности ЭП равна векторной сумме напряженностей, созданных каждым зарядом в отдельности.

Подставим в формулу для напряженности:

Электрическое поле в вакууме Слайд: 7
Слайд 7
4. Потенциал электростатического поля. Пусть точечный положительный заряд q перемещается на расстояние dl в электрическом поле. На заряд действует поле с силой F, составляю­щей угол α с направлением движения. При этом совершается эле­ментарная работа. dA = F dl cos α. Но F = q0E, где E - напряжен­но
Слайд 8

4. Потенциал электростатического поля

Пусть точечный положительный заряд q перемещается на расстояние dl в электрическом поле. На заряд действует поле с силой F, составляю­щей угол α с направлением движения. При этом совершается эле­ментарная работа

dA = F dl cos α

Но F = q0E, где E - напряжен­ность поля. Следовательно,

dA = q0E dl cosa = q0Edr

Работа электрического поля не зависит от формы пути, по которому происходит движение заряда q, а зависит только от начального и конечно­го положений передвигающегося заряда, а так же от заряда, создающего поле. При движении заряда по замкнутому пути работа равна ну­лю. Поля, в которых работа по любому замкнутому контуру равна нулю, называют потенциальными.

Отношение потенциальной энергии к пробному заряду называют потенциалом: Потенциал – это энергетическая характеристика электрического поля. Учитывая, что потенциальная энергия: Работа электрического поля равна разности потенциальной энергии: или получим
Слайд 9

Отношение потенциальной энергии к пробному заряду называют потенциалом:

Потенциал – это энергетическая характеристика электрического поля. Учитывая, что потенциальная энергия:

Работа электрического поля равна разности потенциальной энергии:

или получим

Эквипотенциальная поверхность – это поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал. Эквипотенциальные поверхности имеют следующие свойства: 1. Работа при перемещении заряда между любыми точками одной и той же эквипотенциальной поверхности равна нулю: 2. Вектора напряженности перпендикуляр
Слайд 10

Эквипотенциальная поверхность – это поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал. Эквипотенциальные поверхности имеют следующие свойства:

1. Работа при перемещении заряда между любыми точками одной и той же эквипотенциальной поверхности равна нулю:

2. Вектора напряженности перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям. Действительно, т.к. работа определяется по формуле:

Так как

5. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля. При перемещении заряда q из точки 1 в точку 2 силы поля совершают работу, которая может быть выражена: Приравняв правые части и сократив на q, получим. Так как потенциал может изменяться и вдоль осей у и z, то следует пи­сать част
Слайд 11

5. Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля

При перемещении заряда q из точки 1 в точку 2 силы поля совершают работу, которая может быть выражена:

Приравняв правые части и сократив на q, получим

Так как потенциал может изменяться и вдоль осей у и z, то следует пи­сать частную производную

Для нахождения вектора по его проекциям необходимо каждую про­екцию умножить на единичный вектор соответствующей оси и затем сло­жить полученные векторы:

Напряженность в каждой точке электростатического поля равна по абсолютной величине и противоположна по направлению градиенту потенциала в этой же точке.
Слайд 12

Напряженность в каждой точке электростатического поля равна по абсолютной величине и противоположна по направлению градиенту потенциала в этой же точке.

6. Поток вектора напряженности. Единица потока вектора напряженности электростатического поля В∙м.
Слайд 13

6. Поток вектора напряженности

Единица потока вектора напряженности электростатического поля В∙м.

7. Теорема Остроградского-Гаусса. Определим поток вектора напряженности через замкнутую сфери­ческую поверхность, в центре которой находится положительный точечный заряд Q. Силовые линии из точечного положительного заряда исходят радиально, т.е. направлены перпендикулярно к поверхности сферы. Силовы
Слайд 14

7. Теорема Остроградского-Гаусса

Определим поток вектора напряженности через замкнутую сфери­ческую поверхность, в центре которой находится положительный точечный заряд Q. Силовые линии из точечного положительного заряда исходят радиально, т.е. направлены перпендикулярно к поверхности сферы

Силовые линии из точечного положительного заряда исходят радиально, т.е. направлены перпендикулярно к поверхности сферы

Напряженность поля в любой точке по­верхности сферы радиуса r одинакова и равна

Поток напряженности

Теорема Остроградского-Гаусса: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на электрическую постоянную.
Слайд 15

Теорема Остроградского-Гаусса: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на электрическую постоянную.

8. Применение теоремы Остроградского-Гаусса. Если заряд Q протяженный, его разбивают на элементарные порции dQ, которые можно считать точечными. Заряд, распределенный по объему, поверхности и линии, называют объемным, поверхност­ным, линейным. линейная плотность заряда – это заряд, приходящийся на е
Слайд 16

8. Применение теоремы Остроградского-Гаусса

Если заряд Q протяженный, его разбивают на элементарные порции dQ, которые можно считать точечными. Заряд, распределенный по объему, поверхности и линии, называют объемным, поверхност­ным, линейным.

линейная плотность заряда – это заряд, приходящийся на единицу длины:

объемная плотность заряда – это заряд, приходящийся на единицу объема:

8.1 Напряженность электрического поля равномерно заряженной сферы. Пусть общий заряд сферы радиуса R равен Q. Поскольку она заряжена равномерно, то поле, окружающее ее, обладает сферической симметрией: его напряженность будет иметь в каждой точке направление радиус-вектора. Определим напряженность в
Слайд 17

8.1 Напряженность электрического поля равномерно заряженной сферы

Пусть общий заряд сферы радиуса R равен Q. Поскольку она заряжена равномерно, то поле, окружающее ее, обладает сферической симметрией: его напряженность будет иметь в каждой точке направление радиус-вектора.

Определим напряженность в некоторой точке А, расположенной на расстоянии r от центра сферы. Проведем мысленно через эту точку сферическую поверхность (радиуса r). Поток напряженности через эту поверхность

По теореме Остроградского-Гаусса поток напряженности равен:

Следовательно,

В точках, для которых расстояние меньше R, электрическое поле отсутствует, т.е. напряженность равна нулю, т.к. внутри сферы нет зарядов.

8.2 Напряженность поля объемно заряженного шара. Пусть шар радиуса R с общим зарядом Q заряжен равномерно с объемной плотностью ρ. Для напряженности поля вне шара получится тот же результат, что и для равномерно заряженной сферы. Внутри же шара напряженность поля будет другая. Напряженность поля вне
Слайд 18

8.2 Напряженность поля объемно заряженного шара

Пусть шар радиуса R с общим зарядом Q заряжен равномерно с объемной плотностью ρ

Для напряженности поля вне шара получится тот же результат, что и для равномерно заряженной сферы. Внутри же шара напряженность поля будет другая.

Напряженность поля вне равномерно заряженного шара описывается формулой

Напряженность внутри заряженного шара изменяется линейно с расстоянием r согласно выражению

8.3 Напряженность поля равномерно заряженной бесконечной плоскости. Поток вектора напряженности сквозь боковую поверхность цилиндра равен нулю, а полный поток сквозь цилиндр равен сумме потоков сквозь его основания. Напряженность поля на любых расстояниях одинакова по модулю, иными словами, поле одн
Слайд 19

8.3 Напряженность поля равномерно заряженной бесконечной плоскости

Поток вектора напряженности сквозь боковую поверхность цилиндра равен нулю, а полный поток сквозь цилиндр равен сумме потоков сквозь его основания

Напряженность поля на любых расстояниях одинакова по модулю, иными словами, поле однородно

8.4 Напряженность поля двух параллельных, бесконечных, разноименно заряженных плоскостей. На рисунке верхние стрелки соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, нижние — от отрицательной плоскости. Слева и справа от плоскостей поля вычитаются (линии напряженности направлены навстречу др
Слайд 20

8.4 Напряженность поля двух параллельных, бесконечных, разноименно заряженных плоскостей

На рисунке верхние стрелки соответствуют полю от положительно заряженной плоскости, нижние — от отрицательной плоскости. Слева и справа от плоскостей поля вычитаются (линии напряженности направлены навстречу друг другу), поэтому здесь напряженность поля Е = 0. В области между плоскостями Е = Е+ + Е-

Результирующая напряженность

8.5 Напряженность поля вблизи равномерно заряженной нити (равномерно заряженного бесконечного цилиндра). Пусть нить длиной L несет равномерно распределенный на ней заряд Q. Напряженность на расстоянии r от бесконечно заряженной нити равна:
Слайд 21

8.5 Напряженность поля вблизи равномерно заряженной нити (равномерно заряженного бесконечного цилиндра)

Пусть нить длиной L несет равномерно распределенный на ней заряд Q.

Напряженность на расстоянии r от бесконечно заряженной нити равна:

Проводники и диэлектрики в электрическом поле
Слайд 22

Проводники и диэлектрики в электрическом поле

В зависимости от способности проводить электрический ток все вещества делятся на проводники, диэлектрики (изоляторы) и полупроводни­ки. Проводники - это вещества, хорошо проводящие электрический ток. В таких веществах имеются свободные носители заряда, концентра­ция которых может достигать 1029 м-3.
Слайд 23

В зависимости от способности проводить электрический ток все вещества делятся на проводники, диэлектрики (изоляторы) и полупроводни­ки. Проводники - это вещества, хорошо проводящие электрический ток. В таких веществах имеются свободные носители заряда, концентра­ция которых может достигать 1029 м-3. Проводниками являются металлы, электролиты, расплавы, ионизованные газы, плазма и др. Диэлектрики - это вещества, плохо проводящие электрический ток. При не слишком высоких температурах и при не очень сильных полях диэлектрики проводят ток в 1015 - 1020 раз хуже, чем проводники. Свобод­ных носителей заряда в диэлектриках почти нет. Диэлектриками являются газы при обычных условиях, многие чистые жидкости, слюда, фарфор, мрамор и др. Полупроводники - это вещества, которые по своей способности проводить ток занимают промежуточное положение между проводни­ками и диэлектриками. К ним относятся некоторые химически чистые элементы (кремний, германий, селен и др.) и многие химические соедине­ния.

1. Диполь. Поляризация диполя. Электрический диполь – система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов (+Q, -Q), расстояние между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля.
Слайд 24

1. Диполь. Поляризация диполя

Электрический диполь – система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов (+Q, -Q), расстояние между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля.

У некоторых диэлектриков (Н2О, NH3, SO2, СО и др.) молекулы имеют асимметричное строение: центры «тяжести» отрицательных и положительных зарядов у них не сов­падают. Таким образом, эти молекулы в отсутствие внешнего электриче­ского поля обладают дипольным моментом. Их называют полярными мо­лекулами.
Слайд 25

У некоторых диэлектриков (Н2О, NH3, SO2, СО и др.) молекулы имеют асимметричное строение: центры «тяжести» отрицательных и положительных зарядов у них не сов­падают. Таким образом, эти молекулы в отсутствие внешнего электриче­ского поля обладают дипольным моментом. Их называют полярными мо­лекулами. При отсутствии внешнего поля дипольные моменты полярных молекул вследствие теплового движения ориентированы в пространстве хаотично и их суммарный момент равен нулю.

Но если такой диэлектрик поместить во внешнее электрическое поле, то силы поля будут стремиться повернуть диполи вдоль поля, в результате чего на поверхности диэлектрика появляются электрические заряды и возникает отличный от нуля результирующий дипольный момент. Это явление носит название поляризацией диэлектрика. Поляризацией диэлектрика называется процесс ориентации диполей или появление под воздействием электрического поля ориентированных по полю диполе

Другие диэлектрики (N2, Н2, О2, СО2, СН4 и др.) имеют симмет­ричное строение молекул. У них центры «тяжести» положительных и от­рицательных зарядов в отсутствие внешнего электрического поля совпа­дают. Их дипольный момент в силу этого равен нулю. Такие молекулы на­зывают неполярными. В электрическом
Слайд 26

Другие диэлектрики (N2, Н2, О2, СО2, СН4 и др.) имеют симмет­ричное строение молекул. У них центры «тяжести» положительных и от­рицательных зарядов в отсутствие внешнего электрического поля совпа­дают. Их дипольный момент в силу этого равен нулю. Такие молекулы на­зывают неполярными. В электрическом поле вследствие деформации электронных обо­лочек атомов, образующих молекулу, происходит разделение центров положительного и отрицательного зарядов, вследствие чего молекула поляризуется и приобретает дипольный момент.

В электрическом поле оси таких молекул также ориентируются по полю тем более интен­сивно, чем больше напряженность поля. Однако отделить положитель­ный заряд от отрицательного у диэлектрика нельзя; если разделить его на две или не­сколько частей, то на концах каждой части обнаружится электризация противополож­ного знака, которая исчезает после прекра­щения действия поля.

Поляризация диэлектриков ослабляет в ε раз электрическое поле в них. Относительная диэлектрическая проницаемость ε есть величина безразмерная она количественно характеризует свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом поле.
Слайд 27

Поляризация диэлектриков ослабляет в ε раз электрическое поле в них.

Относительная диэлектрическая проницаемость ε есть величина безразмерная она количественно характеризует свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом поле.

2. Проводники в электрическом поле. Под влиянием электрического поля свободные электроны проводника начнут перемешаться против поля. В результате одна часть поверхности проводника зарядится отрицательно, а другая, на которой окажется недостаток электронов - положительно. Это явление называется элект
Слайд 28

2. Проводники в электрическом поле

Под влиянием электрического поля свободные электроны проводника начнут перемешаться против поля. В результате одна часть поверхности проводника зарядится отрицательно, а другая, на которой окажется недостаток электронов - положительно. Это явление называется электростатической индукцией. Индуцированные заряды создают внутри проводника свое собственное поле, которое, очевидно, будет направлено противоположно внешнему полю, первоначально пронизывающему про­водник. Перераспределение зарядов будет происходить до тех пор, пока внешнее поле внутри проводника не с компенсируется собственным полем индуцированных зарядов. При этом перераспределение зарядов прекратит­ся и поле внутри проводника станет равным нулю. Таким образом, внутри проводника, помещенного в электрическое поле, поле отсутствует. Это оз­начает, что все точки проводника имеют одинаковый потенциал, т.е. что проводник является эквипотенциальным телом, а поверхность его является эквипотенциальной поверхностью.

Электрическое поле вблизи краев и острых выступов проводника может быть столь сильным, что оказывается способным ионизировать моле­кулы воздуха. Возникает явление, называемое стеканием зарядов.

При сообщении уединенному проводнику заряда q его потенциал изменяется на Δφ. Опыт показывает, что между q и φ всегда су­ществует прямо пропорциональная зависимость. Емкость уединенного проводника зависит от его размеров и формы, но совершенно не зависит от материала проводника, массы, его агрегатно
Слайд 29

При сообщении уединенному проводнику заряда q его потенциал изменяется на Δφ. Опыт показывает, что между q и φ всегда су­ществует прямо пропорциональная зависимость

Емкость уединенного проводника зависит от его размеров и формы, но совершенно не зависит от материала проводника, массы, его агрегатного состояния и температуры.

За единицу электроемкости уединенного проводника в СИ прини­мают электроемкость такого проводника, потенциал которого изме­няется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Эта единица емкости называется фарадой: 1 Ф=1 Кл/1 В

3. Конденсаторы. Приборы, способные накапливать заряд, называют конденсаторами. Чтобы электроемкость С проводников не зависела от окружающих тел, нужно обеспечить наличие поля только между этими проводниками. Достигается это путем придания проводникам формы либо двух близко расположенных парал­лельн
Слайд 30

3. Конденсаторы

Приборы, способные накапливать заряд, называют конденсаторами. Чтобы электроемкость С проводников не зависела от окружающих тел, нужно обеспечить наличие поля только между этими проводниками. Достигается это путем придания проводникам формы либо двух близко расположенных парал­лельных пластин, либо двух коаксиальных цилиндров, либо двух концен­трических сфер и сообщения им равных по величине и противоположных по знаку зарядов. Системы, состоящие из двух разноименно заряженных проводников, расстояние между которыми значительно меньше их линейных раз­меров, называются конденсаторами. Форма обкладок определяет название конденсатора: плоский, цилиндрический, сфе­рический и т.п.) Зарядом конденсатора называют абсолют­ную величину заряда одной из обкладок.

Электроемкостью конденсатора называется физическая величина численно равная отношению заряда конденсатора к абсолютной величине разности потенциалов между его обкладками: Емкость конденсатора зависит от формы, размеров н взаимного расположения обкладок и от проницаемости ε диэлектрика между обкладка
Слайд 31

Электроемкостью конденсатора называется физическая величина численно равная отношению заряда конденсатора к абсолютной величине разности потенциалов между его обкладками:

Емкость конденсатора зависит от формы, размеров н взаимного расположения обкладок и от проницаемости ε диэлектрика между обкладками.

4. Соединение конденсаторов. - при параллельном соединении конденсаторов емкость равна сумме емкостей конденсаторов
Слайд 32

4. Соединение конденсаторов

- при параллельном соединении конденсаторов емкость равна сумме емкостей конденсаторов

При последовательном соединении заряды, всех обкладок будут одинаковыми по величине и равными Q, а разность потенциалов. Емкость такой батареи
Слайд 33

При последовательном соединении заряды, всех обкладок будут одинаковыми по величине и равными Q, а разность потенциалов

Емкость такой батареи

5. Энергия заряженного конденсатора
Слайд 34

5. Энергия заряженного конденсатора

Список похожих презентаций

Электрическое поле

Электрическое поле

В пространстве вокруг электрического заряда существует электрическое поле. Электрическое поле можно изобразить графически с помощью силовых линий ...
Электрическое поле точечного заряда. Закон Кулона

Электрическое поле точечного заряда. Закон Кулона

Тема урока: «Электрическое поле точечного заряда. Закон Кулона.». План урока. Цель урока Основная задача теории электромагнитного поля Электростатическое ...
Вихревое электрическое поле

Вихревое электрическое поле

ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ. Причина возникновения электрического тока в неподвижном проводнике - электрическое поле. Всякое изменение магнитного поля порождает ...
Электрическое поле

Электрическое поле

Проверка домашнего задания:. Какие существуют виды электрических зарядов? Какой заряд называется точечным? Как взаимодействуют электрические заряды? ...
Электрическое поле

Электрическое поле

Электрическое поле это особый вид материи, существующий независимо от нашего сознания вокруг тел или частиц, обладающих электрическим зарядом и действующее ...
Вихревое электрическое поле

Вихревое электрическое поле

Проверка домашнего задания. Сообщение о Э.Х. Ленце ( подготовленное учеником). Физический диктант:. 1. В чем заключается явление электромагнитной ...
Электрическое поле. Напряжённость электрического поля

Электрическое поле. Напряжённость электрического поля

Теория близкодействия утверждает, что любое взаимодействие осуществляется с помощью промежуточных агентов и распространяется с конечной скоростью. ...
Электрическое поле

Электрическое поле

Поскольку E=0 то объемная плотность зарядов внутри проводника равна нулю=0. Заряды располагаются только на поверхности проводника. Каждая точка проводника ...
Электрическое поле

Электрическое поле

Близкодействие и действие на расстоянии. Взаимодействие через поле. Взаимодействие через пустоту. Распространяется с конечной скоростью. Распространяется ...
Электрическое поле

Электрическое поле

……Существуют электричество двух родов, в высокой степени отличных один от другого: один род я называю «стеклянным» электричеством, а другой – «смоляным»….. ...
Электрическое поле

Электрическое поле

Близкодействие и действие на расстоянии. Дальнодействие: действие осуществляется без участия какого бы то ни было посредника и мгновенно передается ...
Электризация тел. Два рода электрических зарядов. Электрическое поле

Электризация тел. Два рода электрических зарядов. Электрическое поле

Способы электризации тел. Соприкосновение. трение. удар. При электризации тела приобретают электрический заряд Что такое электрический заряд? Электрический ...
Электроскоп Электрическое поле

Электроскоп Электрическое поле

Электроскоп. материя вещество поле. твердое состояние. жидкое состояние. газообразное состояние. плазма электрическое магнитное гравитационное ядерное. ...
Электромагнитное поле

Электромагнитное поле

Источниками электромагнитного поля могут быть. движущийся магнит; - электрический заряд, движущийся с ускорением или колеблющийся ( в отличие от заряда ...
Движение частиц в магнитном поле

Движение частиц в магнитном поле

1.На что и со стороны чего действует сила Лоренца? 2. Чему равен модуль силы Лоренца? 3. Каково направление силы Лоренца? 4.Как движутся частицы в ...
Электрическкий ток в вакууме

Электрическкий ток в вакууме

Задача. Рmin=10-12 мм.рт.ст. Т=300 К V=1см3 N-? 1 мм.рт.ст. =133Па. Создав в вакууме эмиссию электронов (термоэлектронную, фотоэлектронную, электрическую),. ...
Ток в вакууме

Ток в вакууме

@ Краснополянская школа № 1 Домнин Константин Михайлович 2006 год. Электрический ток в вакууме. Электрический ток в различных средах. ВОПРОСЫ:. Вакуум. ...
Проводники в электрическом поле диэлектрики в электрическом поле

Проводники в электрическом поле диэлектрики в электрическом поле

Проводники. Проводниками называются такие материалы, в которых имеются свободные носители электрических зарядов. Заряд внутри проводника. По принципу ...
Постоянные магниты. Магнитное поле Земли

Постоянные магниты. Магнитное поле Земли

Фронтальный опрос:. Какие магнитные явления вам известны? Какая связь существует между электрическим током и магнитным полем? Что называют магнитной ...
Магнитное поле

Магнитное поле

Опыты 1820 г. Ганс Христиан Эрстед. Отклонение магнитной стрелки при замыкании электрической цепи говорит о том, что Вокруг проводника с током существует ...

Конспекты

Электрическое поле вокруг нас

Электрическое поле вокруг нас

10 класс. Открытый урок по теме «Электрическое поле вокруг нас». Цель:. повторение и обобщение знаний по разделу “Электрическое поле” в игровой ...
Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции полей

Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции полей

Урок 57. Тема: Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции полей. Цель:. раскрытие материального характера электрического ...
Электрическое поле

Электрическое поле

8 класс «Физика и астрономия» А.А. Пинский. . Тема Электрическое поле. Цели. : Получить учащихся, знающих, что электрическое поле это особый вид ...
Электрическое поле и ее применение в конденсаторах

Электрическое поле и ее применение в конденсаторах

Повторительно- обобщающий урок. (Лабораторная работа). Тема: «Электрическое поле и ее применение в конденсаторах». . Цель и задача урока:. Обобщить ...
Электрическое напряжение. Единицы напряжения. Вольтметр. Измерение напряжения

Электрическое напряжение. Единицы напряжения. Вольтметр. Измерение напряжения

Физика 8. Тема урока. . Электрическое напряжение. Единицы напряжения. Вольтметр. Измерение напряжения. . . Цель урока. . Сформировать ...
Электрическое напряжение. Вольтметр

Электрическое напряжение. Вольтметр

Дата урока:. 20.01.2014 год. «Утверждаю». Класс:. 8 рус. класс. зам. директора. Тема урока. : Электрическое напряжение. Вольтметр 20. 01. 2014 ...
Магнитное поле

Магнитное поле

Мокеева Татьяна Юрьевна. Урок физики в 9 классе. «Магнитное поле». Цель:. 1. Научить учащихся рассчитывать силу Ампера, определять её направление ...
Электромагнитное поле

Электромагнитное поле

Печеркина Светлана Викторовна – учитель физики МКОУ-СОШ № 4 ГО Богданович. . Тема урока: Электромагнитное поле. 9-й класс. . Цели урока. :. ...
Электрическое сопротивление проводников. Закон Ома

Электрическое сопротивление проводников. Закон Ома

Урок физики в 8-м классе "Электрическое сопротивление проводников. Закон Ома". . Цели урока:. образовательная:. учащиеся узнают, что проводники ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.