- Движение частицы

Презентация "Движение частицы" по физике – проект, доклад

Слайд 1
Слайд 2
Слайд 3
Слайд 4
Слайд 5
Слайд 6
Слайд 7
Слайд 8
Слайд 9
Слайд 10
Слайд 11
Слайд 12
Слайд 13
Слайд 14
Слайд 15
Слайд 16
Слайд 17
Слайд 18
Слайд 19
Слайд 20
Слайд 21
Слайд 22
Слайд 23
Слайд 24
Слайд 25
Слайд 26
Слайд 27
Слайд 28
Слайд 29
Слайд 30
Слайд 31
Слайд 32
Слайд 33
Слайд 34
Слайд 35
Слайд 36
Слайд 37
Слайд 38
Слайд 39
Слайд 40
Слайд 41
Слайд 42

Презентацию на тему "Движение частицы" можно скачать абсолютно бесплатно на нашем сайте. Предмет проекта: Физика. Красочные слайды и иллюстрации помогут вам заинтересовать своих одноклассников или аудиторию. Для просмотра содержимого воспользуйтесь плеером, или если вы хотите скачать доклад - нажмите на соответствующий текст под плеером. Презентация содержит 42 слайд(ов).

Слайды презентации

Краткий курс лекций по физике. Кузнецов Сергей Иванович доцент к. ОФ ЕНМФ ТПУ. Сегодня: вторник, 14 мая 2019 г.
Слайд 1

Краткий курс лекций по физике

Кузнецов Сергей Иванович доцент к. ОФ ЕНМФ ТПУ

Сегодня: вторник, 14 мая 2019 г.

Тема 5. ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ В ОДНОМЕРНОЙ ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ЯМЕ. 5.1. Движение свободной частицы. 5.2. Частица в одномерной прямоугольной яме с бесконечными внешними «стенками». 5.3. Гармонический осциллятор. х. 5.4. Прохождение частиц сквозь потенциальный барьер. Туннельный эффект
Слайд 2

Тема 5. ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦЫ В ОДНОМЕРНОЙ ПОТЕНЦИАЛЬНОЙ ЯМЕ

5.1. Движение свободной частицы

5.2. Частица в одномерной прямоугольной яме с бесконечными внешними «стенками»

5.3. Гармонический осциллятор

х

5.4. Прохождение частиц сквозь потенциальный барьер. Туннельный эффект

Свободная частица – частица, движущаяся в отсутствие внешних полей. Т.к. на свободную частицу (пусть она движется вдоль оси x) силы не действуют, то потенциальная энергия частицы U(x)=const и ее можно принять равной нулю: (U=0) Тогда полная энергия частицы совпадает с ее кинетической энергией. В так
Слайд 3

Свободная частица – частица, движущаяся в отсутствие внешних полей. Т.к. на свободную частицу (пусть она движется вдоль оси x) силы не действуют, то потенциальная энергия частицы U(x)=const и ее можно принять равной нулю: (U=0) Тогда полная энергия частицы совпадает с ее кинетической энергией. В таком случае уравнение Шредингера для стационарных состояний примет вид

(1)

Прямой подстановкой можно убедиться в том, что частным решением уравнения (1) является функция где A=const и k=const, с собственным значением энергии: (2)
Слайд 4

Прямой подстановкой можно убедиться в том, что частным решением уравнения (1) является функция где A=const и k=const, с собственным значением энергии:

(2)

Из выражения (2) следует, что зависимость энергии от импульса оказывается обычной для нерелятивистских частиц: Следовательно, энергия свободной частицы может принимать любые значения (т.к. число может принимать любые значения), т.е. ее энергетический спектр является непрерывным.
Слайд 5

Из выражения (2) следует, что зависимость энергии от импульса оказывается обычной для нерелятивистских частиц:

Следовательно, энергия свободной частицы может принимать любые значения (т.к. число может принимать любые значения), т.е. ее энергетический спектр является непрерывным.

т.е. все положения свободной частицы являются равновероятностными. Таким образом, свободная частица описывается плоской монохроматической волной де Бройля. Этому способствует не зависящая от времени плотность вероятности обнаружения частицы в данной точке пространства.
Слайд 6

т.е. все положения свободной частицы являются равновероятностными.

Таким образом, свободная частица описывается плоской монохроматической волной де Бройля. Этому способствует не зависящая от времени плотность вероятности обнаружения частицы в данной точке пространства.

Проведем качественный анализ решений уравнения Шредингера, применительно к частице в яме с бесконечно высокими «стенками».
Слайд 7

Проведем качественный анализ решений уравнения Шредингера, применительно к частице в яме с бесконечно высокими «стенками».

Такая яма описывается потенциальной энергией вида. где l – ширина «ямы», а энергия отсчитывается от ее дна. (для простоты принимая, что частица движется вдоль оси x)
Слайд 8

Такая яма описывается потенциальной энергией вида

где l – ширина «ямы», а энергия отсчитывается от ее дна. (для простоты принимая, что частица движется вдоль оси x)

Рисунок 1
Слайд 9

Рисунок 1

Уравнение Шредингера для стационарных состояний в случае одномерной задачи запишется в виде: (5)
Слайд 10

Уравнение Шредингера для стационарных состояний в случае одномерной задачи запишется в виде:

(5)

По условию задачи (бесконечно высокие «стенки»), частица не проникает за пределы «ямы», поэтому вероятность ее обнаружения, (а следовательно, и волновая функция) за пределами «ямы» равна нулю. На границах ямы волновая функция также должна обращаться в нуль. Следовательно, граничные условия в таком с
Слайд 11

По условию задачи (бесконечно высокие «стенки»), частица не проникает за пределы «ямы», поэтому вероятность ее обнаружения, (а следовательно, и волновая функция) за пределами «ямы» равна нулю. На границах ямы волновая функция также должна обращаться в нуль. Следовательно, граничные условия в таком случае имеют вид

(6)

В пределах «ямы» (0 ≤ x ≤ l) уравнение Шредингера (5) сведется к уравнению. (7) где. Общее решение дифференциального уравнения (7). Уравнение Ψ(l) = A sin kl = 0 выполняется только при
Слайд 12

В пределах «ямы» (0 ≤ x ≤ l) уравнение Шредингера (5) сведется к уравнению

(7) где

Общее решение дифференциального уравнения (7)

Уравнение Ψ(l) = A sin kl = 0 выполняется только при

Отсюда следует, что: (11) где n = 1, 2, 3…. Т.е. стационарное уравнение Шредингера описывающее движение частицы в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками», удовлетворяется только при собственных значениях En, зависящих от целого числа n. Следовательно, энергия En частицы в «потенциальной
Слайд 13

Отсюда следует, что:

(11) где n = 1, 2, 3…

Т.е. стационарное уравнение Шредингера описывающее движение частицы в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками», удовлетворяется только при собственных значениях En, зависящих от целого числа n. Следовательно, энергия En частицы в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» принимает лишь определенные дискретные значения, т.е. квантуется.

Квантовые значения энергии En называется уровнями энергии, а число п, определяющее энергетические уровни - главным квантовым числом. Таким образом, микрочастица в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» может находиться только на определенном энергетическом уровне En, или как говорят, ч
Слайд 14

Квантовые значения энергии En называется уровнями энергии, а число п, определяющее энергетические уровни - главным квантовым числом. Таким образом, микрочастица в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» может находиться только на определенном энергетическом уровне En, или как говорят, частица находится в квантовом состоянии п.

Найдем собственные функции: Постоянную интегрирования А найдем из условия нормировки: В результате интегрирования получим. Собственные функции будут иметь вид:
Слайд 15

Найдем собственные функции:

Постоянную интегрирования А найдем из условия нормировки:

В результате интегрирования получим

Собственные функции будут иметь вид:

Графики собственных функций соответствующие уровням энергии при п = 1, 2, 3…
Слайд 16

Графики собственных функций соответствующие уровням энергии при п = 1, 2, 3…

Плотность вероятности |Ψ(x)|2 обнаружения частицы на различных расстояниях от «стенок» ямы для п = 1, 2, 3. В квантовом состоянии с п = 2 частица не может находиться в центре ямы, в то время как одинаково может пребывать в ее левой и правой частях. Такое поведение частицы указывает на то, что предст
Слайд 17

Плотность вероятности |Ψ(x)|2 обнаружения частицы на различных расстояниях от «стенок» ямы для п = 1, 2, 3

В квантовом состоянии с п = 2 частица не может находиться в центре ямы, в то время как одинаково может пребывать в ее левой и правой частях. Такое поведение частицы указывает на то, что представления о траекториях частицы в квантовой механике несостоятельны.

Из выражения следует, что энергетический интервал между двумя соседними условиями равен. Например, для электрона при размерах ямы l=10–10м (свободные электроны в металле) ΔEn ≈ 10–35 n Дж ≈ 10–16 n Эв, т.е. энергетические уровни расположены столь тесно, что спектр можно считать практически непрерывн
Слайд 18

Из выражения следует, что энергетический интервал между двумя соседними условиями равен

Например, для электрона при размерах ямы l=10–10м (свободные электроны в металле) ΔEn ≈ 10–35 n Дж ≈ 10–16 n Эв, т.е. энергетические уровни расположены столь тесно, что спектр можно считать практически непрерывным.

Если же размеры ямы соизмеримы с размерами стенки (l ≈ 10–10 м), то для электрона ΔEn ≈ 10–17 n Дж ≈ 10–2 n Эв, т.е. получаются явно дискретные значения энергии (линейчатый спектр). Т.о., применение уравнения Шредингера к частице в «потенциальной яме» с бесконечно высокими “стенками” приводит к кван
Слайд 19

Если же размеры ямы соизмеримы с размерами стенки (l ≈ 10–10 м), то для электрона ΔEn ≈ 10–17 n Дж ≈ 10–2 n Эв, т.е. получаются явно дискретные значения энергии (линейчатый спектр). Т.о., применение уравнения Шредингера к частице в «потенциальной яме» с бесконечно высокими “стенками” приводит к квантовым значениям энергии, в то время как классическая механика на энергию этой частицы лишних ограничений не накладывает.

Кроме того, квантово-механическое рассмотрение этой задачи приводит к выводу, что частица в потенциальной яме с бесконечно высокими «стенками» не может иметь энергию, меньшую, чем минимальная энергия равная (при n=1): Наличие отличной от нуля минимальной энергии не случайно и вытекает из соотношения
Слайд 20

Кроме того, квантово-механическое рассмотрение этой задачи приводит к выводу, что частица в потенциальной яме с бесконечно высокими «стенками» не может иметь энергию,

меньшую, чем минимальная энергия равная (при n=1):

Наличие отличной от нуля минимальной энергии не случайно и вытекает из соотношения неопределенностей. Докажем это:

Неопределенность координаты Δx частицы в яме шириной l равна Δx = l. Тогда согласно соотношению неопределенностей, импульс не может иметь точное, в данном случае, нулевое, значение. Неопределенность импульса: Такому разбросу значений импульса соответствует минимальная кинетическая энергия: Все остал
Слайд 21

Неопределенность координаты Δx частицы в яме шириной l равна Δx = l. Тогда согласно соотношению неопределенностей, импульс не может иметь точное, в данном случае, нулевое, значение. Неопределенность импульса:

Такому разбросу значений импульса соответствует минимальная кинетическая энергия:

Все остальные уровни имеют энергию, превышающую это значение

Из уравнений (5) и (11) следует, что при бoльших квантовых числах n>>1. т.е. соседние уровни расположены тесно: тем теснее, чем больше п. Если п очень велико, то можно говорить о практически непрерывной последовательности уровней и характерная особенность квантовых процессов – дискретность – с
Слайд 22

Из уравнений (5) и (11) следует, что при бoльших квантовых числах n>>1

т.е. соседние уровни расположены тесно: тем теснее, чем больше п. Если п очень велико, то можно говорить о практически непрерывной последовательности уровней и характерная особенность квантовых процессов – дискретность – сглаживается. Этот результат является частным случаем принципа соответствия Бора (1923 г.) согласно которому законы квантовой механики должны при больших значениях квантовых чисел переходить в законы классической физики.

Принцип соответствия: всякая новая, более общая теория, являющаяся развитием классической, не отвергает ее полностью, а включает в себя классическую теорию, указывая границы ее применимости, причем в определенных предельных условиях новая теория переходит в старую.
Слайд 23

Принцип соответствия: всякая новая, более общая теория, являющаяся развитием классической, не отвергает ее полностью, а включает в себя классическую теорию, указывая границы ее применимости, причем в определенных предельных условиях новая теория переходит в старую.

Гармоническим осциллятором называют частицу, совершающую одномерное движение под действием квазиупругой силы F=kx. Потенциальная энергия частицы. или
Слайд 24

Гармоническим осциллятором называют частицу, совершающую одномерное движение под действием квазиупругой силы F=kx. Потенциальная энергия частицы

или

(а) (б). В точках с координатами –x0 и +x0, полная энергия равна потенциальной энергии. Поэтому с классической точки зрения частица не может выйти за пределы области –x0 и +x0. График потенциальной энергии частицы:
Слайд 25

(а) (б)

В точках с координатами –x0 и +x0, полная энергия равна потенциальной энергии. Поэтому с классической точки зрения частица не может выйти за пределы области –x0 и +x0

График потенциальной энергии частицы:

Гармонический осциллятор в квантовой механике - квантовый осциллятор - описывается уравнением Шредингера: Значения полной энергии осциллятора. где n = 0, 1, 2…
Слайд 26

Гармонический осциллятор в квантовой механике - квантовый осциллятор - описывается уравнением Шредингера:

Значения полной энергии осциллятора

где n = 0, 1, 2…

Рисунок 3. ΔEn= ω и не зависит от n. называется нулевой энергией, т.е. при Т = 0К колебания атомов в кристаллической решетке не прекращаются. Это означает что частица не может находиться на дне потенциальной ямы. Минимальная энергия
Слайд 27

Рисунок 3

ΔEn= ω и не зависит от n.

называется нулевой энергией, т.е. при Т = 0К колебания атомов в кристаллической решетке не прекращаются. Это означает что частица не может находиться на дне потенциальной ямы.

Минимальная энергия

В квантовой механике вычисляется вероятность различных переходов квантовой системы из одного состояния в другое. Для гармонического осциллятора возможны лишь переходы между соседними уровнями. Условия, накладываемые на изменения квантовых чисел при переходах системы из одного состояния в другое, наз
Слайд 28

В квантовой механике вычисляется вероятность различных переходов квантовой системы из одного состояния в другое. Для гармонического осциллятора возможны лишь переходы между соседними уровнями.

Условия, накладываемые на изменения квантовых чисел при переходах системы из одного состояния в другое, называются правилами отбора:

Плотность вероятности нахождения частицы |Ψ|2=Ψ∙Ψ*. При n = 2 в середине ямы частицы быть не может.
Слайд 29

Плотность вероятности нахождения частицы |Ψ|2=Ψ∙Ψ*

При n = 2 в середине ямы частицы быть не может.

Таким образом, энергия гармонического осциллятора изменяется только порциями, т.е. квантуется Причем минимальная порция энергии (Вспомним тепловые излучения, где энергия излучается квантами). Кроме того например, при n = 2 в середине сосуда частицы быть не может. Это совершенно непонятно с классичес
Слайд 30

Таким образом, энергия гармонического осциллятора изменяется только порциями, т.е. квантуется Причем минимальная порция энергии (Вспомним тепловые излучения, где энергия излучается квантами). Кроме того например, при n = 2 в середине сосуда частицы быть не может. Это совершенно непонятно с классической точки зрения. Квантуется не только энергия, но и координата частицы!

Кроме того, квантово – механический расчет показывает, что частицу можно обнаружить и за пределами ямы, т.е. в области с координатами –x0 и +x0 , в то время как с классической точки зрения она не может выйти за пределы этой ямы.
Слайд 31

Кроме того, квантово – механический расчет показывает, что частицу можно обнаружить и за пределами ямы, т.е. в области с координатами –x0 и +x0 , в то время как с классической точки зрения она не может выйти за пределы этой ямы.

Рассмотрим простейший потенциальный барьер прямоугольной формы высоты U и шириной l для одномерного (по оси х) движения частицы. Рисунок 5. При данных условиях задачи классическая частица, обладая энергией Е: либо беспрепятственно пройдет под барьером, либо отразится от него (E
Слайд 32

Рассмотрим простейший потенциальный барьер прямоугольной формы высоты U и шириной l для одномерного (по оси х) движения частицы.

Рисунок 5

При данных условиях задачи классическая частица, обладая энергией Е: либо беспрепятственно пройдет под барьером, либо отразится от него (E

При E  l, т.е. проникнет сквозь барьер. Такой вывод следует непосредственно из решения уравнения Шредингера, описывающего движение микрочастицы при данных условиях задачи. Для микрочастицы же, даже при E > U, имеется отличная от нуля возможность, что частица отразится от барьера и будет двигаться
Слайд 33

При E l, т.е. проникнет сквозь барьер. Такой вывод следует непосредственно из решения уравнения Шредингера, описывающего движение микрочастицы при данных условиях задачи.

Для микрочастицы же, даже при E > U, имеется отличная от нуля возможность, что частица отразится от барьера и будет двигаться в обратную сторону.

Уравнение Шредингера для состояний в каждой из выделенных областей имеет вид: Общее решение этих дифф. уравнений: Здесь q = iβ – мнимое число,
Слайд 34

Уравнение Шредингера для состояний в каждой из выделенных областей имеет вид:

Общее решение этих дифф. уравнений:

Здесь q = iβ – мнимое число,

Учитывая значение q и то, что А1 = 1, B3 = 0, получим решение уравнения Шредингера для трех областей в следующем виде: В области 2 функция уже не соответствует плоским волнам, распространяющимся в обе стороны, поскольку показатели степени не мнимые а действительные
Слайд 35

Учитывая значение q и то, что А1 = 1, B3 = 0, получим решение уравнения Шредингера для трех областей в следующем виде:

В области 2 функция уже не соответствует плоским волнам, распространяющимся в обе стороны, поскольку показатели степени не мнимые а действительные

1. В области 1 плоская волна де Бройля. 2. Волновая функция не равна нулю и внутри барьера, хотя уже не соответствует плоским волнам де Бройля 3. В области 3, если барьер не очень широк, будет опять иметь вид волн де Бройля с тем же импульсом, т.е. с той же частотой, но с меньшей амплитудой. Качеств
Слайд 36

1. В области 1 плоская волна де Бройля. 2. Волновая функция не равна нулю и внутри барьера, хотя уже не соответствует плоским волнам де Бройля 3. В области 3, если барьер не очень широк, будет опять иметь вид волн де Бройля с тем же импульсом, т.е. с той же частотой, но с меньшей амплитудой.

Качественный анализ функций Ψ1(x), Ψ2(x), Ψ3(x) показан на рис.

Таким образом, квантовая механика приводит к принципиально новому квантовому явлению - туннельному эффекту, в результате которого микрообъект может пройти через барьер.
Слайд 37

Таким образом, квантовая механика приводит к принципиально новому квантовому явлению - туннельному эффекту, в результате которого микрообъект может пройти через барьер.

Коэффициент прозрачности для барьера прямоугольной формы. Для барьера произвольной формы
Слайд 38

Коэффициент прозрачности для барьера прямоугольной формы

Для барьера произвольной формы

Прохождение частицы сквозь ,барьер можно пояснить соотношением неопределенностей: Неопределенность импульса на отрезке Δx = l составляет. Связанная с этим разбросом в значении импульса. может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия оказалась больше потенциальной. кинетическая энергия
Слайд 39

Прохождение частицы сквозь ,барьер можно пояснить соотношением неопределенностей: Неопределенность импульса на отрезке Δx = l составляет

Связанная с этим разбросом в значении импульса

может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия оказалась больше потенциальной.

кинетическая энергия

С классической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при E
Слайд 40

С классической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при E

Основы теории туннельных переходов заложены работами советских ученых Л.И. Мандельштама и М.А. Леонтовича в 1928 г. Туннельное прохождение сквозь потенциальный барьер лежит в основе многих явлений: физики твердого тела (например, явления в контактном слое на границе двух полупроводников), атомной и
Слайд 41

Основы теории туннельных переходов заложены работами советских ученых Л.И. Мандельштама и М.А. Леонтовича в 1928 г. Туннельное прохождение сквозь потенциальный барьер лежит в основе многих явлений: физики твердого тела (например, явления в контактном слое на границе двух полупроводников), атомной и ядерной физики (например, α-распад, протекание термоядерных реакций).

Лекция окончена!!!
Слайд 42

Лекция окончена!!!

Список похожих презентаций

Решение задач на движение частицы в магнитном поле.

Решение задач на движение частицы в магнитном поле.

1. Действует ли сила Лоренца:. на незаряженную частицу в магнитном поле; на заряженную частицу, покоящуюся в магнитном поле; на заряженную частицу, ...
Фундаментальные элементарные частицы

Фундаментальные элементарные частицы

Тест. 1.Какие физические системы образуются из элементарных частиц в результате электромагнитного взаимодействия? А. Электроны, протоны. Б. Ядра атомов. ...
Использование теоретических знаний по теме: Движение тела в поле тяготения Земли в военной науке баллистике.

Использование теоретических знаний по теме: Движение тела в поле тяготения Земли в военной науке баллистике.

Содержание. Понятие – баллистики. История возникновения баллистики . Основные законы баллистического движения. Исследование баллистического движения ...
Движение частиц вещества

Движение частиц вещества

Основные положения МКТ. Все вещества состоят из частиц, между которыми есть промежутки. Частицы находятся в хаотичном, непрерывном движении. Частицы ...
Диффузия. Движение молекул

Диффузия. Движение молекул

На территории современной Италии примерно III тысячи лет назад жили этруски – таинственный древний народ. Примерно к середине I тысячелетия до нашей ...
Движение - в самом общем виде- изменение вообще

Движение - в самом общем виде- изменение вообще

Из словаря русского языка С.И. Ожегова. В философии : форма существования материи, непрерывный процесс развития материального мира (нет материи без ...
Движение урок

Движение урок

Цель урока: cформировать понятие механического движения. Задачи урока: cформировать у учащихся представление об относительности движения и покоя. ...
Движение молекул

Движение молекул

МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА ТЕРМОДИНАМИКА. Т П У. Доцент кафедры Общей физики Кузнецов Сергей Иванович. Тема 3. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ. 3.1. Явления ...
Движение по окружности

Движение по окружности

…нам не стыдно признать, что весь подлунный мир и центр Земли движутся по Великому кругу между другими планетами, заканчивая свое обращение вокруг ...
Движение и его характеристики

Движение и его характеристики

Механическое движение. Траектория. Путь. Равномерное движение. Неравномерное движение. Скорость. План. Механическое движение. Механическое движение ...
Движение молекул

Движение молекул

Движение молекул. 10.12.2017. Автор: Фоминова Елена Владимировна, учитель физики и информатики МБОУ СОШ № 23 МО Усть-Лабинский район хутора Братского ...
Движение и взаимодействие тел

Движение и взаимодействие тел

Цели урока. Образовательные: 1. Связанные с формированием общенаучных знаний - повторить понятия: движение, виды движения, путь, скорость, время; ...
Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях

Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях

Задача №1 Протон, влетая в электрическое поле напряженностью Е, прошел расстояние L и отклонился от положения равновесия на h метров. Найти скорость ...
Движение заряженных частиц в магнитном поле

Движение заряженных частиц в магнитном поле

Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля, называют силой Лоренца Х.Лоренц великий голландский физик, основатель ...
Элементарные частицы

Элементарные частицы

Цель:. Ознакомление с физикой элементарных частиц и систематизация знаний по теме. Развитие абстрактного, экологического и научного мышления учащихся ...
Движение по окружности

Движение по окружности

Содержание. Виды криволинейного движения Основные характеристики движения по окружности ИСЗ. Виды криволинейного движения. Характеристики. Период ...
Элементарные частицы атома

Элементарные частицы атома

Этап второй. От позитрона до кварков: 1932—1964 гг. Ни одна из частиц не бессмертна. Большинство частиц, называемых сейчас элементарными, не может ...
Движение под действием нескольких сил

Движение под действием нескольких сил

Алгоритм решения задач Движение по горизонтали Движение по вертикали Движение по наклонной плоскости Движение связанных тел Движение по окружности ...
Движение точки и тела. Положение точки в пространстве

Движение точки и тела. Положение точки в пространстве

Проверка домашнего задания. Сообщение о Ньютоне ( подготовленное учеником). Экспресс- опрос:. 1. Что такое механика? 2. На какие разделы подразделяют ...
Движение под углом к горизонту

Движение под углом к горизонту

Условия задачи. Тело брошено со скоростью V под углом @ к горизонту. Определить: Траекторию движения тела Время полёта Дальность полёта Максимальную ...

Конспекты

Сила Лоренца. Движение заряженной частицы в магнитных полях

Сила Лоренца. Движение заряженной частицы в магнитных полях

Урок по физике в 10 классе по теме " Сила Лоренца. Движение заряженной частицы в магнитных полях». . Цель урока. :  изучение действия магнитного ...
Прямолинейное и криволинейное движение. Движение тела по окружности

Прямолинейное и криволинейное движение. Движение тела по окружности

МБОУ «Чубаевская ООШ» Урмарского района ЧР. УРОК ФИЗИКИ в 9 КЛАССЕ. «Прямолинейное и криволинейное движение. . . Движение тела по ...
Сила всемирного тяготения. Движение тел под действием силы тяжести

Сила всемирного тяготения. Движение тел под действием силы тяжести

План №______. Класс 9. Тема:. Сила всемирного тяготения. Движение тел под действием силы тяжести. . . Тип урока:. комбинированный. Цели:. ...
Диффузия. Движение молекул. Броуновское движение

Диффузия. Движение молекул. Броуновское движение

Тема:. . Диффузия. Движение молекул. Броуновское движение. . . Класс:. 7. . Цель урока. . Учащиеся должны усвоить знания о характере движения ...
Закон всемирного тяготения. Движение в гравитационном поле.

Закон всемирного тяготения. Движение в гравитационном поле.

Муниципальное бюджетное общеобразовательное учреждение. . средняя общеобразовательная школа №70 г. Липецка. План-конспект урока по физике. ...
Движение тела, брошенного под углом к горизонту

Движение тела, брошенного под углом к горизонту

Урок физики в 10 классе. . учителя физики и математики Запорожец Ольги Витальевны. КГУ «Новосветловской средней школы». СКО, Айыртауский район, ...
Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы

План-конспект урока. в 11 классе. по теме « Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы». тип урока. : комбинированный. методы:. ...
Движение тела по окружности. Искусственные спутники Земли

Движение тела по окружности. Искусственные спутники Земли

Разработка открытого урока в 9 классе. Тема: Движение тела по окружности. Искусственные спутники Земли. Разработала и провела:. учитель ...
Движение тела, брошенного под углом к горизонту

Движение тела, брошенного под углом к горизонту

МОБУ «Волховская городская гимназия». Разработка урока по физике с использованием. виртуального моделирующего эксперимента. Тема урока:. ...
Движение тела по окружности с постоянной по модулю скоростью

Движение тела по окружности с постоянной по модулю скоростью

. Автор:. Александрова Зинаида Васильевна, учитель физики и информатики. . Образовательное учреждение:. МОУ СОШ №5 п.Печенга, Мурманская обл. ...

Советы как сделать хороший доклад презентации или проекта

  1. Постарайтесь вовлечь аудиторию в рассказ, настройте взаимодействие с аудиторией с помощью наводящих вопросов, игровой части, не бойтесь пошутить и искренне улыбнуться (где это уместно).
  2. Старайтесь объяснять слайд своими словами, добавлять дополнительные интересные факты, не нужно просто читать информацию со слайдов, ее аудитория может прочитать и сама.
  3. Не нужно перегружать слайды Вашего проекта текстовыми блоками, больше иллюстраций и минимум текста позволят лучше донести информацию и привлечь внимание. На слайде должна быть только ключевая информация, остальное лучше рассказать слушателям устно.
  4. Текст должен быть хорошо читаемым, иначе аудитория не сможет увидеть подаваемую информацию, будет сильно отвлекаться от рассказа, пытаясь хоть что-то разобрать, или вовсе утратит весь интерес. Для этого нужно правильно подобрать шрифт, учитывая, где и как будет происходить трансляция презентации, а также правильно подобрать сочетание фона и текста.
  5. Важно провести репетицию Вашего доклада, продумать, как Вы поздороваетесь с аудиторией, что скажете первым, как закончите презентацию. Все приходит с опытом.
  6. Правильно подберите наряд, т.к. одежда докладчика также играет большую роль в восприятии его выступления.
  7. Старайтесь говорить уверенно, плавно и связно.
  8. Старайтесь получить удовольствие от выступления, тогда Вы сможете быть более непринужденным и будете меньше волноваться.

Информация о презентации

Ваша оценка: Оцените презентацию по шкале от 1 до 5 баллов
Дата добавления:14 мая 2019
Категория:Физика
Содержит:42 слайд(ов)
Поделись с друзьями:
Скачать презентацию
Смотреть советы по подготовке презентации